8º CONGRESSO IBEROAMERICANO DE ENGENHARIA MECANICA Cusco, 23 a 25 de Outubro de 2007 PONTOS CRÍTICOS EM PÓRTICOS ESPACIAIS

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1 8º CONGRESSO IBEROAMERICANO DE ENGENHARIA MECANICA Cusco, 23 a 25 de Outubro de 2007 PONTOS CRÍTICOS EM PÓRTICOS ESPACIAIS Eliseu Lucena Neto*, Francisco Delano Pinheiro Barrosoº * Instituto Tecnológico de Aeronáutica, São José dos Campos - SP, Brazil eliseu@ita.br º Tecsis, Rua Moacyr Ozeas Guitti, 36, Sorocaba - SP, Brazil delanobarroso@click21.com.br RESUMO A eficiência de um algoritmo para detecção de pontos de bifurcação e pontos limites é testada usando um modelo de elementos finitos para pórticos espaciais sob pequenas deformações mas grandes rotações, baseado na teoria de vigas de Euler-Bernoulli com torção uniforme. Palavras-chave: Flambagem, Ponto crítico, Ponto de bifurcação, Ponto limite

2 INTRODUÇÃO Sistemas conservativos se tornam instáveis em pontos de bifurcação ou em pontos limites [1]. São pontos críticos que podem também ocorrer em sistemas não conservativos que se comportam como estáticos no instante da perda de estabilidade. Os procedimentos comumente empregados no traçado das trajetórias de equilíbrio não são capazes de determinar direta e precisamente os pontos críticos. Um procedimento mais específico, em que se resolvem as equações de equilíbrio simultaneamente com outras que caracterizam os pontos críticos (sistema estendido), é de restrita convergência. Identificamos pelo símbolo wrg o algoritmo desse procedimento proposto por Wriggers et al. [2]. Para melhorar seu desempenho, Lucena Neto et al. [3] propõem o algoritmo modificado wrgm. Aplicam-se neste trabalho os algoritmos wrg e wrgm a pórticos originalmente planos que flambam movendo-se para fora do plano. O modelo estrutural é descrito por uma formulação co-rotacional de elementos finitos para pórticos espaciais sob pequenas deformações mas grandes rotações [4]. O elemento é descrito localmente pela teoria de vigas de Euler- Bernoulli com torção uniforme. APLICAÇÕES NUMÉRICAS Compara-se a seguir o desempenho dos algoritmos wrg e wrgm. No traçado das trajetórias de equilíbrio, resolvem-se as equações algébricas não lineares pelo método de Newton-Raphson com controle de deslocamento ou carga. Considera-se que um ponto crítico tenha sido atingido quando o menor autovalor φ, em módulo, da matriz de rigidez tangente [K t ] e a norma euclidiana do vetor das forças nodais desequilibradas Ψ satisfizerem φ, Ψ < No uso do algoritmo wrgm, dois critérios são testados quanto à necessidade de se fazer correções (trazer as iterações com o sistema estendido para mais próximo da trajetória de equilíbrio). No primeiro critério a correção é feita se φ i + 1 > φ i e Ψ > 10 6, onde φ i e i+ 1 φ são os valores de φ em duas iterações sucessivas. No segundo critério faz-se a correção quando tol, podendo-se atribuir a tol o valor que parecer mais conveniente. O algoritmo wrgm com o primeiro critério será identificado por wrgm1 e com o segundo critério por wrgm2. Nas correções aplica-se o método de Newton-Raphson com controle de deslocamento. Arco circular rotulado e engastado 3D Fig. 1: Arco circular rotulado e engastado 3D. O arco circular da Figura 1, de seção transversal quadrada, tem a extremidade direita completamente engastada e a extremidade esquerda dotada de uma rótula que só permite livre rotação no plano. Na análise da estrutura,

3 discretizada em 20 elementos, nenhuma restrição é imposta quanto à possibilidade de deformação fora do plano. A Figura 2 mostra a trajetória de equilíbrio traçada pelo método de Newton-Raphson com controle de carga. Um ponto de bifurcação, confirmado pelo determinante nulo de [K t ], ocorre próximo ao deslocamento d = 12. Fig. 2: Trajetórias de equilíbrio e determinante de [K t ] nos pontos da trajetória primária. O comportamento dos algoritmos na determinação do ponto de bifurcação (d cr = 11,979; P cr = 257,038) é mostrado na Tabela 1. Os resultados são todos convergentes. O algoritmo wrg apresenta, em média, um menor número de iterações, porém é o algoritmo wrgm que menos utiliza o sistema estendido, em alguns casos muito menos como acontece para a busca iniciada no ponto mais distante P = 400. Fazendo a carga P crescer a partir de zero, o arco permanece plano até o valor P cr = 257,038. A partir daí aparecem duas trajetórias: o arco permanece plano, se não houver nenhuma perturbação, ou flamba para fora do plano e alcança uma nova configuração de equilíbrio. O deslocamento do ponto central, na direção perpendicular ao plano, é mostrado na Figura 3 em função da carga aplicada. Tabela 1: Número de iterações para atingir o ponto de bifurcação (d cr = 11,979; P cr = 257,038). Ponto de início P = 100 P = 200 P = 300 P = 400 wrg wrgm1 9 ( 5 )* 6 ( 4 ) 6 ( 4 ) 11 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 0 ) 11 ( 5 ) 8 ( 4 ) 8 ( 4 ) 14 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 1 ) 10 ( 5 ) 7 ( 4 ) 7 ( 4 ) 12 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 3 ) 8 ( 5 ) 6 ( 5 ) 6 ( 5 ) 10 ( 5 ) * 9: número total de iterações; 5: iterações com o sistema estendido. Fig. 3: Trajetória de equilíbrio fora do plano.

4 Viga em balanço com carga transversal Fig. 4: Viga em balanço com carga transversal. Seja a viga da Figura 4. A trajetória de equilíbrio da Figura 5 é traçada pelo método de Newton-Raphson com controle de carga e com a viga discretizada em 20 elementos. Um ponto de bifurcação, confirmado pelo determinante nulo de [K t ], ocorre próximo ao deslocamento d = 1,6. Numericamente, fazendo a carga crescer a partir de zero, a viga deflete permanecendo plana até o valor λ cr = 4,181. A partir daí aparecem duas trajetórias: a viga permanece plana, se não houver nenhuma perturbação, ou flamba para fora do plano e alcança uma nova configuração de equilíbrio. O parâmetro λ é definido em λ L P = GJEI 2 y E G = 2 1 ( + ν ). Fig. 5: Trajetórias de equilíbrio e determinante de [K t ] nos pontos da trajetória primária. O comportamento dos algoritmos na determinação do ponto de bifurcação (d cr = 1, 673; λ cr = 4,181) é mostrado na Tabela 2 (o valor de λ cr muda para 4,124 e 4,097 quando a discretização é em 40 e 80 elementos, respectivamente). O algoritmo wrg apresenta comportamento semelhante a wrgm2, com tol = 10 3, para buscas iniciadas em pontos próximos ao ponto crítico. Porém, wrg não converge se a busca for inicializada em pontos mais distantes. A influência da flexão no plano vertical sobre o valor da carga crítica reduz com o aumento da rigidez EI z. Timoshenko e Gere [5] trazem o valor teórico λ cr = 4,085 para uma relação h/b = 10. Neste caso em que a seção transversal retangular é fina (h» b), a torção não uniforme deixa de ser relevante. Se a contribuição da flexão no plano vertical é desprezada no cálculo da carga crítica, o resultado teórico é λ cr = 4,013 e os resultados numéricos convergem para λ cr = 4,118 (este resultado muda para 4,063 e 4,037 quando a discretização é em 40 e 80 elementos, respectivamente). Tabela 2: Número de iterações para atingir o ponto de bifurcação (d cr = 1, 673; λ cr = 4,181). Ponto de início λ = 2 λ = 3 λ = 5 λ = 6 wrg não 5 4 não wrgm1 não 7 ( 5 )* 5 ( 4 ) 11 ( 7 ) wrgm2 ( tol = 10 0 ) não 6 ( 5 ) 6 ( 5 ) 6 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 1 ) não 6 ( 5 ) 4 ( 4 ) 6 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 3 ) não 5 ( 5 ) 4 ( 4 ) 9 ( 7 ) * 7: número total de iterações; 5: iterações com o sistema estendido.

5 Viga biapoiada com carga momento nas extremidades Fig. 6: Viga biapoiada com carga-momento nas extremidades. A viga da Figura 6 tem seção transversal em I e está sujeita a carga-momento nas extremidades. Os apoios não permitem nenhum tipo de translação e nem rotação em torno do eixo da viga. A estrutura pode flambar lateralmente com torção, em vários pontos de bifurcação. A Figura 7 mostra o trecho inicial da trajetória de equilíbrio, com dois pontos de bifurcação, traçada pelo método de Newton-Raphson com controle de carga e com a viga discretizada em 16 elementos. O primeiro ponto de bifurcação, confirmado pelo determinante nulo de [K t ], ocorre próximo à carga M = 3,5. Fig. 7: Trajetórias de equilíbrio e determinante de [K t ] nos pontos da trajetória primária. A Tabela 3 traz detalhes da determinação do primeiro ponto de bifurcação (d cr = 8, ; M cr = 3,467). Todos os algoritmos alcançam convergência com poucas iterações e comportam-se de maneira semelhante. A influência da flexão no plano vertical sobre o valor do momento crítico reduz com o aumento da rigidez EI z. Desprezando-se essa influência, Timoshenko e Gere [5] traz o seguinte valor teórico M cr L EI y GJ E 2 L 2 4,619 onde Γ = 3, é a constante de empenamento da seção transversal. Desprezar a não uniformidade da torção significa remover a parcela que contém Γ na expressão acima: M cr L EI ygj 3,372. Os resultados numéricos obtidos para valores bem elevados de EI z convergem para M cr = 3,377 (este resultado muda para 3,373 quando a discretização é em 32 elementos). Neste problema é importante a consideração da não uniformidade da torção, não incorporada no elemento utilizado.

6 Tabela 3: Número de iterações para atingir o ponto de bifurcação (d cr = 8, ; M cr = 3,467). Ponto de início M = 2 M = 3 M = 5 M = 6 wrg wrgm1 7 ( 5 )* 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) wrgm2 ( tol = 10 0 ) 6 ( 5 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) wrgm2 ( tol = 10 1 ) 5 ( 5 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) wrgm2 ( tol = 10 3 ) 5 ( 5 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) 4 ( 4 ) * 7: número total de iterações; 5: iterações com o sistema estendido. Pórtico em L Fig. 8: Pórtico em L. Considere o pórtico da Figura 8 com as duas barras discretizadas em 8 elementos cada. Com o aumento da carga P, a estrutura pode flambar lateralmente com torção. A trajetória de equilíbrio traçada pelo método de Newton-Raphson com controle de carga é mostrada na Figura 9. O determinante nulo de [K t ] confirma um ponto de bifurcação próximo ao deslocamento d = 65. Fig. 9: Trajetórias de equilíbrio e determinante de [K t ] nos pontos da trajetória primária. Um resumo da determinação do ponto de bifurcação (d cr = 64,141; P cr = 1,213) está na Tabela 4. Todos os algoritmos comportam-se de maneira semelhante, convergindo com poucas iterações. Nenhum dos algoritmos converge se a busca for inicializada em pontos mais distantes.

7 Tabela 4: Número de iterações para atingir o ponto de bifurcação (d cr = 64,141; P cr = 1,213). Ponto de início P = 1,0 P = 1,2 P = 1,4 P = 1,6 wrg não wrgm1 6 ( 3 )* 4 ( 2 ) 6 ( 4 ) não wrgm2 ( tol = 10 0 ) 6 ( 4 ) 4 ( 3 ) 6 ( 4 ) não wrgm2 ( tol = 10 1 ) 6 ( 5 ) 4 ( 4 ) 6 ( 5 ) não wrgm2 ( tol = 10 3 ) 6 ( 6 ) 4 ( 4 ) 6 ( 6 ) não * 6: número total de iterações; 3: iterações com o sistema estendido. Pórtico de Lee Fig. 10: Pórtico de Lee. O pórtico em L mostrado na Figura 10 é conhecido na literatura como pórtico de Lee [6]. Os apoios restringem todos os graus de liberdade, exceto a rotação no plano da estrutura. Com o aumento da carga P, a estrutura pode flambar lateralmente com torção. Discretizando-se as duas barras em 8 elementos cada, obtém-se a trajetória de equilíbrio indicada na Figura 11 pelo método de Newton-Raphson com controle de deslocamento. O determinante nulo de [K t ] confirma um ponto de bifurcação próximo ao deslocamento d = 35. Fig. 11: Trajetórias de equilíbrio e determinante de [K t ] nos pontos da trajetória primária. A determinação do ponto de bifurcação (d cr = 36,079; P cr = 173,306) é mostrada na Tabela 5. O algoritmo wrg tem uma performance ruim, enquanto todos os demais convergem mesmo se inicializada a busca em pontos mais distantes. Todas as versões do algoritmo modificado apresentam comportamento semelhante, exceto wrgm2 com tol = 10 3 inicializado em d = 10, que requer bem mais iterações para alcançar o ponto crítico.

8 Tabela 5: Número de iterações para atingir o ponto de bifurcação (d cr = 36,079; P cr = 173,306). Ponto de início d = 10 d = 20 d = 30 d = 40 wrg não não não 6 wrgm1 13 ( 7 )* 9 ( 4 ) 7 ( 5 ) 6 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 0 ) 14 ( 5 ) 10 ( 4 ) 7 ( 4 ) 7 ( 4 ) wrgm2 ( tol = 10 1 ) 11 ( 4 ) 9 ( 4 ) 7 ( 4 ) 6 ( 5 ) wrgm2 ( tol = 10 3 ) 23 ( 14 ) 10 ( 7 ) 7 ( 6 ) 6 ( 5 ) * 13: número total de iterações; 7: iterações com o sistema estendido. CONCLUSÕES E COMENTÁRIOS As seguintes conclusões podem ser extraídas dos resultados numéricos: quanto menor é a tolerância tol adotada para a correção da trajetória de equilíbrio, mais uso se faz da solução do sistema que contém exclusivamente as equações de equilíbrio. Por outro lado, uma vez efetuadas as correções o algoritmo com o sistema estendido se torna mais eficiente devido às avaliações numéricas serem efetuadas mais próximas da trajetória de equilíbrio. Verifica-se tal comportamento quando, por exemplo, a tolerância é reduzida em wrgm2 ( ) e o algoritmo passa a executar um número maior de iterações totais das quais poucas lidam com o sistema estendido; há ganho de eficiência do algoritmo modificado em relação ao clássico, como realçam os exemplos da viga em balanço com carga transversal e do pórtico de Lee. No entanto, nas trajetórias de equilíbrio aproximadamente lineares, como as dos exemplos da viga biapoiada com carga-momento nas extremidades e do pórtico em L, as modificações têm pouco impacto; convergência com o algoritmo clássico implica convergência com o algoritmo modificado. Porém, à medida que o ponto de início de busca se afasta do ponto crítico a eficiência do algoritmo clássico se torna vulnerável bem mais cedo do que a do algoritmo modificado; o mau-condicionamento da matriz de rigidez tangente nas proximidades de um ponto crítico pode ser aliviado usando maiores tolerâncias com o critério de convergência. O custo computacional em uma iteração que utiliza somente as equações de equilíbrio é bem menor do que uma que utiliza o sistema estendido. Portanto, nem sempre o algoritmo que executa um maior número de iterações é o que tem custo mais elevado. O exemplo do arco circular rotulado e engastado 3D ilustra bem o fato. Os algoritmos wrg e wrgm2 (tol = 10 0 ) são utilizados na determinação do ponto crítico, com início de busca em P = 400. O algoritmo wrg usa 12 iterações, todas com o sistema estendido, enquanto wrgm2 usa 14 iterações, mas apenas 5 delas com o sistema estendido. O custo computacional de wrg é bem maior mesmo executando menos iterações. Sugerimos que o elemento finito seja modificado localmente para incluir torção não uniforme, inclusive segundo a teoria de vigas de Timoshenko. REFERÊNCIAS 1. J.M.T. Thompson, Basic Theorems of Elastic Stability, Int. J. Eng. Sci., vol. 8, pp , P. Wriggers, W. Wagner and C. Miehe, A Quadratically Convergent Procedure for the Calculation of Stability Points in Finite Element Analysis, Int. J. Num. Meth. Eng., vol. 70, pp , E. Lucena Neto, F.D.P. Barroso e F.A.C. Monteiro, Determinação Direta de Pontos de Bifurcação e Limites na Mecânica das Estrutura, Anais (em CD) do CMNE/CILAMCE, F.A.C. Monteiro, Uma Formulação Co-rotacional Geral: Aplicação a Pórticos Espaciais, Tese de Mestrado, Instituto Tecnológico de Aeronáutica, São José dos Campos, S.P. Timoshenko and J.M. Gere, Theory of Elastic Stability, McGraw-Hill, New York, S.L. Lee, F.S. Manuel and E.C. Rossow, Large Deflections and Stability of Elastic Frames, J. Eng. Mech. Div., ASCE, vol. 94, pp , 1968.