Bandas Fotônicas Proibidas e Cristais Fotônicos. Aluno: Flávio Pinto de Almeida Filho

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Anna Figueira
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1 Bandas Fotônicas Proibidas e Cristais Fotônicos Aluno: Flávio Pinto de Almeida Filho

2 Sumário: História Introdução Análise Qualitativa Análise Quantificativa (Equação Mestra) Aplicação Referências

Historia: 1887 - Lord Rayleigh estudava a propagação das ondas em estruturas periódicas.

Lord Rayleigh 1985- Bulgakov averiguo estados de superfície que ocorrem devido à propagação de outras em

3 Historia: Lord Rayleigh estudava a propagação das ondas em estruturas periódicas Bykov descreveu a possibilidade de usar estruturas periódicas para o controle de emissão espontânea. Lord Rayleigh Bulgakov averiguo estados de superfície que ocorrem devido à propagação de outras em multicamadas periódicas Yablonovitch cunhou o nome de cristais Fotônicos a estas estruturas periódicas. Eli Yablonovitch

4 Introdução: Espalhamento em único centro espalhador interferência das ondas viajando em diferentes direções

5 Introdução: Múltiplos espalhamentos: Interferência de 3 centros espalhadores das ondas viajando em diferentes direções

6 Introdução: Se for ordenado: A luz forma vários feixes coerentes que se propagam sem espalhar (supercolimação)

7 Introdução: Uma pequena mudança: diminuindo em 20% isolador óptico (bandgap fotônico) Luz não penetra na estrutura neste!todo o espalhamento interfere destrutivamente

8 Introdução: Cristais Fotônicos na Natureza Morpho rhetenor: borboleta Pavão: pena Opala natural 3µm

9 Introdução: Possíveis meios periódicos: 1-D 2-D 3-D Periódico em 1D periodic in one direction Periódico em 2D periodic in two directions Periódico em 3D periodic in three direction s

10 Análise Qualitativa E x = Ae i(kx ωtሻ ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 a ε(x) = ε(x+a) Coeficiente de Reflexão. Δn = n 2 n 1 (1ሻ R = E r = n 1 n 2 (2ሻ R Δn E i n 1 + n 2n 2 (3)

11 Análise Qualitativa Luz incidente na interface vinda de n 1 1 2: E r,12 = Δn 2n A 1 + e iδ + e i2δ + e i N 1 δ (4ሻ ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 ε 1 ε 2 Luz incidente na interface vinda de n 2 2 1: E r,21 = Δn δ 2n Ae i e iδ + e i2δ + e i N 1 δ (5ሻ Onde : δ = k 2Λ = 4πnΛ λ 0 (6ሻ Λ ε(x) = ε(x+a)

12 Análise Qualitativa Luz incidente na interface vinda de n 2 2 1: E r,21 = Δn 2n Ae iδ e iδ + e i2δ + e i N 1 δ (1ሻ Os termos dentro das chaves dão máximos quando: Igualando com: δ = 2πm = δ = 2π 4πnΛ λ 0 = 2π Reflexão total

13 Análise Qualitativa Estudando a Reflexão Total: R max = E r E i 2 = N 2 Δn n 2 Dependência de N ( quantidade de padrão de repetição) Quanto maior for N, temos um limite de R 100 % e T 0% λ b Δλ 2 < λ < λ b + Δλ 2 BandGAP

14 Análise Qualitativa Energia do Fóton: hν = ωħ Relação de Dispersão para um material com índice de refração constante: ω = c n k ω 0 k

15 frequencia ω Análise Qualitativa Relação de Dispersão para um material com índice de refração periódica Soluções: k b = 2π λ b = m π Λ : π Λ, 2π Λ, 3π Λ Onda não propagante: V g = dw dk = 0 0 π/ Vetor de onda k bandgap

16 Análise Qualitativa onda estacionária em n 1 n 2 n 1 n 2 n 1 n 2 n 1 n 2 bandgap onda estacionária em n 2 0 π/ Não existe uma onda propagante, mas sim um onda estacionaria!

17 Análise Quantificativa: Equação Mestra:. H r, t = 0. ε r. E r, t = 0 H(r, tሻ x E r, t + μ = 0 t E(r, tሻ x H r, t + ε r = 0 t Substituindo as expressões em E 1 Derivando, dividindo as equações por ε r x ቇ ε r x H(r = ω c Fazendo c = 1/ E 0 μ 0 2 H r

18 Análise Quantificativa: x 1 ቇ ε r x H(rሻ = ω c 2 H r H = ωτc 2 Equação de autovalores cujo operador é hermitiano!!!

19 Análise Quantificativa: Tabela 1 : Comparativo entre Semicondutores e Cristais Fotônicos

20 Análise Quantificativa: Aplicação da Equação Mestra: Objetivo: Encontrar a relação de dispersão para uma material com índice de refração constante. Pelo teorema de Block, as autofunções de um meio periódico podem ser representadas por uma onda plana multiplicada por uma função periódica com a periocidade da rede H x = h x e ikx Sendo T o período da rede: h x = h x + T e ε r = ε

21 Análise Quantificativa: x 1 ቇ ε r x H(rሻ = ω c 2 H r x 1 ε he ikx x = ω c 2 he ikx 1 ε hk2 e ikx = ω c 2 he ikx k = nω c C.q.d

22 Aplicação: Mecanismo: apenas gap vs. fibras ópticas padrão: reflexão total interna requer núcleo com alto n núcleo não vazio (oco) vazio = baixa absorção, baixa não linearidade, alta potência

23 Conclusão: Cristais Bandgap Fotônicos: Constituídos de elementos periódicos que geram o fenômeno de Geração de onda estacionaria dentro do material. Equação Mestra e suas semelhanças com a Física do estado solido Aplicação: Potencial substituto das fibras ópticas convencionais.

24 Referências: VUKUSIC, P.; SAMBLES, J. R. Photonic structures in Biology. Nature, v. 424, P , 2004 VUKUSIC, P.; STAVENGA, D. G. Physical methods for investigating structural colours in biological systems. Journal of The Royal Society Interface, v. 6, n. Suppl 2, p. S133 S148, RAYLEIGH, L. On the maintenance of vibrations by forces of double frequency, and on the propagation of waves trough a medium endowed with a periodic structure. Philosophical Magazine and Journal of Science, v. 24, p , KAPRIELIAN, Z. A. Electromagnetic Transmission Characteristics of a Lattice of Infinitely Long Conducting Cylinders. Journal of Appled Physics, v. 27, p , YABLONOVITCH, E. Inhibited Spontaneous Emission in Solid-State Physics and Eletronics. Physical Review Letters, v. 58, p , SHADBOLT, P. J. et al. Generating, manipulating and measuring entanglement and mixture with a reconfigurable photonic circuit. Nature Photonics, Published online, p , J. D. Joannopoulos, R. D. Meade, and J. N. Winn, Photonic Crystals: Molding the Flow of Light (Princeton, September 1995).

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