Consideremos uma distribuição localizada de carga elétrica, de densidade ρ(x), sob a ação de um potencial eletrostático externo ϕ E (x).

Documentos relacionados
Fundamentos da Eletrostática Aula 15 Expansão Multipolar II

ELECTROMAGNETISMO E ÓPTICA Cursos: MEBiom + MEFT + LMAC 1 o TESTE (16/4/2016) Grupo I

F-328 Física Geral III

Os fundamentos da Física Volume 3 1. Resumo do capítulo

4/10/2015. Física Geral III

Eletricidade e Magnetismo II Licenciatura: 1ª Aula (30/07/2012) Prof. Alvaro Vannucci. Revisão das Leis de Gauss, de Ampère e de Faraday

FLUXO E DIVERGENTE DE UM CAMPO VETORIAL

Aula 3 Trabalho e Energia - Bioenergética

Física Geral. Força e Torque

CAPÍTULO 10 DINÂMICA DO MOVIMENTO ESPACIAL DE CORPOS RÍGIDOS

Disciplina: FGE5748 Simulação Computacional de Líquidos Moleculares 1

',9(5*Ç1&,$'2)/8;2(/e75,&2 (7(25(0$'$',9(5*Ç1&,$

Aula 4: O Potencial Elétrico

2ªAula do cap. 11. Quantidade de Movimento Angular L. Conservação do Momento Angular: L i = L f

ELECTROMAGNETISMO. EXAME Época Especial 8 de Setembro de 2008 RESOLUÇÕES

4. Potencial Elétrico (baseado no Halliday, 4a edição)

DIVERGÊNCIA DO FLUXO ELÉTRICO E TEOREMA DA DIVERGÊNCIA

Introdução. Introdução. Introdução Objetivos. Introdução Corpo rígido. Introdução Notação

Dinâmica do Sistema Solar

Curso de Análise Matricial de Estruturas 1 II.6 FORMULAÇÃO DAS MATRIZES DE FLEXIBILIDADE E RIGIDEZ EM TERMOS DE ENERGIA

Física III Escola Politécnica GABARITO DA PR 25 de julho de 2013

e P Z no ensemble NVT Método Monte Carlo Dinâmica Molecular v f = v i +a i t s f = s i + v i t+(1/2)a i t 2 U(r) Disciplina: SiComLíMol 1

9. Apêndice. 9.1 O Método de Rietveld. 2θ.

Lei de Gauss. Ignez Caracelli Determinação do Fluxo Elétrico. se E não-uniforme? se A é parte de uma superfície curva?

EQUAÇÕES DINÂMICAS DE MOVIMENTO PARA CORPOS RÍGIDOS UTILIZANDO REFERENCIAL MÓVEL

carga da esfera: Q densidade volumétrica de carga: ρ = r.

Aula 7: Potencial Elétrico

sistema. Considere um eixo polar. P números π 4 b) B = coincidir eixo dos y x e) r = 4

Disciplina: SiComLíMol 1

PME 2556 Dinâmica dos Fluidos Computacional. Aula 1 Princípios Fundamentais e Equação de Navier-Stokes

Funções de base nebulosas e modelagem de dinâmica não-linear

5/21/2015. Prof. Marcio R. Loos. Revisão: Campo Magnético. Revisão: Campo Magnético. Ímãs existem apenas em pares de polos N e S (não há monopolos*).

Algumas observações com relação ao conjunto de apostilas do curso de Fundamentos de Física Clássica ministrado pelo professor Ricardo (DF/CCT/UFCG).

FGE0270 Eletricidade e Magnetismo I

QUESTÃO 1. r z = b. a) y

carga da esfera: Q densidade volumétrica de carga: ρ = r.

Breve Revisão de Cálculo Vetorial

Difusão e Resistividade. F. F. Chen Capítulo 5

Disciplina: FGE5748 Simulação Computacional de Líquidos Moleculares 1

a) A energia potencial em função da posição pode ser representada graficamente como

CÁLCULO DIFERENCIAL E INTEGRAL II 014.2

raio do disco: a; carga do disco: Q.

Potencial Elétrico. Prof. Cláudio Graça 2012

carga da esfera: Q. figura 1 Consideramos uma superfície Gaussiana interna e outra superfície externa á esfera.

3.3 Potencial e campo elétrico para dadas configurações de carga.

Uma derivação simples da Lei de Gauss

3.1 Potencial gravitacional na superfície da Terra

Aula 3_2. Potencial Elétrico II. Física Geral e Experimental III. Capítulo 3. Prof. Cláudio Graça

Geradores elétricos. Antes de estudar o capítulo PARTE I

2/27/2015. Física Geral III

4/10/2015. Física Geral III

Resoluções dos exercícios propostos

Exercícios Resolvidos Integrais em Variedades

Eletricidade e Magnetismo II Licenciatura: 3ª Aula (06/08/2012)

Noturno - Prof. Alvaro Vannucci. q R Erad. 4πε. q a

Seção 24: Laplaciano em Coordenadas Esféricas

carga da esfera: Q. figura 1 Consideramos uma superfície Gaussiana interna e outra superfície externa á esfera.

Aula 6: Aplicações da Lei de Gauss

n θ E Lei de Gauss Fluxo Eletrico e Lei de Gauss

MATEMÁTICA II - Engenharias/Itatiba SISTEMAS LINEARES

SISTEMA DE COORDENADAS

o anglo resolve a prova da 2ª fase da FUVEST

Aula Invariantes Adiabáticos

APÊNDICE. Revisão de Trigonometria

Leitura obrigatória Mecânica Vetorial para Engenheiros, 5ª edição revisada, Ferdinand P. Beer, E. Russell Johnston, Jr.

4 O Método de Partículas SPH

4. TÉCNICA APLICADA A ANÁLISE BIDIMENSIONAL COM MEC

DINÂMICA DO CORPO RÍGIDO

9. Lei de Ampère (baseado no Halliday, 4 a edição)

FÍSICA III - FGE a Prova - Gabarito

Modelo quântico do átomo de hidrogénio

Vamos adotar que as cargas fixas (cargas 1 e 2 na figura 1) tem valor Q e +Q e a carga suspensa pelo fio tem carga +q (carga 3).

Para duas variáveis aleatórias X e Y define-se Função Distribuição Cumulativa CDF F XY (x,y)

INTEGRAL DE LINHA E ROTACIONAL DE UM CAMPO VETORIAL

CONCURSO PÚBLICO EDITAL Nº 03 / 2015

Eletromagnetismo Aplicado

Física. Unidades fundamentais: -unidade de massa: Kg -unidade de comprimento: m -unidade de tempo: s

5.Força Eléctrica e Campo Eléctrico

PUC-RIO CB-CTC. P2 DE ELETROMAGNETISMO segunda-feira GABARITO. Nome : Assinatura: Matrícula: Turma:

TICA MECÂNICA VETORIAL PARA ENGENHEIROS: ESTÁTICA. Nona Edição CAPÍTULO. Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston, Jr.

Credenciamento Portaria MEC 3.613, de D.O.U

Geodésicas 151. A.1 Geodésicas radiais nulas

Aula18 (RG4) Desenvolvimento formal da Relatividade Geral

Sobre a classe de diferenciabilidade de quocientes de polinômios homogêneos.

IF Eletricidade e Magnetismo I

Lei de Gauss II Revisão: Aula 2_2 Física Geral e Experimental III Prof. Cláudio Graça

ESCOLA POLITÉCNICA DA UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO

Introdução à Estrutura. Revisão de Eletricidade e Magnetismo : Lei de Coulomb

é igual a f c f x f c f c h f c 2.1. Como g é derivável em tem um máximo relativo em x 1, então Resposta: A

Física Geral I - F Aula 13 Conservação do Momento Angular e Rolamento. 2 0 semestre, 2010

3.1 Campo da Gravidade Normal Terra Normal

Cap. 4 - O Campo Elétrico

Proposta de teste de avaliação

FGE0270 Eletricidade e Magnetismo I

Capítulo 2 Galvanômetros

ESCOLA POLITÉCNICA DA UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Departamento de Engenharia Mecânica

Electrostática. Programa de Óptica e Electromagnetismo. OpE - MIB 2007/2008. Análise Vectorial (revisão) 2 aulas

7.3. Potencial Eléctrico e Energia Potencial Eléctrica de Cargas Pontuais

Força Elétrica. A Física: O quê? Por que? Como? (as ciências naturais)

Transcrição:

pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno. Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos Consdeemos uma dstbução localzada de caga elétca, de densdade ρ, sob a ação de um potencal eletostátco eteno ϕ. A enega eletostátca do sstema é defnda na foma: d ρ( ( Suposção básca: ϕ vaa suavemente na egão em que ρ é apecavelmente. Supomos que ρ apenas no nteo de uma esfea de ao R no entono de uma ceta ogem. Isto poque, como o nosso popósto é o de estuda popedades da dstbução de caga, sea uma dstbução de caga em um núcleo ou em uma patícula, o potencal eteno não pode poduz modfcações apecáves nesta dstbução de caga. pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno.

Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos pansão de Taylo: como o potencal eletostátco eteno ρ vaa suavemente na egão que a densdade é epessvamente, epandmos ρ em elação ao ponto cental de sua localzação, ponto este epesentado po (no caso nuclea, po eemplo, este ponto sea o cento do núcleo. ( +. + pansão de Taylo: sée de Taylo (sée de potêncas é aplcável paa uma dada função f( contínua em elação a um ponto a,.e., que as devadas desta função estam, na egão em a: ( a ( a f f(a + f (a + f (a!! pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno.

( +. + Da defnção de campo elétco, podemos esceve paa o campo elétco eteno: obtemos: (. ( ˆ + No ponto em que, poque a densdade de caga que poduz o campo eteno é eteo à egão localzada de caga sob obsevação. ˆ,, + ρ Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos... pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno.

Da le de Gauss da eletostátca:. 4πρ Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos Uma vez que. subtamos, convenconalmente,. da epessão da epansão de Taylo do potencal eletostátco eteno. Obtemos então ( (. [ ], ( δ ( δ pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno.

Combnando-se esta equação ( com a epessão da enega eletostátca de nteação ente a dstbução localzada de caga e o potencal eletostátco eteno d ρ ( ( obtemos: d ρ Q 4748. ( [ δ ], ( Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos p 44748 4. [ d ρ ] ( [ d ρ] 4444 [ { }], d ρ δ +.. Q 4444 pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno. (

Desta epessão podemos defn: Q P Q d ρ d ρ d ρ { δ } Caga total da dstbução. Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos Veto momento de dpolo elétco. Tenso momento de quadupolo elétco. Combnando estas e a epessão anteo obtemos:, Q ( p.( Q sta epansão mosta o modo caacteístco como os dfeentes momentos de multpolos elétcos estátcos nteagem com um campo eteno: a caga com o potencal, o dpolo com o campo elétco, o quadupolo com o gadente de campo, e assm po dante. pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno.

Físca Nuclea e de Patículas Cesa Augusto Zen Vasconcellos Refeêncas:. John Davd Jackson, Classcal lectodynamcs, John ley & Sons, Inc., New, Yok, 9. pansão Multpola da nega de uma Dstbução de Caga sob a Ação de Potencal letostátco teno.