Equações de Maxwell. Métodos Eletromagnéticos. Equações de Maxwell. Equações de Maxwell

Documentos relacionados
Sumário Propagação em Meios com perdas Propagação em Meios Dieléctricos e Condutores Energia transportada por uma onda electromagnética

Equações de Maxwell na Forma Fasorial

Questão. Sinais periódicos e não periódicos. Situação limite. Transformada de Fourier de Sinais Contínuos

ANALISE DE CIRCUITOS DE 1 a E 2 a. J.R. Kaschny ORDENS

Efeito da pressão decrescente da atmosfera com o aumento da altitude

Grupo I. 1) Calcule os integrais: (4.5) 2) Mostre que toda a equação do tipo yf( xydx ) xg( xydy ) 0

7 Solução de um sistema linear

log 2, qual o valor aproximado de 0, 70

3º) Equação do tipo = f ( y) dx Solução: 2. dy dx. 2 =. Integrando ambos os membros, dx. dx dx dy dx dy. vem: Ex: Resolva a equação 6x + 7 = 0.

ONDAS ELETROMAGNÉTICAS EM MEIOS CONDUTORES

Física IV. Instituto de Física - Universidade de São Paulo. Aula: Interferência

enquanto que um exemplo de e.d.p. é uma equação do tipo potencial

INSTITUTO POLITÉCNICO DE VISEU. f x = x em relação à partição do intervalo. em 4 subintervalos de igual amplitude e tal que o ponto ω

Oscilações amortecidas

MESTRADO EM MACROECONOMIA e FINANÇAS Disciplina de Computação. Aula 07. Prof. Dr. Marco Antonio Leonel Caetano

Funções reais de n variáveis reais

EQUAÇÕES DIFERENCIAIS APLICADAS EM MODELOS DE COMPARTIMENTOS

3. TRANSFORMADA DE LAPLACE. Prof. JOSÉ RODRIGO DE OLIVEIRA

Capítulo 3 Transmissão de Sinais e Filtragem

Aula 1, Experiência 1 Circuitos CA e Caos

Experimento 4 Indutores e circuitos RL com onda quadrada

Universidade Federal do Rio de Janeiro Instituto de Matemática Departamento de Matemática

Curso de Engenharia Mecânica Disciplina: Física 2 Nota: Rubrica. Coordenador Professor: Rudson R Alves Aluno:

Notação Equações de Maxwell Caracterização de Ondas Electromagnéticas Escrita em valores instantâneos e em Amplitudes Complexas Propagação no ar, em

Teoria de Controle (sinopse) 4 Função de matriz. J. A. M. Felippe de Souza

Curso de Engenharia Química Disciplina: Física 2 Nota: Rubrica. Coordenador Professor: Rudson R Alves Aluno:

A seção de choque diferencial de Rutherford

Capítulo 2.1: Equações Lineares 1 a ordem; Método dos Fatores Integrantes

PROPOSTA DE RESOLUÇÃO DA PROVA DE MATEMÁTICA A DO ENSINO SECUNDÁRIO (CÓDIGO DA PROVA 635) 2ª FASE 21 DE JULHO Grupo I. Questões

O modelo Von Bertalanffy adaptado para suínos de corte

Sistemas de coordenadas em movimento

LEITURA 1: CAMPO ELÁSTICO PRÓXIMO À PONTA DA TRINCA

Notas de aulas de Mecânica dos Solos I (parte 5)

Matemática IME-2007/ a QUESTÃO. 2 a QUESTÃO COMENTA

Aula Teórica nº 11 LEM-2006/2007

TÓPICOS. ordem; grau; curvas integrais; condições iniciais e fronteira. 1. Equações Diferenciais. Conceitos Gerais.

Capítulo 6 Decaimento Radioativo

PROPOSTA DE RESOLUÇÃO DA PROVA DE MATEMÁTICA A DO ENSINO SECUNDÁRIO (CÓDIGO DA PROVA 635) 2ª FASE 21 DE JULHO 2014 Grupo I.

FENOMENOS DE TRANSPORTE 2 o Semestre de 2013 Prof. Maurício Fabbri

estados. Os estados são influenciados por seus próprios valores passados x

Ondas Electromagnéticas

UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Faculdade de Economia, Administração e Contabilidade de Ribeirão Preto Departamento de Economia

UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Faculdade de Economia, Administração e Contabilidade de Ribeirão Preto Departamento de Economia

LEIS DO ELETROMAGNETISMO Equações de Maxwell

5.10 EXERCÍCIO pg. 215

TÓPICOS. EDO de variáveis separadas. EDO de variáveis separáveis. EDO homogénea. 2. Equações Diferenciais de 1ª Ordem.

Funções de distribuição quânticas

λ, para x 0. Outras Distribuições de Probabilidade Contínuas

ANÁLISE MATEMÁTICA IV FICHA SUPLEMENTAR A =

= 0. O campo electrostático não tem fontes de circulação, não roda.

Capítulo 2.1: Equações Lineares; Método dos Fatores Integrantes

Sistemas: Propriedades

que representa uma sinusoide com a amplitude modulada por uma exponencial. Com s real, tem-se,

1.Estudo de ondas electromagnéticas transversais guiadas por linhas de transmissão. k z = 2

1 O Pêndulo de Torção

Física II Ondas, Fluidos e Termodinâmica USP Prof. Antônio Roque Aula 7

Seção 2.1: Equações lineares; Fator integrante

Cálculo Numérico. Integração Numérica. Prof: Reinaldo Haas

Conceitos Fundamentais Aula 1

Derivada Escola Naval

( 1). β β. 4.2 Funções Densidades Con2nuas

Série de Fourier tempo contínuo

ANÁLISE DIMENSIONAL E SEMELHANÇA. Determinação dos parâmetros

Implementação de Filtros Ativos Usando Amplificadores Operacionais de Transcondutância e Capacitores (OTA-C)

1) Determine o domínio das funções abaixo e represente-o graficamente: 1 1

INTRODUÇÃO À ESTATÍSTICA

Capítulo II Ondas Planas em Meios Ilimitados

Universidade Federal do Rio de Janeiro INSTITUTO DE MATEMÁTICA Departamento de Matemática

Adriano Pedreira Cattai

7. Aplicação do Principio do Máximo

= σ, pelo que as linhas de corrente coincidem com as l. de f. do campo (se o meio for homogéneo) e portanto ter-se-à. c E

Transformadas ortogonais e processamento de sinais não estacionários

UFPB CCEN DEPARTAMENTO DE MATEMÁTICA CÁLCULO DIFERENCIAL I 5 a LISTA DE EXERCÍCIOS PERÍODO

Secção 8. Equações diferenciais não lineares.

ANÁLISE MATEMÁTICA IV A =

Módulo III Capacitores

Escola Politécnica da Universidade de São Paulo Departamento de Engenharia de Minas e de Petróleo FLUXO RADIAL

Aula 01 Introdução e Revisão Matemática

Amostragem de sinais contínuos

( ) 2. Eletromagnetismo I Prof. Dr. Cláudio S. Sartori - CAPÍTULO VIII Exercícios 1 ˆ ˆ ( ) Idl a R. Chamando de: x y du. tg θ

Matemática C Extensivo V. 7

Cálculo de Autovalores, Autovetores e Autoespaços Seja o operador linear tal que. Por definição,, com e. Considere o operador identidade tal que.

Cálculo IV EP7 Tutor

Microondas I. Prof. Fernando Massa Fernandes. Sala 5017 E Aula 4

AULA 9 CONDUÇÃO DE CALOR EM REGIME TRANSITÓRIO SÓLIDO SEMI-INFINITO

FUNÇÕES DE UMA VARIÁVEL COMPLEXA

Dinâmica de Sistemas: Análise Matemática 1. Várias situações problemas do nosso cotidiano podem ser entendidas como sendo sistemas.

Funções de Várias Variáveis (FVV) UFABC, 2019-Q1

J, o termo de tendência é positivo, ( J - J

Seja f uma função r.v.r. de domínio D e seja a R um ponto de acumulação de

Reexão e refração de ondas eletromagnéticas em interfaces planas entre dielétricos

COLEÇÃO DARLAN MOUTINHO VOL. 04 RESOLUÇÕES. com. e voce

UCP Gestão/Economia Matemática II 9 de Abril de 2010

A trajetória sob a ação de uma força central inversamente proporcional ao quadrado da distância

Aula Teórica nº 8 LEM-2006/2007. Trabalho realizado pelo campo electrostático e energia electrostática

Capítulo 4 Resposta em frequência

ESTUDO DA TRANSMISSÃO DE CALOR RADIANTE E CONVECTIVO EM CILINDROS CONCÊNTRICOS PELOS MÉTODOS DE MONTE CARLO E RESÍDUOS PONDERADOS.

Teste do Qui-Quadrado( ) 2 x

Apontamentos de Análise de Sinais

Transcrição:

Méodos Elromagnéicos agoso d 9 Fundamnos Equaçõs d Mawll no domínio do mpo da frqüência Onda plana édison K. ao Equaçõs d Mawll Todos os fnômnos lromagnéicos obdcm às quaçõs mpíricas d Mawll. b d h j ond é o campo lérico ( V/m b é a indução magnéica ( Tsla d é o dslocamno dilérico h é o campo magnéico ( A/m j é a dnsidad d corrn lérica ρ é a dnsidad d carga lérica ( C/m ( A/m 3 ( C/m Equaçõs d Mawll 3 Equaçõs d Mawll 4 Na forma ingral, as quaçõs d Mawll ficam C dl b ds C h dl curva C curva C j ds d ds Dada uma suprfíci fchada, o fluo d corrn oal dv sr igual a raão da diminuição das cargas léricas conidas no volum v limiado por, ou sja, d j ds ρdv d V A suprfíci pod sr fia a dnsidad d carga ρ, função do mpo da posição, ou invarian com o mpo nquano a suprfíci s mov sgundo uma forma prscria. Ns caso, a ingral passa a sr função do mpo pois os limis variam.

Equaçõs d Mawll 5 Equaçõs d Mawll 6 a suprfíci é fia, pod - s subsiuir a drivada d d por uma drivada parcial dnro da ingral: ρ j ds dv V Com o orma da divrgência, s m ρ j dv V Considrando o ingrando conínuo, dv isir pqunas rgiõs m qu o su sinal não muda. a ingral s anula para qualqur volum, o ingrando dv s anular : ρ j Tomando a divrgência d b m- s b ( b A comuação das drivadas é possívl s b suas drivadas form conínuas. gu - s, ambém, qu b é consan. Assim, s na hisória passada a consan foi nula, b Equaçõs d Mawll 7 Rlaçõs Consiuivas 8 D manira similar, omando a divrgência d d h j m- s j ( d Como j ρ, sgu - s qu ( d ρ Novamn, rcorrndo à hisória passada m qu a consan foi nula, d ρ As quaçõs d Mawll na forma difrncial são quaçõs difrnciais linars d a ordm dsacopladas. Elas podm sr acopladas aravés das rlaçõs mpíricas consiuivas qu rdum o númro d vors d 5 para. D função função J função J ( E,, r, ω,, T, P,... ( E,, r, ω,, T, P,... ( E,, r, ω,, T, P,... D

9 Rlaçõs Consiuivas Para o sudo da rra, dvm sr scolhidas rlaçõs prinns. Na maioria dos casos, supõ-s Isoropia, homognidad, linaridad Invariância com a mpraura, mpo prssão. Modlos complos da rra são mosaicos d rgiõs com sas caracrísicas. Rlaçõs linars L L L j h h h b d Rlaçõs Consiuivas-Vácuo m F 36 m s 3 m 4 9 8 7 π π Conduividad lérica, upondo Prmissividad lérica Prmabilidad magnéica (mks c c c Rlaçõs Consiuivas Anisoropia Anisoropia Rlaçõs Consiuivas Não linaridad isrs

Domínio da frqüência 3 Equaçõs d Onda 4 Aplicando a ransformada d Fourir F ( ω f ( p( iω d As quaçõs d Mawll ficam: E iω iωd J D ρ As rlaçõs consiuivas linars ficam: D E J E Tomando as quaçõs b d h j aplicando o roacional, m- s b d h j Considrando d, b h, j, m- s ( h ( h upondo mios homogênos, h h ( Equaçõs d Onda 5 Equaçõs d Onda 6 upondo qu os campos são conínuos por pars as a a drivadas são conínuas, Ruiliando as quaçõs b d h j obém- s ( h h ( h h h Usando a idnidad vorial a a a lmbrando qu, m mio homogênos, h, h h h No domínio da frqüência, E ou E k E k ond k ˆ iω ( ω iω E ( ω iω ω iω ˆˆ ( númro d onda, ( impdiividad ˆ iω ( admiividad

Onda plana 7 Númro d onda complo 8 Um campo d onda ipo: ± i( k r ω ± i( k r ω h h saisfa as quaçõs dduidas : h h h Dmonsr! ( k r ω consan O númro d onda é complo k ω iω supondo qu k α iβ, pod - s dmonsrar qu α ω ω β ω ω Dmonsr! Númro d onda complo 9 Anuação d ondas planas Quando as corrns d condução prvalscm sobr as corrns d dslocamno ( ω <<, ω α β Dmonsr! Quando as corrns d dslocamno prvalscm sobr as corrns d condução ( ω >>, α ω β Dmonsr! ( dirção s R( k > upondo k ku : i( k ω i( k ω h h Dsnvolvndo apnas para o campo lérico, i( k ω i( ( α iβ ω β iα iω iω ( O campo varia snoidalmn com o mpo O campo varia snoidalmn com a disância sofr, ambém, uma anuação ponncial O faor d anuação ( / s dá a cada Δ δ β ( ω m mios m qu ω << dnominado " skin - dph" β iα (

kin dph Anuação d ondas planas ampliud rlaiva,5 -,5 profundidad m "skin dph" 4 ωτ ωτ(/3 π ωτ(/3 π ωτπ ωτ(4/3 π ωτ(5/3 π Coninuando a anális sobr o campo lérico, i( k ω i( ( α iβ ω β iα iω β i( α ω O plano d fas consan é α ω consan. Enão, d ω Vfas d α considrarmos o ouro campo i( k ω, d ω Vfas d α - ibliografia: 3 arringon, R. F, 96, Tim-harmonic lcromagnic filds. MacGraw ill, Nw York. raon, J. A, 7, Elcromagnic hor. John Wil & ons. 65pp. Ward,.. ohmann, G. W., 987, Elcromagnic hor for gophsical applicaions. In: Nabighian, M. N., Elcromagnic mhods in applid gophsics, V., Thor, p. 3-3.