Medidas Doppler. Cap. 8 - Battan

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1 Medidas Doppler Cap. 8 - Battan

2 Velocidade Doppler Além das medidas do fator refletividade do radar, alguns radares meteorológicos conseguem inferir a velocidade de propagação radial dos alvos amostrados. Basicamente, os alvos em movimento mudam a frequência do sinal que é proporcional à sua velocidade de deslocamento. Sendo que os radares Doppler conseguem medir as mudanças de fase nas frequências de microondas.

3 Efeito Doppler Assumindo que um alvo está a uma distância r do radar e que este opera em uma frequência f0 (f=c/λ). Temos que a distância percorrida pela onda eletromagnética retroespalhada pelo alvo é d = 2r (ida e volta). Em termos do número de onda a distância d = 2r/λ ou em radianos d = (2r/λ)2π = 4πr/λ

4 Se o radar transmite a onda EM com uma fase inicial ϕo, temos que após o pulso retornar ao radar a fase será: ϕ = ϕo + 4πr/λ Logo, a mudança de fase em função do tempo (de um pulso a outro) pode ser expressa como: [ ] dϕ d 4πr 4π dr = ϕ 0+ = dt dt λ λ dt

5 dr mas como a velocidade radial V= dt dϕ e a frequência angular Ω= dt Lembrando que Ω = 2πf (onde f é a mudança de frequência em ciclos por segundo, Hz) temos que: 4π dr 2V Ω=2πf= f = λ dt λ

6 4π dr 2V Ω=2πf= f = λ dt λ Como o comprimento de onda λ é cte, isso implica que a mudança de frequência é linearmente proporcional à velocidade de propagação do alvo. Como a variação da frequência é sempre perpendicular ao feixe, temos que o radar meteorológico mede a velocidade radial.

7 4π dr 2V Ω=2πf= f = λ dt λ Com o aumento da velocidade do alvo, a mudança de fase também aumenta. Entretanto existe um limite para a mudança de fase que o radar pode detectar. Por exemplo, se um alvo estivesse se distanciando do radar a um velocidade, V = ½ λ entre 2 consecutivos pulsos, a fase ϕ seria igual a π, e se estivesse se movendo em direção ao radar a fase também seria π, logo uma ambiguidade Por outro lado, se estivesse se propagando a uma velocidade V = λ, a fase seria 0 e o alvo estaria estacionário.

8 Baseado nestas limitações podemos calcular a velocidade máxima que um radar Doppler pode detectar corretamente sem ambiguidades. Este valor é obtido através da velocidade que pode produzir uma mudança de fase, ou seja, π, e é conhecida como frequência de Nyquist ou velocidade Nyquist, conforme expresso abaixo: V max = f max λ 2 PRF f max = 2 PRF λ V max = 4

9 Dessa maneira, para valores altos de PRF podemos medir velocidades altas, entretanto isso limita o alcance do radar, ou seja: c R MAX = 2 PRF Manipulando a equação da velocidade máxima e verificando a dependência com a distância máxima, podemos obter a expressão abaixo: cλ V max R max = 8

10 Para medirmos velocidades altas, temos que reduzir o alcance do radar Por exemplo: PRF = 1000 Hz e alcance de 150km Banda S V max = ± 25 m/s Banda X V max = ± 8 m/s Por convenção, as velocidade positivas significam que os alvos estão se distanciando do radar, enquanto que as negativas estão se aproximando.

11 Exemplos de simulações analiticas assumindo diferentes campos de vento (Rodger Brown and Vincent Wood of NSSL) Velocidade máxima do vento em 6 km AGL

12 Fluxo de convergência

13 Direção do vento mudando no sentido horário com a altura

14 Rotação e Convergência

15 Frente Fria a NW do radar

16 Velocidade Ambígua

17 Correção de desdobramento: adicionar ou subtrair 2n * Vmax aos volumes desdobrados, sendo que n =1 para desdobramento simples, n=2 para desdobramento duplo, e assim por diante etc Velocidades desdobradas (não temos valores próximos de zero) Velocidade sem Desdobramento 24 - (2 * 26.4) = m/s Neste exemplo temos que a Velocidade Nyquist = 26.4 m/s

18 Neste exemplo a velocidade Nyquist é 26.4 m/s. Desdobramento

19 O espectro de velocidade Doppler (DVS) contém informações sobre os alvos espalhadores bem como os efeitos de turbulência, cisalhamento e largura do feixe da antena. V(bar) V( S )r A potência total é proporcional a Área da curva (em geral aproximado a uma distribuição gaussiana) - Vr 2σv = largura do espectro + S(Vr) é a potência observada no receptor devido ao espalhamento de um volume com velocidades radiais em um intervalo Vr and Vr + Vr

20 V( S )r V(bar) - Vr + De uma forma geral, quanto mais estreito for o espectro Doppler, mais homogêneo será o volume amostrado. Como a potência de retorno é proporcional aos hidrometeoros distribuídos dentro do volume iluminado, a distribuição espectral reflete a contribuição individual dos alvos.

21 Em um radar doppler de apontamento vertical, estaríamos observando a velocidade doppler que é a proporcional a velocidade terminal dos hidrometeoros + a corrente ascendente ou descente. Caso seja possível discretizar as medidas Doppler, seria possível inferir a distribuição de tamanho dos hidrometeoros.

22 Já que temos uma relação entre a potência e a refletividade (eq. do radar), o espectro de velocidade Doppler (DVS) pode ser pensado como sendo a refletividade ponderada pela distribuição de velocidades radiais em um volume pulsado (.e. velocidade radial pesada por D6) Potência do Sinal Pr Para alvos precipitantes, S0 está relacionado com a refletividade do radar e contém informações sobre a DSD. S 0 = S (v )dv= S(f )df

23 Vel. Radial Média Análogo ao centro de massa de uma distribuição tipo dente de serra V S( v)dv V = S0 Largura Espectral Controlada pela turbulência, cisalhamento e largura da antena, vel. Terminal característica dos espalhadores dentro do volume pulsado 2 [ V V ] S (v )dv 2 σ= v S0

24 Radar CHILL em 20 Março de 2003 as 01:56 UTC DZ VR Jato de baixos níveis de NE Chuva próxima do Radar Bandas intensas de neve ao longo do Foothills de Fort Collins Na frente do S temos a mudança do perfil de vento

25 Observações de zonas de convergência na camada limite DZ VR Region of enhanced convergence Observações do CHILL durante uma linha bem fina em 10 Junho de 2003 Próximo da superfície, padrões lineares de uma convergência forte são referenciadas como zonas de convergência da camada limite (BLCZs). Muitas vezes, estes padrões são bem estreitos (< 5 km de largura) e são chamados de linhas finas. Estas características podem ser formadas por vários processos incluindo os fluxos de tempestades, contrastes de temperatura, umidade do solo e cobertura de nuvens por exemplo. As BLCZs são muitas vezes as precursoras do desenvolvimento convectivo.

26 Observações do CHILL durante uma supercélula e tornado DZ Gates: 1034 e 150 m Zoom: 4x Desenvolvimento de um gancho VR Assinatura de um tornado

27 Outras aplicações de um Radar Doppler

28 Observações durante o TEFLUN-B Refletividade do Radar Correntes ascendentes e descendentes acopladas Vel. de quedas das partículas Largura espectral

29 Relação entre a VT e Refletividade O movimento das partículas observado pelo radar é a somatória das velocidades terminais de cada partícula (VT) e o movimento do ar (w): VP = w-vt (como convenção, vel. negativas indicam movimento p/ o radar) Se VT pode ser estimado indiretamente, a equação acima pode ser utilizada para obter a solução de w. Quais outras observações do radar podem ser utilizadas para determinar VT? Podemos lembrar que a velocidade radial média refletividade ponderada pela velocidade doppler ( V ) éa

30 De forma análoga a Rogers 1964, VT pode ser definido como a refletividade ponderada pela velocidade de queda: 6 N ( D) D V ( D )dd V T = 0 6 N ( D )D dd 0 Usando V(D) = adb (p0/p)0.4 and N(D) = N0exp{-ΛD} p0 ΔD 6 b N e D ad dd 0,4 0 () V T = p 0 ΔD 6 N e 0 D dd 0

31 p0 V T =a p 0,4 p0 V T =a p 0,4 ( ) ( ) Integrando, temos: Γ (7+b) Λ7 Γ (7 ) Λ 7+b Γ (7+b) b Γ (7 ) Λ Lembrando que para uma DSD exponencial, o fator refletividade do radar (Z) pode ser expresso como: Z = N0 Γ(7)/ Λ(7) Usando a relação de Z em VT(bar), temos: p0 T =a V p 0,4 ( ) Γ (7 +b ) Z b 7 b Γ ( 7 )( N 0 Γ ( 7 )) 7 A qual nos leva a uma equação na forma de VT(bar) = a Zb

32 Exemplos de relações disponíveis na literatura sendo que V T está em m/s e Z em mm 6/m3 Assumindo a DSD de MP - N(D) = N0 exp{- ΛD} onde N0 = 0.08 cm-4, Λ = 41R{-0.21} 0,071 V T =3,84 Z Para tempestades : 0,052 V T =4,3 Z 0,107 V T =2,6 Z (Sekhon e Srivastava 1971) (Joss e Waldvogel 1970)