Evidências de violação de CP em decaimentos de B ± h ± h + h no LHCb

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1 Evidências de violação de CP em decaimentos de B ± h ± h + h no Fernando Rodrigues (Centro Brasileiro de Pesquisas Físicas, Brasil Página do grupo /CBPF: Reunião de Trabalho sobre Interações Hadrônicas 1 3 e 4 de dezembro de 1 CBPF, Brasil F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 1/1

2 Outline Teoria Decaimentos B ± h ± h + h sem charm Dalitz plot O experimento Evidence of direct CP violation in B ± K ± π + π and B ± K ± K + K decays. -CONF Resultado preliminar com Ldt = 1 fb 1 Evidence of direct CP violation in B ± K + K π ± and B ± π ± π + π decays. -CONF Resultado preliminar com Ldt = 1 fb 1 Considerações finais Conclusão F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, /1

3 Teoria Acesso a b s(p e à transição de fase CKM b u (T. (CPV-Tipo I: Violação de CP (CPV esperada pela interferência entre os diagramas de árvore ( λ 4 e pinguim ( λ nos dois canais. (CPV-Tipo II: Para B ± K ± π + π : CPV através ρ, f e K por interferências no espaço de fase. (CPV-Tipo II: Para B ± K ± K + K : CPV através da interferências entre φ e f x 1 (ou não ressonantes. CPV na ressonância φ somente através da contribuição pinguim. Note que CPV-Tipo I a CPV-Tipo II são duas fontes diferentes de CPV. 1 fx representa qualquer ressonância com estado final K + K. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 3/1

4 Teoria Acesso a b d(p e à transição de fase CKM b u (T. (CPV-Tipo I: Violação de CP (CPV esperada pela interferência entre os diagramas de árvore ( λ 3 e pinguim ( λ 3 nos dois canais. (CPV-Tipo II: Para B ± π ± π + π : CPV através ρ e f por interferências no espaço de fase. (CPV-Tipo II: Para B ± K + K π ± : CPV através da interferências entre K e f x (ou não ressonantes. CPV na ressonância φ não esperado (para a estatística atual do. Note que Tipo I a Tipo II são duas fontes diferentes de CPV. fx representa qualquer ressonância com estado final K + K. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 4/1

5 Teoria CPV no Dalitz plot (DP é comumente estudado através de um análise de amplitude usando o modelo isobárico. Cada ressonância é incluida em uma soma coerente para o decaimento total. Interferências entre ressonâncias (paralelas ou cruzadas sonda para o DP CPV vem de diferenças nas amplitudes e fases de A e A. Fase forte ϕ não muda de sinal em A A. Fase fraca γ muda de sinal em A A. Alguns resultados nestes modos: Belle e BaBar: Evidência de CPV em B ± ρk ± (estado final K ππ. BaBar: Evidência de CPV em B ± φk ± (estado final KKK. Belle:PRL96,( BaBar:PRD78,(8 14 BaBar:PRD85,(1 111 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 5/1

6 detector JINST 3 (8 S85 Excelente sistema de deteção de traços e vértices para decaimentos de B e D. Excelente identificação de partículas. Káons e píons viajam através de uma quantidade substancial de material. A possível assimetria de deteção é levada em consideração. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 6/1

7 B ± K ± π + π e B ± K ± K + K Mesma seleção para os dois canais exeto por cortes de identificação de partículas e vetos de ruídos. O B ± K ± π + π está conectado ao B ± K ± K + K através do estado final de interação π + π K + K. Surovtsev, et. al: PR D81 (1 161 A assimetria crua (A RAW pode ser interpretada como a soma das assimetrias CP física (A CP, produção (A P e instrumentação (A I A RAW CP (K ± h + h = A CP (K ± h + h + A P (B ± + A I (K ± O canal B ± J/ψ K ± é usado como canal de controle para extrair A P e A I. Então: Tem a mesma topologia dos canais B ± h ± h + h. A P é independente do estado final Não tem CPV: A CP (J/ψ K ± =, 1 ±, 7 PDG A RAW CP (J/ψ K ± =, 14 ±, 4 -CONF CONF-1-18 A CP (K ± h + h = A RAW CP (K ± h + h +, 14 +, 1 Grandeza medida: A RAW CP = N(B K h + h N(B + K + h + h N(B K h + h +N(B + K + h + h onde, N(B ± K ± h + h é o número de B ± K ± h + h. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 7/1

8 A CP do B ± K ± π + π e do B ± K ± K + K Candidates / ( 1. MeV/c N S = model evts N Comb B = 7984 Kππ + 34 evts combinatorial B Kπππ B η (ρ γk B πππ [MeV/c ] m Kππ Candidates / ( 1. MeV/c N S = model evts N Comb B = 9484 Kππ + 38 evts combinatorial B Kπππ B η (ρ γk B πππ [MeV/c ] m Kππ 1 fb 1 : (left plot N(B = ± 17; (right plot N(B + = 1754 ± 169; A CP (K ± π + π = +, 34 ±, 9(stat±, 4(syst±, 7(J/ψ K ±, 8σ Candidates / ( 1. MeV/c Medidas anteriores da B-factories: A CP (K ± π + π = +, 38 ±, PDG N S = 189 model + 11 evts N Comb B = 377 KKK + 8 evts combinatorial B KKπ B KKπ B D (KπK m [MeV/c KKK ] Candidates / ( 1. MeV/c N S = 1166 model evts N Comb B = 3951 KKK + 83 evts combinatorial B KKπ B KKπ B D (KπK m [MeV/c KKK ] 1 fb 1 : (left plot N(B = 189 ± 11; (right plot N(B + = 1166 ± 117; A CP (K ± K + K =, 46 ±, 9(stat±, 5(syst±, 7(J/ψ K ± 3, 7σ Medidas anteriores da B-factories: A CP (K ± K + K =, 17 ±, 3 PDG -CONF-1-18 Primeira evidências de CPV global em decaimentos de mésons B em três corpos sem charm. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 8/1

9 Dalitz plot do B ± K ± π + π -CONF-1-18 Janela de massa de 583 m(b < 4 MeV Resultados concordam com as B factories. Sem indicativo de CPV em m K ± π Alto CPV (positivo em baixos valores de m π + π. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 9/1

10 Dalitz plot do B ± K ± K + K -CONF-1-18 Janela de massa de 583 m(b < 4 MeV Sem resultados nas B factories. Alto CPV (negativo:: em baixo m K + K low. CPV em m K + K não está claramente low associado às ressonâncias. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 1/1

11 B ± K + K π ± e B ± π ± π + π -CONF-1-8 Estatística similares e grande quantidade de ruído Mesma seleção exeto por cortes de identificação de partículas e veto de ruído. A assimetria crua (A RAW pode ser interpretada como a soma das assimetrias CP física (A CP, produção (A P e instrumentação (A I. A RAW CP (π± h + h = A CP (π ± h + h + A P + A I ACC A RAW CP é a assimetria crua corrigida pela aceptância do Dalitz plot. Resultados usados de outras análises: A P extraida do canal de controle B ± J/ψ K ±. -CONF-1-18 Uma amostra grande D K ± π ± e D K + K usada para a medida de A I (K ±. : PRL 18 (1 161 A I (π ± extraida de uma grande amostra de D ±. : PL B713 (1 186 Então: A CP (π ± h + h = ACC A RAW CP (π± h + h A P A π D F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 11/1

12 A CP do B ± K + K π ± e do B ± π ± π + π Candidates / ( 1. MeV/c N = evts 5 S model N Comb = evts B KKπ combinatorial m (MeV/c KKπ Candidates / ( 1. MeV/c N = evts 5 S model N Comb = evts B KKπ combinatorial m (MeV/c KKπ 1 fb 1 : (left plot N(B = 619 ± 47; (right plot N(B + = 875 ± 5; A CP (K + K π ± =, 153 ±, 46(stat±, 19(syst±, 7(J/ψ K ± Medidas anteriores da B-factories: A CP (K + K π ± =, ±, 1(stat±, 3(syst PDG -CONF-1-8 3, σ Candidates / ( 1. MeV/c N S = model evts N Comb = evts B πππ combinatorial ππππ final state B Kππ m (MeV/c πππ Candidates / ( 1. MeV/c N S = model evts N Comb = evts B πππ combinatorial ππππ final state B Kππ m (MeV/c πππ 1 fb 1 : (left plot N(B = 718 ± 71; (right plot N(B + = 111 ± 66; A CP (π ± π + π = +, 1 ±, (stat±, 19(syst±, 7(J/ψ K ± 4, σ Medidas anteriores da B-factories: A CP (π ± π + π = +, 3 ±, 44(stat +,4 (syst PDG,37 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 1/1

13 Dalitz plot do B ± π ± π + π -CONF-1-8 Janela de massa de 583 m(b < 4 MeV Alto CPV (positivo. CPV em m π + π não está claramente associado às ressonâncias. low F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 13/1

14 Zoom na região de maior CPV em B ± π ± π + π -CONF-1-8 Alto CPV em uma região do espaço de fase não associado a uma ressonância. A CP (região de π ± π + π = +, 6 ±, 75(stat ±, 3(syst ±, 7(J/ψ K ± 7, 6σ F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 14/1

15 Dalitz plot do B ± K + K π ± -CONF-1-8 Janela de massa de 583 m(b < 4 MeV Alto CPV (negativo em baixos valores de m K + K. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 15/1

16 Zoom na região de maior CPV em B ± K + K π ± -CONF-1-8 Alto CPV em uma região do espaço de fase não associado a uma ressonância. BaBar observou uma estrutura similar em torno de 1,5GeV (ver backup. A CP (região de K + K π ± =, 671 ±, 67(stat ±, 8(syst ±, 7(J/ψ K ± 9, σ F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 16/1

17 Considerações finais B ± K ± K + K B ± K + K π ± B ± K ± π + π B ± π ± π + π /c 4 (GeV - m K - π m - + K K (GeV /c /c 4 (GeV high m π +π m (GeV /c 4 - π + π low (m π + π high > RAW A CP m + - K K (GeV /c 4 RAW A CP π mπ (GeV /c 4 low CPV não é uniforme no Dalitz plot. As regiões com maior CPV estão a baixa massa. CPV negativa para m K + K e positiva para m π + π. CPV não está claramente associada a estruturas ressonantes. Análises de amplitude futuras precisarão incorporar está característica. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 17/1

18 Considerações finais (não aprovado pela colaboração Além da assimetria de CP proveniente das amplitudes de interferência, deve haver uma assimetria induzida de CPT. Baseado nesta suposição, Wolfenstein escreveu sua "equação mestra": CPV pode ter duas contribuições: Os dados sugerem que o re-espalhamento π + π K + K pode ter um papel importante para CPV. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 18/1

19 4 + Considerações finais (não aprovado pela colaboração Alguns exemplos de questões em aberto em que uma colaboração com teóricos seria produtiva: O re-espalhamento π + π K + K tem um papel importante na medida de CPV? O que é a estrutura em m K + K no B ± K + K π ±? Re-espalhamento? Que modelo usar na análise de amplitude? (Não foi iniciada ainda. CPV não está claramente associada a estruturas ressonantes. /c Candidates / (.1 GeV m (GeV /c 4 K K Como interpretar todos os altos valores de CPV? O forneceu um monte de decaimentos com grande CPV, que precisam ser entendidos, além dos B ± h ± h + h. A análise B ± h ± h + h é responsabilidade do grupo /Brasil. Por ser toda realizada no país, facilita a interação com os teórico brasileiros interessados. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 19/1

20 Conclusão Evidência de CPV em B ± K ± π + π e B ± K ± K + K. -CONF-1-18 A CP (K ± π + π = +, 34 ±, 9(stat ±, 4(syst, 7(J/ψ K ±, 8σ A CP (K ± K + K =, 46 ±, 9(stat ±, 5(syst ±, 7(J/ψ K ± 3, 7σ Evidência de CPV em B ± π ± π + π e B ± K + K π ±. -CONF-1-8 A CP (π ± π + π = +, 1 ±, (stat ±, 19(syst, 7(J/ψ K ± A CP (K + K π ± =, 153 ±, 46(stat ±, 19(syst ±, 7(J/ψ K ± 4, σ 3, σ Observação de alto CPV em regiões de Dalitz plot: A CP (reg.π ± π + π = +, 6 ±, 75(stat ±, 3(syst ±, 7(J/ψ K ± A CP (reg.k + K π ± =, 671 ±, 67(stat ±, 8(syst ±, 7(J/ψ K ± 7, 6σ 9, σ Resultados apresentados hoje são com Ldt = 1 fb 1 adquirido em 11. Em 1 já temos Ldt >. fb 1 salvo em fita a serem somados aos dados apresentados hoje. Os resultados publicados e outras informações sobre o que é produzido pelo grupo /CBPF, você pode encontrar na nossa página: F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, /1

21 Backup Slides Pois backups as vezes são necessários... F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 1/1

22 Teoria A análise de amplitude tem uma característica específica: Diferença na amplitude de uma ressonância implica em uma diferença no número total de eventos para a ressonância. Diferença na fase fraca para um ressonância implica numa mudança na forma da banda da ressonância no espaço de fase. Os dois efeitos podem ser vistos onde a ressonância existe. Fast MC com diferença na amplitude em K π Fast MC com diferença de fase em ρk S Figuras extraidas de: I. Bediaga et al, PR D86, (1 365 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, /1

23 Teoria Outros fatores podem influenciar na medida de CPV nos decaimentos B ± h ± h + h. Por exemplo, o teorema de CPT implica em: Como um exemplo, consideremos o decaimento do kaon: Alguns excessos (ou deficit de K + π + π + π em respeito ao K π π π + pode ser balanceado se os modos do pi são incluidos na análise. Devido ao teorema de CPT, temos de pensar todos os estados finais juntos, para poder entender a distribuição de CPV no Dalitz plot. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 3/1

24 B ± K ± π + π e B ± K ± K + K -CONF-1-18 A seleção explora a topologia do decaimento Traços com alto momento e momento transverso Traços com alto parâmetro de impacto em relação ao ponto de interação Candidato a B com grande distância de voo, momento e parâmetro de impacto em relação ao ponto de interação. Identificação de partícula é usado para separar káons de píons e vetar múons. Amostras diferentes baseadas na decisão de trigger são usadas para a medida. O B ± K ± π + π está conectado ao B ± K ± K + K através do estado final de interação π + π K + K. Surovtsev, et. al: PR D81 (1 161 A mesma seleção é usada nos dois canais para identificação de partícula e veto de ruído. Observável: A CP = Γ(B f Γ(B + f Γ(B f + Γ(B + f F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 4/1

25 Estratégia para medida de CPV A assimetria crua (A RAW pode ser interpretada como CP A RAW CP (K ± h + h = A CP (K ± h + h + A P (B ± + A I (K ± onde A CP é a assimetria física A P é a assimetria de produção de B + /B. A I (K ± é a assimetria de instrumentação que engloba a deteção de káons e reconstrução. O canal B ± J/ψ K ± é usado para extrair a assimetria de A I e A P : Então: Tem a mesma topologia dos canais B ± h ± h + h. A P é independente do estado final Não tem CPV: A CP (J/ψ K ± =, 1 ±, 7 PDG Mesma seleção é aplicada. Erro estatísitico do PDG será considerado em separado já que não é medido pelo. A P (B ± + A I (K ± = A RAW CP (J/ψ K ± A CP (J/ψ K ± onde A RAW CP (J/ψ K ± =, 14 ±, 4 -CONF CONF-1-18 A CP (K ± h + h = A RAW CP (K ± h + h +, 14 +, 1 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 5/1

26 A RAW CP do B ± J/ψ K ± -CONF-1-18 B : 314 ± 179 B + : 3984 ± 18 Candidates / ( 1. MeV/c 6 N S = evts NB Comb = J/ψK evts model combinatorial B J/ψKπ m [MeV/c Kππ ] Candidates / ( 1. MeV/c 6 N S = evts NB Comb = J/ψK evts model combinatorial B J/ψKπ m [MeV/c Kππ ] Mesma seleção que os canais estudados, a menos dos cortes de indentificação de partículas. A RAW CP = N(B N(B + N(B + N(B + = ARAW CP (J/ψ K ± =, 14 ±, 4 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 6/1

27 A RAW CP do B ± K ± π + π e do B ± K ± K + K Candidates / ( 1. MeV/c Candidates / ( 1. MeV/c B : ± 17 B + : 1754 ± 169 N S = model evts N Comb B = 7984 Kππ + 34 evts combinatorial B Kπππ B η (ρ γk B πππ [MeV/c ] m Kππ Candidates / ( 1. MeV/c N S = model evts N Comb B = 9484 Kππ + 38 evts combinatorial B Kπππ B η (ρ γk B πππ A RAW CP (B± K ± π + π = +, 18 ±, 7 [MeV/c ] m Kππ B : 189 ± 11 B + : 1166 ± 117 N S = 189 model + 11 evts N Comb B = 377 KKK + 8 evts combinatorial B KKπ B KKπ B D (KπK m [MeV/c KKK ] Candidates / ( 1. MeV/c N S = 1166 model evts N Comb B = 3951 KKK + 83 evts combinatorial B KKπ B KKπ B D (KπK m [MeV/c KKK ] A RAW CP (B± K ± K + K =, 6 ±, 7 -CONF-1-18 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 7/1

28 Erro sistemático e resultados do B ± K ± π + π e do B ± K ± K + K -CONF-1-18 A principal fonte de incerteza sistemática são: Método de subtração:variáveis cinemáticas do káon apartir do canal de controle foram pesado para compatibilizar a mesma distribuição do káon do sinal. Correção de trigger: a medida foi executada usando amostras das diferentes amostras de trigger. Resultado final: A CP (K ± π + π = +, 34 ±, 9(stat ±, 4(syst, 7(J/ψ K ± A CP (K ± K + K =, 46 ±, 9(stat ±, 5(syst ±, 7(J/ψ K ±, 8σ 3, 7σ Medidas anteriores: A CP (K ± π + π = +, 38 ±, PDG A CP (K ± K + K =, 17 ±, 3 PDG Primeira evidências de CPV global em decaimentos de mésons B em três corpos sem charm. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 8/1

29 Dalitz plot do B ± K ± π + π e do B ± K ± K + K -CONF-1-18 Método criado pelo grupo para atacar o Dalitz plot: Uma binagem adaptativa é aplicada para definir os bins iguais números de entradas para a amostra total. Assimetria por bin (incluindo ruído: A N calculado em cada bin: CP A N CP (s, b = (s + b (s + b + (s + b + (s + b + F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 9/1

30 Dalitz plot do B ± K ± π + π e do B ± K ± K + K -CONF-1-18 m K + K low < m K + K high Espaço de fase sem B mass constraint. Espaço de fase sem subtração de ruído. Contribuição do méson D removida. Contribuição do J/ψ removida da amostra do B ± K ± π + π por ser o canal de controle. Eficiência é plana em todo o Dalitz plot. Janela de massa de 583 m(b < 4 MeV F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 3/1

31 B ± π ± π + π e B ± K + K π ± -CONF-1-8 Mesma seleção que foi aplicada na análise do B ± K ± π + π e B ± K ± K + K. Identificação de partícula é usado para separar káons de píons e vetar múons. Amostras diferentes baseadas na decisão de trigger são usadas para a medida. Estatística menor e com mais ruído. A mesma seleção é usada nos dois canais para identificação de partícula e veto de ruído. Assimetria de instrumentação e produção: Número par de káons Assimetria de instrumentação para píons estraida de uma amostra grande de D. Assimetria de produção do B ± extraida usando resultados da análise anterior. F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 31/1

32 Estratégia para medida de CPV -CONF-1-8 A assimetria crua (A RAW pode ser interpretada como CP A RAW CP (π± h + h = A CP (π ± h + h + A P + A I onde A CP é a assimetria física A P é a assimetria de produção de B + /B. A I é a assimetria de instrumentação que engloba a deteção e reconstrução. A RAW CP é a assimetria crua corrigida pela aceptância do Dalitz plot. Resultados usados de outras análises: A P extraida do canal de controle B ± J/ψ K ±. -CONF-1-18 Uma amostra grande D K ± π ± e D K + K usada para a medida de A I (K ±. : PRL 18 (1 161 A I (π ± extraida de uma grande amostra de D ±. : PL B713 (1 186 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 3/1

33 A RAW CP do B ± π ± π + π e do B ± K + K π ± Candidates / ( 1. MeV/c Candidates / ( 1. MeV/c B : 718 ± 71 B + : 111 ± 66 N S = model evts N Comb = evts B πππ combinatorial ππππ final state B Kππ m (MeV/c πππ Candidates / ( 1. MeV/c N S = model evts N Comb = evts B πππ combinatorial ππππ final state B Kππ m (MeV/c πππ A RAW CP (B± π ± π + π = +, 15 ±, B : 619 ± 47 B + : 875 ± 5 N = evts 5 S model N Comb = evts B KKπ combinatorial m (MeV/c KKπ Candidates / ( 1. MeV/c N = evts 5 S model N Comb = evts B KKπ combinatorial m (MeV/c KKπ A RAW CP (B± K + K π ± =, 171 ±, 46 -CONF-1-8 F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 33/1

34 Erro sistemático e resultados do B ± π ± π + π e do B ± K + K π ± -CONF-1-8 A principal fonte de incerteza sistemática são: Aceptância: a aceptância sobre o Dalitz plot foi corrigida para a eficiência de deteção e reconstrução de B + e B. Cinemática do káon: A RAW CP (J/ψ K ± em bins do momento do káon é pesado pela razão das eficiências de K + e K extraído da amostra de D K + K. Resultado final: A CP (π ± π + π = +, 1 ±, (stat ±, 19(syst, 7(J/ψ K ± A CP (K + K π ± =, 153 ±, 46(stat ±, 19(syst ±, 7(J/ψ K ± 4, σ 3, σ Medidas anteriores: A CP (π ± π + π = +, 3 ±, 44(stat +,4 (syst PDG,37 A CP (K + K π ± =, ±, 1(stat ±, 3(syst PDG F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 34/1

35 Dalitz plot do B ± π ± π + π e do B ± K + K π ± m π + π low < m π + π high -CONF-1-8 Espaço de fase sem B mass constraint. Espaço de fase sem subtração de ruído. Contribuição do méson D removida. Eficiência é plana em todo o Dalitz plot. Janela de massa de 583 m(b < 4 MeV F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 35/1

36 Resultado do BaBar em B ± K + K π ± BaBar obtem resultados similares (porém eles não dividem em B + e B : F. Rodrigues, CBPF, Brazil CPV em B ± h ± h + h, 36/1