Ficek e Swain deram uma boa críaca no fenómeno coerente num sistema de múlaplos níveis com SGC.

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Francisca Beltrão Sanches
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1 Velocidade de Grupo num Impulso de Teste num Sistema Lambda Aberto A velocidade de grupo do impulso de luz de teste (GVPLP) a propagar- se através de um sistema atómico aberto do Apo- Ʌ com uma coerência gerada espontaneamente é invesagada quando o teste fraco e os fortes campos de luz conduzida têm diferentes frequências. Foi descoberto que ajustando a dissonância ou frequência Rabi do campo de luz de teste podem realizar a passagem do GVPLP de subluminal para superluminal. Mudando a fase relaava entre o teste e os campos de luz conduzidos ou saída atómica e taxas de injecção podem levar o GVPLP a variar numa extensão maior, mas não podem induzir uma transformação na propriedade do GVPLP. O valor absoluto do GVPLP aumenta sempre com a frequência Rabi do aumento do campo de luz conduzido. Para a propagação subluminal e superluminal, o sistema exibe sempre a absorção do teste. O GVPLP é determinado principalmente pela inclinação da íngreme dispersão

Foi descoberto que ajustando a dissonância ou frequência Rabi do campo de luz de teste podem realizar a passagem do GVPLP de subluminal para superluminal.

2 Sahrai e outros demonstraram que o controlo ajustável da velocidade de grupo de um impulso de teste fraco de subluminal para superluminal pode ser obado pela variação de fase de dos campos de controlo num sistema estendido do Apo- Ʌ com dois campos de controlo extra e um nível de energia extra; Bortman- Arbiv e outros mostraram que a passagem da propagação do impulso de teste de subluminal para superluminal pode ser realizada mudando a fase relaava entre o teste e os campos conduzidos; Agarwal e outros proclamaram que a variação de um campo ligando os dois estados metastable mais baixos a um sistema do Apo- Ʌ pode levar a propagação de um impulso fraco a mudar de subluminal para superluminal; Paspalakis outros previram a propagação subluminal em 4- níveis abertos e num sistema de 3- níveis fechado do Apo- Ʌ com coerência gerada espontaneamente (SGC) (ou também conhecida por coerência induzida por vácuo). Ficek e Swain deram uma boa críaca no fenómeno coerente num sistema de múlaplos níveis com SGC.

$mais baixos a um sistema do Apo- Ʌ pode levar a propagação de um impulso fraco a mudar de subluminal para superluminal; Paspalakis outros previram a propagação subluminal em 4- níveis abertos e num$

3 Equações e Soluções Estáveis A propagação de um impulso de luz de teste fraco Ẽ p (z,t) num sistema atómico aberto de 3 níveis do Apo- Ʌ com um forte impulso de luz conduzida Ẽ c (z,t). Os campos eléctricos dos 2 impulsos têm os seguintes termos: onde assume- se que o impulso de teste (conduzido) tem um grande pico na zona da frequência central ω = ω p (ω = ω c ), com k p = ω p /c (k c = ω c /c). Para o teste e os campos conduzidos, as transformadas de Fourier da polarização induzidas e do campo eléctrico obedecem à relação linear:

Os campos eléctricos dos 2 impulsos têm os seguintes termos: onde assume- se que o impulso de teste (conduzido) tem um grande pico na

4 Equações e Soluções Estáveis onde as partes real e imaginária de χ(z,ω) são proporcionais à dispersão e ao ganho (absorção), respecavamente. A velocidade de grupo do impulso de luz de teste (GVPLP), v g, é relacionada com a suscepabilidade χ(z,ω) através de: Em geral, a polarização induzida é relacionada com o operador densidade por:

A velocidade de grupo do impulso de luz de teste (GVPLP), v g, é relacionada com a

5 Equações para movimento μ mostra a média entre a matriz dipolar e a suscepabilidade χ(ω) pode ser obada resolvendo as equações da matriz densidade de movimento do sistema. O nível superior 1 decai espontaneamente para os 2 níveis inferiores próximos 2 e 3 com taxas de diminuição 2γ 2 e 2γ 1, respecavamente. As taxas de injecção atómica para os níveis 2 e 3 são J 2 e J 3, respecavamente. A taxa de saída atómica da cavidade é γ 0.

O nível superior 1 decai espontaneamente para os 2 níveis inferiores próximos 2 e 3 com taxas de diminuição

6 Equações para movimento O campo de teste Ẽ p (z,t) com a frequência central ω p e um campo de bombeamento incoerente com um taxa 2R são aplicados entre os estados 1 e 3 ; o campo conduzido Ẽ c (z,t) com a frequência central ω c liga o estado 1 a outro estado 2. As frequências Rabi do teste e dos campos conduzidos são e respecavamente. Usando a onda rotacional e as aproximações do dipolo eléctrico, as equações de movimento da matriz densidade deste sistema podem ser escritas como:

1 a outro estado 2. As frequências Rabi do teste e dos campos conduzidos são e respecavamente.

7 Efeito de dissintonia no campo de teste

8 Efeito da saída atómica e taxas de injecção

9 Efeito das frequências Rabi dos campos aplicados

10 Conclusões Trocar o GVPLP de subluminal para superluminal pode ser realizado variando os valores de dissonância ou frequência Rabi do campo de teste. Variando os valores da saída atómica e taxas de injecção permite facilmente manipular o valor do GVPLP, mas não permite mudar as suas propriedades. Usando os valores apropriados de saída atómica e taxas de injecção, num sistema aberto permite a obtenção de maiores GVPLP que os obados nos correspondentes sistemas fechados. O valor absoluto do GVPLP aumenta sempre com o aumento da frequência Rabi do campo conduzido. A dissonância do teste correspondente ao valor máximo do GVPLP também aumenta com o aumento da frequência Rabi do campo conduzido, e isto é diferente de variar a frequência Rabi do campo de teste g p, a dissintonia do teste ao GVPLP máximo é o mesmo. Variando a fase relaava entre o teste e os campos conduzidos pode levar a uma wide tunable range do GVPLP mas não pode alterar a propriedade da propagação do impulso.

Usando os valores apropriados de saída atómica e taxas de injecção, num sistema aberto permite a obtenção de maiores GVPLP que os obados nos correspondentes sistemas fechados.

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