EL EL ETR ETR OMA OMAGN GNETISMO ETISMO
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- Daniela das Neves Rocha
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1 ELETROMAGNETISMO
2 AULA 10 FORÇA DE LORENTZ
3 Até agora falamos a respeito da eletricidade. Vimos o conceito de carga elétrica, corrente elétrica, circuitos... Mas acontece que esse é um curso de eletromagnetismo e não só de elétrica. Falamos do eletro e agora falta o magnetismo. O magnetismo, assim como a eletricidade, é um fenômeno conhecido à muito tempo! Um objeto magnético (um ímã) sempre possui dois polos, sendo um chamado de polo norte e o outro de polo sul. Diferente das cargas elétricas que podem ser de um tipo ou de outro (negativo ou positivo), um ímã nunca poderá ter apenas um polo.
4 Uma importante relação entre a eletricidade e o magnetismo foi descoberto (um tanto quanto acidentalmente) por Orsted. Em um experimento, Orsted fez com que corrente elétrica passasse por um fio, coisa simples. Porém, ao lado de seu circuito estava uma bússola. Ele notou que toda vez que a corrente passava pelo fio a agulha da bússola mudava de posição. A corrente elétrica estava gerando um campo magnético. Anos mais tarde, Maxwell iria unificar de vez a eletricidade e magnetismo. Hoje sabemos que as cargas elétricas geram os campos elétricos e que o movimento dessas cargas geram o campo magnético (embora veremos, mais tarde, que por alguma razão o campo magnético também gera o campo elétrico). Para o campo magnético, as linhas de campo entram no polo sul e saem do polo norte.
5 O campo magnético é representado por B e é medido em tesla (T), porém podemos encontrar outra unidade, como o gauss (G), de modo que 1 T = G Se sabemos a direção e o sentido da corrente elétrica, podemos determinar o sentido do campo magnético através da regra da mão direita. A regra da mão direita está representada a seguir: O polegar aponta no sentido da força magnética (para cima quando temos uma carga positiva e para baixo quando a carga é negativa). Os outros dedos apontam na direção de v, ou do deslocamento da corrente, e se fecham (formando um ângulo) em direção ao campo B.
6 Se uma corrente atravessa um fio retilíneo, um campo B será gerado em torno do fio. Para esse caso, as componentes da força e do campo serão dados pela regra da mão direita espalmada. O que ela muda, em relação a regra da mão direita anterior, é que o deslocamento da carga será dada no sentido do polegar. Os outros dedos apontam no sentido do campo, enquanto que a palma da mão apontará no sentido da força. A configuração do campo elétrico em torno de um fio será:
7 Com base nessa ideia, podemos analisar o caso de dois fios paralelos que estão sujeitos à passagem de corrente. O sentido da corrente é a mesma nos dois fios. Sabemos que haverá um campo magnético, circular em torno do fio, produzido por essas correntes. O fio da esquerda produzirá um campo magnético no fio da direita entrando no plano do slide. O fio da direita, por sua vez, produzirá um campo de mesma intensidade no fio da esquerda, mas saindo do plano do slide. A intensidade dos campos são iguais devido às correntes serem iguais. Sabemos que o campo carrega a força, logo existirá forças opostas apontando para o centro (essas forças opostas são dadas pela regra da mão direita espalmada para cada fio). Isso resultará em uma aproximação dos fio.
8 Algumas aulas atrás definimos a força elétrica como: F el = qe Agora, trataremos a respeito da força magnética. Essa força é sempre perpendicular à direção de propagação da corrente: F B v De modo que a força será proporcional à essa velocidade: F B v Como essa velocidade é a velocidade de deslocamento da carga elétrica, teremos que: F B q A direção da força magnética depende da direção da corrente e do campo magnético, assim, definimos a força magnética como: F B = q v B Se expressarmos em termos do módulo da força: F B = qvbsenθ
9 Porém, o campo magnético não está atuando sozinho nesses casos. Existem cargas em movimento. Existem correntes elétricas e logo existe o campo elétrico. Com isso, a força total no sistema é dado por: F = q E + v B Essa força é chamada de força de Lorentz. Vamos observar um elemento de carga dq atravessando um fio de comprimento L. Para esse elemento de carga, a força magnética produzida é: d F B = dq v B Se usarmos a definição de corrente elétrica como: i = dq dt Vamos obter: d F B = idt v B Note que o termo dt multiplica o termo v, e isso nada mais é do que o deslocamento dessa carga, que para nosso caso fica: vdt = dl
10 O termo dl nada mais é do que o diferencial do comprimento do fio. Para encontrar a força magnética total, devemos integrar toda nossa equação: d F B = i dl B Obtemos, então: F B = i L B
11 Um fio torcido é o que chamamos de espira. Se uma espira transportar corrente enquanto está inserida em uma campo magnético, então a mesma sofrerá um torque. O torque é dado por: τ = Fa Nesse caso, as forças que ocasionam o torque são as forças F 1 e F 3, de modo que: Logo F 1 = F 3 = ibb τ = ibba
12 Como agora sabemos descrever a força magnética, podemos pensar a respeito da seguinte questão: Sendo o trabalho dado por W = F d, qual o valor do trabalho realizado pela força magnética para mover, por exemplo, uma carga?
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