Profa.. Dra. Ana Maria Pereira Neto
|
|
|
- Terezinha Ágatha Mangueira Castelhano
- 6 Há anos
- Visualizações:
Transcrição
1 4/0/0 Uniersidade Federal do ABC BC309 ermodinâmia Aliada Profa.. Dra. Ana Maria Pereira Neto Entroia BC309_Ana Maria Pereira Neto
2 4/0/0 Entroia Desigualdade de Clausius; Definição de Entroia; Priníio de Geração de Entroia; Balanço de Entroia; Entroia de Substânias Puras e Gases Ideais; Proessos Isoentróios; Efiiênias Isoentróias de Equiamentos. BC309_Ana Maria Pereira Neto Desigualdade de Clausius BC309_Ana Maria Pereira Neto
3 4/0/0 Desigualdade de Clausius A desigualdade de Clausius foi enuniado elo físio alemão Rudolf Clausius em 865. É um outro orolário da ª Lei da ermodinâmia e fornee a base ara a definição da roriedade termodinâmia ENROPIA. SC 0 A desigualdade de Clausius mostra que a integral ília da razão entre o diferenial de alor e a temeratura de fronteira do sistema é semre menor ou igual a zero. A integral ília reresenta a somatória de todas as troas de alor ao longo do ilo termodinâmio em ada onto da fronteira do sistema e, onseqüentemente, em relação às temeraturas de fronteira. BC309_Ana Maria Pereira Neto Desigualdade de Clausius Reseratório érmio R Sistema Combinado (sistema e disositio) R Disositio Cílio Reersíel δw re δw C R - de C Sistema δw sist BC309_Ana Maria Pereira Neto 3
4 4/0/0 Desigualdade de Clausius Considerando o disositio ílio reersíel: R R Substituindo na equação do balanço de energia do sistema ombinado: δw C R de C BC309_Ana Maria Pereira Neto Desigualdade de Clausius Enquanto o disositio ílio omleta um número de ilos, a relação anterior torna-se: WC R A integral da energia ao longo do ilo é nula. W C é a integral ília de δw C e reresenta o trabalho líquido do ilo ombinado. O sistema ombinado está troando alor om um únio reseratório de energia térmia enquanto enole (onsome ou realiza) trabalho W C durante um ilo. BC309_Ana Maria Pereira Neto 4
5 4/0/0 Desigualdade de Clausius Enuniado de Kelin-Plan ara a ª lei da ermodinâmia: nenhum sistema ode roduzir uma quantidade líquida de trabalho enquanto oera em um ilo e troa alor om um únio reseratório de energia térmia. Deduz-se que W C não ode ser um trabalho realizado elo sistema ombinado e, ortanto, não ode ser uma quantidade ositia! BC309_Ana Maria Pereira Neto Desigualdade de Clausius Desigualdade de Clausius: 0 Esta desigualdade é álida ara todos os ilos termodinâmios, reersíeis e irreersíeis, inluindo os ilos de refrigeração. BC309_Ana Maria Pereira Neto 5
6 4/0/0 Desigualdade de Clausius Se não oorrem irreersibilidades no interior do sistema e no disositio ílio reersíel, então o ilo elo qual o sistema ombinado assou é internamente reersíel, odendo ser reertido. No aso do ilo reerso, todas as quantidades tem a mesma magnitude, mas om sinal oosto. Assim, o trabalho W C que não oderia ser uma quantidade ositia no aso normal, não ode ser uma quantidade negatia no aso reerso; ortanto: 0 BC309_Ana Maria Pereira Neto Desigualdade de Clausius A igualdade na desigualdade de Clausius ale ara os ilos totalmente ou aenas internamente reersíeis,, assim omo a desigualdade ale ara os ilos irreersíeis. BC309_Ana Maria Pereira Neto 6
7 4/0/0 Definição de Entroia BC309_Ana Maria Pereira Neto Definição de Entroia C B A BC309_Ana Maria Pereira Neto 7
8 4/0/0 Definição de Entroia Partindo de : re 0 Considerando os roessos A e B searadamente: A B + Considerando os roessos A e C searadamente: A C () () BC309_Ana Maria Pereira Neto Definição de Entroia Subtraindo () de (): Simlifiando: A B A C + B C 0 A quantidade é a mesma ara qualquer roesso! BC309_Ana Maria Pereira Neto 8
9 4/0/0 Definição de Entroia Assim, ode-se definir uma noa roriedade termodinâmia, a ENROPIA. S S re S: entroia total [J/K] s: entroia eseífia [J/g.K] BC309_Ana Maria Pereira Neto Definição de Entroia S S S S 0,4 J/K Proesso Irreersíel Proesso Reersíel A ariação de entroia entre dois estados eseifiados é a mesma, seja o roesso reersíel ou irreersíel. 0,3 0,7 BC309_Ana Maria Pereira Neto 9
10 4/0/0 Priníio da Geração de Entroia BC309_Ana Maria Pereira Neto Priníio de Geração de Entroia Irreersibilidades omo atrito, mistura, reações químias, transferênia de alor om uma diferença de temeratura finita, exansão não-resistida, omressão ou exansão em não equilíbrio semre fazem aumentar a entroia de um sistema e a geração de entroia é uma medida da entroia riada or tais efeitos durante um roesso. BC309_Ana Maria Pereira Neto 0
11 4/0/0 Priníio de Geração de Entroia R I I: roesso irreersíel ou reersíel R: roesso reersíel BC309_Ana Maria Pereira Neto Priníio de Geração de Entroia Partindo da equação da desigualdade de Clausius, temos: 0 Aliando-a ara o ilo temos: + re 0 Proesso reersíel ou irreersíel Proesso internamente reersíel BC309_Ana Maria Pereira Neto
12 4/0/0 Priníio de Geração de Entroia Para um roesso internamente reersíel temos: Substituindo temos: S S δ Q S S + 0 ou δ Q S S Na forma diferenial temos: ds BC309_Ana Maria Pereira Neto Priníio de Geração de Entroia Esreendo a equação omo igualdade, define-se o termo S ger (entroia gerada durante o roesso), assim : ds + S ger ou S S S + Sger Para satisfazer a desigualdade de Clausius, a geração de entroia não ode ser negatia; logo: S ger > 0 (roesso irreersíel) 0 (roesso reersíel) < 0 (roesso imossíel) BC309_Ana Maria Pereira Neto
13 4/0/0 Priníio de Geração de Entroia Algumas obserações sobre a geração de entroia: Proessos odem oorrer em determinada direção e não em qualquer direção. Um roesso dee oorrer na direção omatíel om o riníio de aumento da entroia, ou seja S ger 0. Proessos que iolem esse riníio são ditos imossíeis. A entroia é uma roriedade que não se onsera, e não existe um riníio de onseração de entroia. A entroia é onserada somente em roessos reersíeis idealizados e semre aumenta nos roessos reais. A geração de entroia é uma medida da magnitude das irreersibilidades resentes durante um roesso. BC309_Ana Maria Pereira Neto Balanço de Entroia BC309_Ana Maria Pereira Neto 3
14 4/0/0 Balanço de Entroia ª Lei da ermodinâmia: A entroia ode ser riada, mas não ode ser destruída! Priníio do Aumento da Entroia: a ariação de entroia de um sistema durante um roesso é igual à transferênia líquida de entroia atraés da fronteira do sistema mais a entroia gerada dentro do sistema. BC309_Ana Maria Pereira Neto Balanço de Entroia Entrada total de entroia - Saída total de entroia Variação da entroia total + Entroia total gerada BC309_Ana Maria Pereira Neto 4
15 4/0/0 Meanismos de ransferênia de Entroia BC309_Ana Maria Pereira Neto ransferênia de Entroia A transferênia de entroia ode oorrer atraés de duas formas: ransferênia de alor: ransferênia de entroia resultante da transferênia de alor! S alor Q Sistema Volume de Controle Fluxo de massa: S massa ms Massa ontém entroia e energia! Volume de Controle BC309_Ana Maria Pereira Neto 5
16 4/0/0 ransferênia de Entroia rabalho (energia organizada) é lire de entroia e não há transferênia de entroia elo trabalho! ransferênia de alor é uma interação de energia aomanhada ela transferênia de entroia trabalho é uma interação de energia não aomanhada ela transferênia de entroia. Portanto, nenhuma entroia é troada entre um sistema e sua izinhança durante uma interação de trabalho. e BC309_Ana Maria Pereira Neto ransferênia de Entroia A quantidade de energia é semre reserada durante um roesso real (ª Lei da ermodinâmia), mas a qualidade dee diminuir (ª Lei da ermodinâmia). BC309_Ana Maria Pereira Neto 6
17 4/0/0 3ª Lei da ermodinâmia BC309_Ana Maria Pereira Neto 3ª Lei da ermodinâmia A entroia de uma substânia ristalina ura à temeratura zero absoluto é zero, uma ez que não há inerteza sobre o estado das moléulas (entroia absoluta). BC309_Ana Maria Pereira Neto 7
18 4/0/0 Balanço de Entroia Para um sistema temos: Q + S ger S sistema Para um olume de ontrole: Q + mese m s s s + S ger S VC Ou esrita na forma temoral: Q& + m& ese m& s + S& s s ger ds dt BC309_Ana Maria Pereira Neto Entroia de Substânias Puras A determinação da entroia segue o mesmo adrão de outras roriedades termodinâmias ara uma substânia ura. Para uma mistura saturada: ( x) s l xs s + BC309_Ana Maria Pereira Neto 8
19 4/0/0 Outras Exressões ara Entroia Da rimeira lei da termodinâmia: δw du Considerando: δw d ds Assim: ds d du du d ds + BC309_Ana Maria Pereira Neto Outras Exressões ara Entroia Desde que: Deriando: h u + Substituindo em : dh du + d + d ds d dh ds d + d + d dh ds + d du dh ds + d ds dh d BC309_Ana Maria Pereira Neto 9
20 4/0/0 Entroia ara Gases Ideais Partindo de: du d ds + Para um gás ideal, temos que: du d e P R Assim: d d d d ds + R, ou seja, s s + R BC309_Ana Maria Pereira Neto Entroia ara Gases Ideais Partindo de: Para um gás ideal, temos que: Assim: ds dh dp P dh d dp d dp ds P R, ou seja, s s P P R P P d BC309_Ana Maria Pereira Neto 0
21 4/0/0 Proessos Isoentróios BC309_Ana Maria Pereira Neto Proessos Isoentróios Há ários roessos em engenharia que odem ser onsiderados isoentróios (adiabátios e reersíeis). Há árias formas de se alular o estado de saída a artir das ondições de entrada e das araterístias do equiamento, omo eremos a seguir: Uso de diagramas ( x s ou h x s); Uso de tabelas (em forma gráfia ou atraés de software); Uso do modelo de gás ideal. BC309_Ana Maria Pereira Neto
22 4/0/0 Proessos Isoentróios Proessos Isoentróios- Gás Ideal Gás Ideal BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto Partindo-se da exressão: + d R d s s Considerando que o seja onstante e ara um roesso isentróio, onde S S 0. Para gases ideais também é ossíel onsiderar: R e Proessos Isoentróios Proessos Isoentróios- Gás Ideal Gás Ideal BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto R ln ln 0 + R ln ln R ln ln R Rearranjando temos:
23 4/0/0 3 Proessos Isoentróios Proessos Isoentróios- Gás Ideal Gás Ideal BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto Da exressão: d R d s s R ln ln R ln ln R Rearranjando temos: Proessos Isoentróios Proessos Isoentróios- Gás Ideal Gás Ideal BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto BC309_Ana Maria Pereira Neto Igualando-se as duas exressões, obtemos a relação já onheida ara o roesso adiabátio em gases ideais: e C
24 4/0/0 Efiiênia Isoentróia BC309_Ana Maria Pereira Neto Efiiênia Isoentróia Efiiênia isoentróia é a medida do desio (deido às irreersibilidades) entre os roessos reais e os roessos idealizados orresondentes de disositios sob ondições de esoamento em regime ermanente e adiabátio (roesso isoentróio). Enole uma omaração entre o desemenho real de um equiamento e o desemenho que seria atingido em irunstânias idealizadas ara o mesmo estado iniial e a mesma ressão de saída: urbina: razão entre o trabalho eseífio real e o isoentróio. Comressores e Bombas: razão entre o trabalho isoentróio e o real. Boal: razão entre a energia inétia real e a isoentróia. BC309_Ana Maria Pereira Neto 4
25 4/0/0 Efiiênia Isoentróia - urbina W h h S W h S ( ) ( ) h S P P W W s s s η W W s h h h h s s s BC309_Ana Maria Pereira Neto Efiiênia Isoentróia Comressores e Bombas: Boais: Ws h η W h s V η V s h h s BC309_Ana Maria Pereira Neto 5
26 4/0/0 Exeríios BC309_Ana Maria Pereira Neto Exeríios ) Oxigênio é aqueido de 300 a 500 K. Admita que, durante o roesso de aqueimento, a ressão é reduzida de 00 a 50 Pa. Determine a ariação de entroia eseífia durante este roesso. (,558 J/g.K) ) Um onjunto ilindro-istão ontém um quilograma de ar. Iniialmente, a ressão e a temeratura são iguais a 400 Pa e 600 K. O ar é então exandido até a ressão de 50 Pa num roesso adiabátio e reersíel. Determine o trabalho realizado elo ar. (05, J) 3) Nitrogênio é omrimido reersielmente, num onjunto ilindro-istão, de 00 Pa e 0ºC até 500 Pa. Durante o roesso de omressão, a relação entre a ressão e o olume é V,3 onstante. Calule o trabalho neessário e o alor transferido, or quilograma de nitrogênio. (-5,9 J/g; -3,6 J/g) 4) Vaor de água entra numa turbina a 300ºC, ressão de MPa e om eloidade de 50 m/s. O aor sai da turbina a ressão de 50 Pa e om uma eloidade de 00 m/s. Determine o trabalho eseífio realizado elo aor que esoa na turbina, admitindo que o roesso seja adiabátio e reersíel. (383,48 J/g) BC309_Ana Maria Pereira Neto 6
27 4/0/0 Exeríios 5) Considere o esoamento de aor de água num boal. O aor entra no boal a MPa, 300ºC e om eloidade de 30 m/s. A ressão do aor na saída do boal é 0,3 MPa. Admitindo que o esoamento seja adiabátio, reersíel e em regime ermanente, determine a eloidade do aor na seção de saída do boal. (735,5 m/s) 6) Ar é omrimido, num omressor entrifugo, da ondição atmosféria, 90 K e 00 Pa, até a ressão de MPa. Admitindo que o roesso é adiabátio e reersíel e que as ariações das energia inétia e otenial são desrezíeis; alule o trabalho eseifio no roesso de omressão e a temeratura do ar na seção de desarga do omressor. (-70,8 J/g; 559,88 K) 7) Uma turbina é alimentada om aor de água a ressão de MPa e 300ºC. O aor sai da turbina a ressão de 5 Pa. O trabalho roduzido ela turbina foi determinado, obtendo o aor de 600 J or g de aor que esoa na turbina. Determine a efiiênia isoentróia da turbina. (80,90%) 8) Um turboomressor automotio é alimentado om ar a 00 Pa e 300 K. A ressão na seção de desarga do equiamento é 50 Pa. Sabendo que a efiiênia isentróia deste omressor é de 70%, determine o trabalho neessário ara omrimir um quilograma de ar neste equiamento. Qual é a temeratura na seção de desarga do turboomressor? (-5,75 J/g; 336,8 K) BC309_Ana Maria Pereira Neto 7
Variação de Entropia em Processos Reversíveis. 1 rev. Podemos constatar que, se o processo é reversível e adiabático
Núleo de Engenharia érmia e Fluidos ermodinâmia I (SEM033) Prof. Osar M.H. Rodriguez Variação de Entroia em Proessos Reversíveis s δ Q s rev. Podemos onstatar que, se o roesso é reversível e adiabátio
Transições de Fase - Aula 3. Termodinâmica Isotermas de van der Waals Construção de Maxwell
ransições de Fase - Aula 3 ermodinâmia 017 Isotermas de an der Waals Construção de Maxwell O onto rítio &Exoentes rítios ransições de fase - ermodinâmia 017 - ânia omé 1 eoria de an der Waals Equação de
CAPÍTULO 2: TERMODINÂMICA DE SISTEMAS GASOSOS
CAÍULO : ERMODINÂMICA DE SISEMAS GASOSOS Neste aítulo será dada uma introdução ao estudo termodinâmio de sistemas gasosos, isando aliação de seus oneitos aos gases onstituintes da atmosfera e também introduzir
Processo adiabático e o ciclo de Carnot
ermodinâmia ara roessos da irometalurgia método rogressivo NC Hek NCm / UFGS 9 40 roesso adiabátio e o ilo de Carnot 4 roesso adiabátio Um roesso resulta adiabátio quando a fronteira do sistema é flexível,
TM-182 REFRIGERAÇÃ ÇÃO O E CLIMATIZAÇÃ ÇÃO. Prof. Dr. Rudmar Serafim Matos
Universidade Federal do Paraná Setor de Tenologia Deartamento de Engenharia Meânia TM-182 REFRIGERAÇÃ ÇÃO O E CLIMATIZAÇÃ ÇÃO Prof. Dr. Rudmar Serafim Matos Os sistemas de refrigeração or omressão a vaor
Motores Térmicos. 8º Semestre 4º ano
Motores érmios 8º Semestre 4º ano Aula Modelos de Cilos Ideais roesso geral de omparação roesso de omparação de Seiliger roesso de omparação de Otto roesso de omparação de Diesel rof. Jorge Nhambiu . Modelos
CAPÍTULO 2: TERMODINÂMICA DE SISTEMAS GASOSOS
LCE000 Físia do Ambiente Agríola CAÍULO : EMODINÂMICA DE SISEMAS GASOSOS Neste aítulo será dada uma introdução ao estudo termodinâmio de sistemas gasosos, isando aliação de seus oneitos aos gases onstituintes
UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO ESCOLA POLITÉCNICA DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA MECÂNICA
UNIERSIDADE DE SÃO PAULO ESCOLA POLIÉCNICA DEPARAMENO DE ENGENHARIA MECÂNICA PROJEO BÁSICO DE UMA MICROURBINA À GÁS DE 5KW COM REGENERADOR MARCELO YUAKA NAGAYAMA SÃO PAULO 008 UNIERSIDADE DE SÃO PAULO
UNIDADE 2 10º ANO REVISÃO SISTEMA COMPLEXO SISTEMA TERMODINÂMICO
UNIDADE 2 10º ANO REVISÃO SISTEMA COMPLEXO Trata-se de um sistema físio onde oorrem transformações de energia sob várias formas. Um veíulo motorizado é um sistema omlexo (sistema meânio e termodinâmio).
Solução dos exercícios do capítulo 2, pp (a) Expansão isotérmica de um gás ideal. Trabalho: pdv = NRT 1
Solução dos exercícios do caítulo 2,. 31-32 Equações de um gás ideal = NRT U = NcT U = c R Exercício 1. (a) Exansão isotérmica de um gás ideal. Trabalho: W = 2 1 d = NRT 2 1 1 d = NRT ln 2 1 omo a energia
PQI 3103 Conservação de Massa e Energia
Pesquisa em Proessos Oxidativos Avançados Researh in Advaned Oxidation Proesses PQI 3103 Conservação de Massa e Eneria Aula 6 Balanço de Eneria Parte 1 Prof. Antonio Carlos S. C. Teixeira Centro de Enenharia
W = Q Q Q F. 1 ε = 1 1 re γ. 1 r c. r e
66 APÍTULO 3. ENTROPIA E 2a LEI DA TERMODINÂMIA e também, W = Q Q Q F e eliminando W entre as duas equações, segue que: Q Q Q F = Q Q Q F ou ainda, Q Q Q Q = Q F Q F = Q e de aordo om a desigualdade dada
1ª Lei da Termodinâmica. Sistemas e vizinhanças. Trabalho, calor e energia. Termodinâmica 1ª Lei. SÉRiE. ENSiNO. PRÉ-UNIVERSITÁRIO PROFESSOR(a)
SÉiE umo ao IA Nº 0 ENSiNO É-UNIESIÁIO OFESSO(a) ALuNO(a) ANONINO FONENELLE SEDE Nº C uma uno Daa / / QUÍICA ermodinâmica ª Lei Sistemas e izinhanças Chama-se sistema o objeto de estudo que se submete
3 Conceitos Fundamentais
3 Coneitos Fundamentais Neste aítulo são aresentados oneitos fundamentais ara o entendimento e estudo do omressor axial, assim omo sua modelagem termodinâmia 3 Máquinas de Fluxo As máquinas de fluxo odem
Processo adiabático e o ciclo de Carnot
ermodinâmica ara rocessos da irometalurgia N Heck Nm / UFGS 3 rocesso adiabático e o ciclo de arnot 3 rocesso adiabático Um rocesso é dito adiabático quando a fronteira do sistema submetido a uma transformação
Máquinas de Carnot Uma máquina de Carnot funciona entre dois reservatórios de calor às temperaturas TH = 300 K e TL = 77 K.
Máquinas de Carnot Uma máquina de Carnot funciona entre dois reservatórios de calor às temeraturas T H = 300 K e T L = 77 K. a) Determine a eficiência desta máquina. b) Se absorver 100 J da fonte quente,
Termodinâmica. Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Departamento de Química
Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Deartamento de Química Termodinâmica Professora: Melissa Soares Caetano Discilina QUI 217 Esontaneidade e Equilíbrio Condição
Físico-Química A1. Físico-Química A1/DAQBI/UTFPR - João Batista Floriano
Físio-Químia A1 Físio-Químia A OBJETIO: Desrever e analisar os sistemas materiais e suas transformações do onto de vista marosóio ou externo ara omreender e interretar as transformações físio-químias.
Estruturas de Betão Armado II 17 Pré-Esforço Perdas
Estruturas de Betão Armado II Força Máxima de Tensionamento (Força de uxe A força aliada à armadura de réesforço, max (ou seja, a força na extremidade ativa durante a aliação do réesforço, não deve exeder
APLICAÇÃO DAS FUNÇÕES DE PARTIDA E EQUAÇÕES CÚBICAS DE ESTADO NOS CICLOS TERMODINÂMICOS DE POTÊNCIA A VAPOR
APLICAÇÃO DAS FUNÇÕES DE PARTIDA E EQUAÇÕES CÚBICAS DE ESTADO NOS CICLOS TERMODINÂMICOS DE POTÊNCIA A VAPOR A. M. do NASCIMENTO, P. F. ARCE-CASTILLO Universidade de São Paulo, Esola de Engenharia de Lorena
Transições de fase Termodinâmica 2015 Aula - 2
Transições de fase Termodinâmica 2015 Aula - 2 Equação de Clausius-Claeyron Isotermas de an der Waals Construção de Maxwell 1 Diagrama de fase T- inha de coexistên cia S- inha de coexistência - inha de
As Leis da Termodinâmica
As Leis da Termodinâmia Gabarito Parte I: esposta da questão 1: a) P 0.V0 PV x xx = = x xv V = x m. P0 V0 = PV x = P() 2 x 2 P= x x 2, atm 2, x N/m = = = = b) 1, 1, A: U UA = QA A ΔU = Q C: UC U = 0 (isotérmia)
Termodinâmica. Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Departamento de Química
Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Deartamento de Química ermodinâmica Professora: Melissa oares Caetano Discilina QUI 217 Esontaneidade e Equilíbrio Condição
0 são números reais negativos. Desta maneira, existem duas possibilidades:
Aula 5 Projeto de Sistemas de Controle or meio do Método do Lugar das Raízes SCS Sistemas de Controle / Servomeanismos Aula 5 Projeto de Sistemas de Controle or meio do Método do Lugar das Raízes Definição:
A Energia Interna, Entalpia e Calor Específico de Gases Perfeitos
Termodinâmia I (SEM033) Prof. Osar M.H. Rodriguez A Energia Interna, Entalpia e Calor Espeífio de Gases Perfeitos Um experimento lássio da termodinâmia: o reipiente A, om ar, e o B, evauado, estão em equilíbrio
3.1. Algoritmos de Solução (algoritmo N 1) o chiller acompanha a carga. os programas N 1.1 e N 1.2 (algoritmo N 2) (algoritmo N 3)
3 Solução Usando os modelos matemátios apresentados no apitulo 2 para ada omponente do sistema e para o sistema global, foram elaborados os algoritmos e os programas de álulo para simular o omportamento
11. Equilíbrio termodinâmico em sistemas abertos
Equilíbrio termodinâmico em sistemas abertos Em um sistema aberto definimos o equilíbrio termodinâmico quando este sistema encontra-se simultaneamente em equilíbrio térmico, equilíbrio mecânico e equilíbrio
Transições de Fase - Aula 2. Termodinâmica 2017
ransições de Fase - Aula 2 ermodinâmica 2017 inhas de coexistência de fases: comortamento dos otenciais termodinâmicos e outras randezas Equação de Clausius-Claeyron ermodinâmica 2017 - ânia omé - Ifus
Dinâmica de Sistemas e Controlo de Processos. 1º Exame - 14 de Junho de Proposta de Resolução
Dinâmia de Sistemas e Controlo de Proessos º Exame - 4 de Junho de 0 Proosta de Resolução. Um motor é arrefeido or um fluido refrigerante que se enontra num reiiente e é irulado, om um audal elevado, elo
EXPERIÊNCIAS REALIZADAS EM MECÂNICA DE FLUIDOS BÁSICA
EXPERIÊNIS RELIZS EM MEÂNI E FLUIOS BÁSI. Reynolds O núero de Reynolds lassifia os esoaentos inoressíeis e e regie eranente e relação ao desloaento transersal de assa, e isso resulta: esoaento lainar onde
Termodinâmica 2008 Transições de fase. Aspectos qualitativos de transições de Primeira ordem e obtenção da Equação de Clausius-Clapeyron
ermodinâmica 2008 ransições de fase Asectos qualitatios de transições de Primeira ordem e obtenção da Equação de Clausius-Claeyron 1 Diagrama de fase.diagrama - -> onde são reresentadas as fases termodinâmicas
Departamento de Física - ICE/UFJF Laboratório de Física II
Deartamento de Física - ICE/UFJF Laboratório de Física II Prática : Hidrodinâmica - Viscosidade - Introdução: A iscosidade é uma força olumétrica de atrito interno que aarece no deslizamento de camadas
Unidade I 1. Termometria. Professor Dr. Edalmy Oliveira de Almeida
Governo do Estado do Rio Grande do Norte Secretaria de Estado da Educação e da ultura - SEE UNIVERSIDADE DO ESADO DO RIO GRANDE DO NORE - UERN Pró-Reitoria de Ensino de Graduação PROEG Home Page: htt://www.uern.br
CORRELAÇÃO ENTRE O AQUECIMENTO POR LIBERAÇÃO DE CALOR LATENTE E A RADIAÇÃO DE ONDA LONGA EMERGENTE NO TOPO DA ATMOSFERA PARA A REGIÃO TROPICAL
CORRELAÇÃO ENTRE O AQUECIMENTO POR LIBERAÇÃO DE CALOR LATENTE E A RADIAÇÃO DE ONDA LONGA EMERGENTE NO TOPO DA ATMOSFERA PARA A REGIÃO TROPICAL Marelo Belassiano e Adilson W. Gandu Instituto Astronômio
Controle Servo e Regulatório
ontrole Sero e Regulatório Outro Proeo de Searação Prof a Ninoka Bojorge Deartamento de Engenharia Químia e de Petróleo U Sitema de mitura de orrente, w 2, w 2 Relembrando Exemlo da aula anterior A, w
RSE VERSÃO A ... Alternativa correta: D ,6 6,6 Alternativa correta: A SIMULADO DE FÍSICA - 1º TRIMESTRE 2012
SIMULADO DE ÍSIA - 1º TRIMESTRE 2012 RSE Nome: 3º ANO Nº ENSINO MÉDIO Professor (a): ARLOS ALBERTO Data: / /2012 NOTA: Objetivos: Verifiar a desenvoltura do aluno na apliação dos oneitos aprendidos, em
Sumário. o Entalpia e temperatura de estagnação; o Escoamento subsónico, crítico e supersónico.
Introdução ao Escoamento Comressível Sumário o ariação de massa esecífica associada à variação de energia cinética; o Revisões de ermodinâmica; o Equação de energia unidimensional ara gases em regime estacionário
Capítulo 7: Escoamento Interno
Caítulo 7: Escoamento Interno Transferência de calor Escoamento interno O fluido está comletamente confinado or uma suerfície sólida: reresenta o escoamento de um fluido em um duto ou tubulação. Assim
Mecânica dos Fluidos 3ª parte
08-0-0 Mecânica dos Fluidos 3ª arte Introdução à Mecânica dos Fluidos Prof. Luís Perna 00/ Hidrodinâmica Na hidrostática estudámos fluidos em equilíbrio estático. Agora na hidrodinâmica iremos estudar
Termodinâmica. Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Departamento de Química
Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Deartamento de Química ermodinâmica Aula 2 Professora: Melissa Soares Caetano Físico Química Avançada H = U + V dh = du + dv
(5.20) Sistemas de primeira ordem: Para sistemas de primeira ordem (5.21) com y(0)=m(0)=d(0)=0 Isto leva à seguinte função de transferência:
5.2- Efeito do ontrole roorional na resosta de um roesso A resosta em malha fehada de um roesso é dada ela equação 5.7. Para simlifiar a análise vamos assumir que Gm(s) e Gf(s). Além disso, ara o ontrolador
a. as vazões em massa em (1) e (2); Respostas: Q m1 = 0,66 kg/s e Q m2 = 4,64 kg/s b. as vazões em volume em (1) e (2);
Exercício 84: O insuflador de ar na fiura abaixo, imõe 6.00 m 3 /h na seção (0). Como o sistema isa a refrieração de equiamentos, foram medidas as temeraturas nas seções (0); () e (), sendo resectiamente:
Variação de Entropia do Sistema Durante um Processo Irreversível
Núcleo de Engenharia érmica e Fluidos ermodinâmica I (SEM33) Prof. Oscar M.H. Rodriguez Variação de Entropia do Sistema Durante um Processo Irreversível Aplicando a desigualdade de Clausius: S S (b) (a)
Exemplo para Fixar a Matéria Vista Até Agora: Modelagem de Reações Químicas
Exemplo para Fixar a Matéria Vista Até Agora: Modelagem de eações Químias. Introdução Em uma reação químia, um onjunto de ompostos químios hamados reagentes e indiados aqui por i se ombina para formar
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA NAVAL E OCEÂNICA PNV-2321 TERMODINÂMICA E TRANSFERÊNCIA DE CALOR
DEPARAMENO DE ENGENHARIA NAAL E OCEÂNICA ESCOLA POLIÉCNICA DA UNIERSIDADE DE SÃO PAULO PN-3 ERMODINÂMICA E RANSFERÊNCIA DE CALOR RELAÇÕES ERMODINÂMICAS IMPORANES.EQUAÇÕES DE GIBBS Csidere uma substâcia
L 100 km, C 6 e ps km. Considere 4B0 1.
Proagação e Antenas Teste 1 de Janeiro de 17 Doente Resonsável: Prof Carlos R Paiva Duração: 1 hora minutos 1 de Janeiro de 17 Ano etivo: 16 / 17 SEGUNDO TESTE 1 Quando uma fibra ótia é oerada numa ortadora
viscosidade laminar ABCD ABC D.
Fluidos iscosos A iscosidade é o atrito interno entre as camadas de fluído. Por causa da iscosidade, é necessário exercer uma força ara obrigar uma camada de fluído a deslizar sobre outra. Lâmina fixa
Reações Líquido / Líquido. PMT Físico-Química para Engenharia Metalúrgica e de Materiais II - Neusa Alonso-Falleiros
Reações Líquido / Líquido MT 306 - Físio-Químia para Engenharia Metalúrgia e de Materiais II - Neusa Alonso-Falleiros Cinétia das Reações Líquido / Líquido adinho do alto-forno refino do gusa líquido :
Termodinâmica Aula 2
ransições de Fase ermodinâmica 2016 Aula 2 20/05/2016 ermodinâmica 2016 1 20/05/2016 inhas de coeistência e ransição de rimeira ordem (transição descontínua) Obtenção da equação de Clausius Claeyron ermodinâmica
Módulo III Desigualdade de Clausis, Entropia, Geração de Entropia.
Módulo III Desigualdade de Clausis, Entropia, Geração de Entropia. Desigualdade de Clausius Aplicável para qualquer ciclo reversível ou irreversível. Ela foi desenvolvida pelo físico alemão R. J. E. Clausius
Transições de Fase Termodinâmica 2015 Aula 1
Transições de Fase Termodinâmica 2015 Aula 1 Asectos qualitatios Transições de rimeira ordem Obtenção da equação de Clausius-Claeyron Junho de 2015 1 Bibliografia H. B. Callen, Thermodynamics, M. J. Olieira,
LEIS DAS COLISÕES. 1. Resumo. 2. Tópicos teóricos
Físia Geral I EF, ESI, MAT, FQ, Q, BQ, OCE, EA Protoolos das Aulas Prátias 003 / 004 LEIS DAS COLISÕES. Resuo Faz-se olidir, elástia e inelastiaente, dois lanadores que se ove se atrito nua alha de ar.
Proposta de Resolução do Exame Nacional de Física e Química A 11.º ano, 2011, 2.ª fase, versão 1
Proposta de Resolução do xame Naional de Físia e Químia A.º ano, 0,.ª fase, versão Soiedade Portuguesa de Físia, Divisão de duação, 5 de ulho de 0, http://de.spf.pt/moodle/ Grupo I. squema que traduza
Escoamentos Compressíveis. Capítulo 03 Escoamento unidimensional
Escoamentos Comressíveis Caítulo 03 Escoamento unidimensional 3. Introdução 4 de outubro de 947: Chuck Yeager a bordo do Bell XS- torna-se o rimeiro homem a voar a velocidade suerior à do som. 6 de março
Estimação de Parâmetros de um Modelo Semi-Empírico de Transferência Simultânea de Calor e Água no Solo
rabalho apresentado no XXXV CNMAC, Natal-RN, 0. Estimação de Parâmetros de um Modelo Semi-Empírio de ransferênia Simultânea de Calor e Água no Solo Emanueli Bandeira Avi, Peterson Cleyton Avi, Depto de
Capítulo 4: Análise de Sistemas: 1ª e 2ª Leis da Termodinâmica
Capítulo 4: Análise de Sistemas: ª e ª eis da ermodinâmica Revisão Exercícios Primeira lei da termodinâmica O balanço de energia pode ser escrito na forma diferencial: de δ - δw Como energia E é uma propriedade
Identidades Termodinâmicas
Caítulo 5 Identidades ermodinâmicas 5.1 Consistência das equações de estado Diferencial exato imos que as equações de estado são equações deduzidas das relações fundamentais or meio de diferenciação dos
A Atribuição de Custos em Sistemas Energéticos: A Termoeconomia como base de cálculo
A Atribuição de Custos em Sistemas Energétios: A Termoeonomia omo base de álulo Luiz Felipe Pellegrini (USP) luiz.pellegrini@poli.usp.br Reinaldo Paheo da Costa (USP) rposta@usp.br Silvio de Oliveira Jr
Profa.. Dra. Ana Maria Pereira Neto
5/09/0 Universidade Federal do ABC BC309 Termodinâmica Aplicada Profa.. Dra. Ana Maria Pereira Neto ana.neto@ufabc.edu.br Bloco A, torre, sala 637 Calor, Trabalho e Primeira Lei da Termodinâmica 5/09/0
Departamento de Engenharia Naval e Oceânica da USP PNV-2321 Termodinâmica e Transferência de Calor. Verifique que a desigualdade de Clausius, 0
Departamento de Engenharia Naval e Oceânica da UP PNV-3 ermodinâmica e ransferência de alor Verifique que a desigualdade de lausius, 0 é válida para todos os ciclos motores e de refrigeração, reversíveis
Resoluções dos testes propostos
da física Caítulo 8 Estudo dos gases Resoluções dos testes roostos.49 Resosta: c Dados: A ; A ; B ; B Alicando a lei geral dos gases erfeitos, obtemos: A A A B B A B B A B B A.5 Resosta: d A transformação
ANÁLISE DE CICLOS DE MOTORES TÉRMICOS
ANÁLISE DE CICLOS DE OTORES TÉRICOS José Eduardo autone Barros JEB - dezembro de 2 - ranha rinípios de Termodinâmia Grandezas L [m] t [s] [kg] g [m/s 2 ] F [N] τ [N.m] T [K] [a] N [rad/s] [kmol/kg] ot[w]
Capítulo 4: Equação da energia para um escoamento em regime permanente
Caítulo 4: Equação da energia ara um escoamento em regime ermanente 4.. Introdução Eocando o conceito de escoamento incomressíel e em regime ermanente ara a instalação (ide figura), odemos afirmar que
ANALYTICAL METHODS IN VIBRATION. Leonard Meirovitch Capitulo 1
ANALYTICAL METHODS IN VIBRATION Leonard Meirovith Capitulo Comportamento de sistemas Um sistema é definido omo uma montagem de omponentes atuando omo um todo. Os omponentes são lassifiados e definidos
AULA 8: TERMODINÂMICA DE SISTEMAS GASOSOS
LCE-00 Física do Ambiente Agrícola AULA 8: TERMODINÂMICA DE SISTEMAS GASOSOS Neste caítulo será dada uma introdução ao estudo termodinâmico de sistemas gasosos, visando alicação de seus conceitos aos gases
Escola Politécnica da Universidade de São Paulo. Termodinâmica. Entropia
ermodinâmica Entropia v.. Introdução Falamos nas aulas anteriores sobre a a Lei da ermodinâmica. Vimos dois enunciados da a Lei, o de Kelvin-Planck e o de Clausius. Falamos sobre sentido natural dos processos,
pode recorrer à derivada da seguinte igualdade válida para uma série geométrica (com
Aulas rátias: Lasers semiondutores Problema uma avidade ótia a energia média de um modo de osilação é E Do onto de vista da meânia quântia, a energia eletromagnétia deverá estar organizada em níveis disretos
2. Radiação de Corpo Negro
Apostila da Disiplina Meteorologia Físia II ACA 036, p. 14. Radiação de Corpo Negro Define-se omo orpo negro o meio ou substânia que absorve toda a radiação inidente sobre ele, independentemente do omprimento
Ciclos de turbina a gás
Universidade do Vale do Rio dos Sinos UNISINOS rograma de ós-graduação em Engenharia Meânia Cilos de turbina a gás 2º semestre/2017 1 Cilo a gás Da mesma forma que o ilo de Rankine, o ilo de turbina a
viscosidade laminar ABCD ABC D.
Fluidos iscosos A iscosidade é o atrito interno entre as camadas de fluído. Por causa da iscosidade, é necessário exercer uma força ara obrigar uma camada de fluído a deslizar sobre outra. âmina fixa Na
A SEGUNDA LEI DA TERMODINÂMICA ENTROPIA-
A SEGUNDA LEI DA ERMODINÂMICA 05-06 -ENROPIA- SUMÁRIO Neste capítulo, vamos aplicar a ª lei a processos de engenaria. A ª lei introduz uma nova propriedade designada por entropia. A entropia é melor compreendida
Aplicando a equação de Bernoulli de (1) a (2): A equação (1) apresenta quatro (4) incógnitas: p1, p2, v1 e v2. 2 z
07 Exercício 0: Considerando o enturi (medidor de azão) reresentado a seguir, sabendo que o diâmetro interno da seção () é igual a 0,8 mm (segundo a norma ANSI B360 ara o aço 0 corresonde a um diâmetro
Apêndice I Cálculo da relação Carbono / Oxigênio
136 pêndie I álulo da relação arbono / Oxigênio Relação /O /O arbono disponível para a redução / oxigênio a ser removido dos óxidos de ferro. SM-L O. arvão eq. (20) ( Fe Minério fixo mistura 2 O3. OFe
Física para Engenharia II - Prova P3-2013
4096 Físia para Engenharia II - Prova P - 0 Observações: Preenha todas as folhas om o seu nome, número USP, número da turma e nome do professor. A prova tem duração de horas. Não somos responsáveis por
Mecânica dos Fluidos para Engenharia Química
Mecânica dos Fluidos ara Engenharia Química ME5330 5/08/008 variação da viscosidade em unção da temeratura líquidos gases ressão escala de ressão eetiva absoluta noção de otência e rendimento ara as bombas
Escoamentos Compressíveis. Aula 03 Escoamento unidimensional
Escoamentos Comressíveis Aula 03 Escoamento unidimensional 3. Introdução 4 de outubro de 947: Chuck Yeager a bordo do Bell XS- torna-se o rimeiro homem a voar a velocidade suerior à do som. 6 de março
PROVA DE FÍSICA 2º ANO - 3ª MENSAL - 1º TRIMESTRE TIPO A
PROVA DE ÍSIA º ANO - 3ª MENSA - 1º TRIMESTRE TIPO A 01) oloando-se água gelada no interior de um opo seo de vidro, observa-se, om o passar do tempo, a formação de gotíulas de água na parede externa do
Ciclos de turbina a gás
Universidade do Vale do io dos Sinos UNISINOS rograma de ós-graduação em Engenharia Meânia Cilos de turbina a gás Out/2016 1 Cilo a gás Da mesma forma que o ilo de ankine, o ilo de turbina a gás é utilizado
15 A Entropia e a Segunda Lei da Termodinâmica
Pro. Anerson Coser Guio PROBLEMAS RESOLIDOS DE FÍSICA Dertmento e Físi Centro e Ciênis Exts Uniersie Feerl o Esírito Snto htt://www.e.ues.r/nerson nerson@n.ues.r Últim tulizção: 8//006 :7 H 5 A Entroi
1. Planeta-disco. (a) Fazendo as correspondências. Se, por um lado, para o campo eléctrico, se tem. a forma da Lei de Gauss para o campo gravítico é
. Planeta-diso (a) Fazendo as orrespondênias q 4π ε qq 4π ε r m G m m G r Se, por um lado, para o ampo elétrio, se tem q Φ e ε a forma da Lei de Gauss para o ampo gravítio é Φ g 4π G m. (b) Usando uma
Termodinâmica. Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de Ciências Exatas e Biológicas Departamento de Química
Universidade Federal de Ouro Preto Instituto de iências Exatas e Biológicas Deartamento de Química ermodinâmica Aula 3 Professora: Melissa Soares aetano Discilina QUI 317 Mudanças de estado a ressão constante
Capítulo 3. Ciclos de Potência a Gás
Caítulo Ciclos de Potência a Gás Objetivos Estudar o funcionamento dos motores alternativos (a istão) Estudar o funcionamento de motores de turbina a gás .. Considerações Básicas Definições: Máuinas érmicas,
Unidade VII - Teoria Cinética dos Gases
Unidade VII - eoria Cinética dos Gases fig. VII.. Nesse rocesso, a ressão em um gás aumenta e o olume diminui. Isto é, a colisão de suas moléculas dee aumentar, sua energia cinética aumenta e diminui a
Microeconomia II. Cursos de Economia e de Matemática Aplicada à Economia e Gestão. AULA 4.1 Decisão Intertemporal do Consumidor
icroeconomia II Cursos de Economia e de atemática Alicada à Economia e Gestão AULA 4. Decisão Intertemoral do Consumidor Isabel endes 007-008 4//008 Isabel endes/icro II 4. Decisão Intertemoral do Consumidor.
CENTRO DE IMPULSÃO, P6237
CENTRO DE IMPULSÃO, P67 1. INTRODUÇÃO O estudo de forças de ressão que actuam em suerfícies submergidas é um tóico fundamental no assunto de hidrostática, onde se relaciona a força de imulsão resultante
Aula-7 Teoria da Relatividade
Aula-7 Teoria da Relatiidade Os Postulados i) Postulado da relatiidade: As leis da físia deem ser eatamente as mesmas se desritas por obseradores em diferentes refereniais ineriais. Não eiste um referenial
viscosidade laminar ABCD ABC D.
Fluidos iscosos A iscosidade é o atrito interno entre as camadas de fluído. Por causa da iscosidade, é necessário exercer uma força ara obrigar uma camada de fluído a deslizar sobre outra. âmina fixa Na
Profa.. Dra. Ana Maria Pereira Neto
Universidade Federal do ABC BC1309 Termodinâmica Aplicada Profa.. Dra. Ana Maria Pereira Neto ana.neto@ufabc.edu.br Segunda ei da Termodinâmica 1 Segunda ei da Termodinâmica Comparação com a 1ª ei da Termodinâmica;
Prof. Dr. Lucas Barboza Sarno da Silva
Prof. Dr. Luas Barboza Sarno da Sila Transformações de Lorentz Transformações de Galileu y z t Posições: ' ut z' t' y' Desree muito bem a realidade para u tendendo a 0. S, S ' ut ' se ontrai ' ' ut ut
TERMODINÂMICA E ESTRUTURA DA MATÉRIA COLECÇÃO DE PROBLEMAS PARTE - IV CICLOS TERMODINÂMICOS MÁQUINAS TÉRMICAS E FRIGORÍFICAS
ERMOINÂMI E ESRUUR MÉRI OLEÇÃO E PROLEMS PRE - I ILOS ERMOINÂMIOS MÁUINS ÉRMIS E FRIGORÍFIS Luís Lemos lves, 2004 1- É ossível construir entrais Eléctricas aroveitando a diferença de temeratura entre a
Capítulo 7 - Wattímetros
Caítulo 7 - Wattímetros 7. Introdução Os wattímetros eletromecânicos ertencem à uma classe de instrumentos denominados instrumentos eletrodinâmicos. Os instrumentos eletrodinâmicos ossuem dois circuitos
PROVA DE FÍSICA 2º ANO - 2ª MENSAL - 2º TRIMESTRE TIPO A
PROA D FÍSCA º ANO - ª MNSAL - º RMSR PO A 0) Dois reipientes ontê, respetiaente, assas diferentes de u eso gás ideal, à esa teperatura iniial. Forneendo-se a ada u dos reipientes quantidades iguais de
Nesta aula veremos os significados de alguns termos úteis que são comumente encontrados e conheceremos a primeira lei da termodinâmica.
Aula: 05 Temática: Primeira Lei da Termodinâmica Nesta aula eremos os significados de alguns termos úteis que são comumente encontrados e conheceremos a primeira lei da termodinâmica. 1. Conceitos e definições
PME 3344 Termodinâmica Aplicada
PME 3344 ermodinâmica Aplicada 8) Entropia v. 2.5 Introdução Falamos nas aulas anteriores sobre a 2 a Lei da ermodinâmica. Vimos dois enunciados da 2 a Lei, o de Kelvin-Planck e o de Clausius. Falamos
7 Modelo transiente para a formação do reboco externo
7 Modelo ansiente para a formação do reboo externo Iniialmente, durante o proesso de filação, as partíulas apturadas formam um reboo interno. Após o tempo de ansição (Pang e Sharma, 1987), oorre somente
PME3398 Fundamentos de Termodinâmica e Transferência de Calor 1 o semestre / 2016 Profs. Bruno Souza Carmo e Antonio Luiz Pacífico
PME3398 Fundamentos de ermodinâmica e ransferência de Calor 1 o semestre / 2016 Profs Bruno Souza Carmo e Antonio Luiz Pacífico Gabarito da Prova 2 Questão 1: Considere o dispositivo indicado abaixo destinado
Introdução. Exergia ou Disponibilidade máximo trabalho útil que pode ser obtido de um sistema em um determinado estado e em um ambiente especificado.
Exergia Introdução 1ª Lei da Termodinâmica conservação da energia (energia não pode ser criada nem destruída). Serve como ferramenta para contabilizar a energia durante um processo 2ª Lei da Termodinâmica
Gabarito do Trabalho T1 - Termodinâmica Ambiental
Gabarito do Trabalho T - Termodinâmica Ambiental Professor: Emílio Graciliano Ferreira Mercuri, D.Sc. Departamento de Engenharia Ambiental - DEA, Universidade Federal do Paraná - UFPR mercuri@ufpr.br Questão
CICLOS MOTORES A GÁS. Notas de Aula. Prof. Dr. Silvio de Oliveira Júnior
CICLOS MOORES A GÁS Notas de Aula Prof. Dr. Silio de Olieira Júnior 00 CICLO DE CARNO CICLO REAL E IDEAL DE IGNIÇÃO POR FAÍSCA CICLO OO processos a olume constante q u u C ( ) q u u C ( ) processos isentrópicos
Cinética Reações Homogêneas (RHo)
Cinétia Reações Homogêneas (RHo) Referênias: LEVENSPIEL, Otave. Chemial Reation Engineering. Third Edition, United States of meria, John Wiley & Sons, 1999. (Ou outras edições) [541.14^L5763] TKINS, P.