Capítulo 4 A FORMA DA TERRA

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1 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos Capítulo 4 A FORMA DA TERRA 4.1 Potenciais Gavitacional, Centífugo e Gavítico Isaac Newton ( ) explicou nos seus Pincípios Matemáticos da Filosofia Natual, publicados em 1687, com a lei da gavitação univesal, que uma massa atai qualque outa massa com uma foça cuja magnitude é popocional ao poduto das duas massas e é invesamente popocional ao quadado das distância ente elas. Esta lei explica tanto a queda dos copos ataidos pela Tea, como o movimento dos planetas ataidos pelo Sol e vem epesentada pela fómula: F Mm G = (4.1) Na expessão anteio G é um paâmeto fundamental designado constante de gavitação univesal, M e m as massas dos dois copos cuja inteacção estamos a analisa e é o vecto que une os dois copos. As pimeias medições da constante G devem-se a Heny Cavendish, e foam feitas em O seu valo actual em unidades do S.I. é dado po: G = 6, Nm kg - A expessão (4.1) aplica-se apenas a pontos mateiais, ou seja, às situações nas quais as dimensões e foma dos dois copos possam se despezadas, como acontece quando é muito maio do que a dimensão típica dos copos consideados. Uma situação semelhante acontece quando os copos são adialmente isotópicos. Consideemos o caso que nos inteessa essencialmente da Tea. Podemos considea que ela gea no espaço que a odeia um campo gavitacional cuja expessão pode se dada simplesmente po: g N M G T e = (4.) em que MT = 6 x 10 4 kg e a Tea é consideada, numa pimeia apoximação, como adialmente isotópica. Este campo gavitacional expime-se no SI em Nkg -1 e a sua diecção é adial. Um copo de massa m sob a acção do campo gavitacional sofe a acção da foça: p = mg (4.) N que designamos po peso. Note ainda que da segunda lei de Newton, podemos igualmente conclui que o copo de massa m sob a acção do peso move-se com a aceleação p = ma (4.4) Pag 10

2 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos pelo que podemo s atibui à gavidade as dimensões de uma aceleação (ms - no SI) e intepetá-la como sendo o valo da aceleação adquiida po um copo de massa unitáia sob a acção do seu peso. Como medi expeimentalmente o valo da gavidade? Podemos fazê-lo estudando o movimento oscilatóio de um copo simples como um pêndulo, ou analisando a queda de um copo sob a acção da gavidade. Se o fizemos obteemos um valo póximo de 9.8 NKg -1. Num modelo simples em que consideemos a Tea esféica, de aio R, podemos detemina a pati de (4.) o valo da massa da Tea: 11 MT gn = e = 9.8 e MT = ( ) O campo gavitacional pode se consideado como deivando de um potencial, sob a foma habitual: g = gadv N M V = G T 4 Kg (4.5) (4.6) note que a pimeia expessão de (4.) não é a habitual em física já que o potencial gavitacional num ponto P do espaço é definido habitualmente como o simético do tabalho ealizado pela massa unitáia quando esta é deslocada do infinito até esse ponto P. A Tea executa uma otação completa em tono do seu eixo num dia sideal (86,164 s). Este facto faz com que os copos localizados à supefície do planeta executem solidaiamente idêntico movimento, pelo que podemos considea a existência de uma foça centífuga cuja intensidade depende da distância ao eixo da Tea: f = ω R cosφ (4.7) sendo φ a latitude, R o aio da Tea e ω a sua velocidade angula (Note que Rcosφ é a distância ao eixo da Tea). Esta foça é diigida pependiculamente ao eixo, pelo que a acção combinada a atacção gavitacional e centífuga se pode detemina apoximadamente po: g GM R T = + ω R φ c cos e (4.8) uma vez que, sendo a atacção gavitacional na Tea muito supeio à foça centífuga, podemos apenas considea a pojecção desta naquela. Designa-se este campo po campo gavítico (na apoximação esféica). Substituindo R pelo valo 6,71 km, o aio de uma esfea de volume igual ao da Tea, M po km, a massa da Tea, e ω po π/t, onde T = 4 hoas, o peíodo de otação da Tea, ou seja ω = s -1, a equação anteio fica na foma g = ( cos φ) (4.9) que podemos utiliza como uma pimeia apoximação da aceleação da gavidade à supefície da Tea. À semelhança do que fizemos paa a atacção Newtoniana também agoa podemos defini um potencial gavítico, que engloba as componentes gavitacional e centífuga, tendo a foma: Pag 10

3 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos g = gadw M W = G T + ω cosφ (4.10) Em que medida é que a foma da Tea se afasta de uma esfea? Em que medida é que o campo gavítico eal se afasta da expessão (4.10) coespondente à apoximação esféica? Se substituimos na expessão (4.10) o valo da latitude paa os polos e o equado, obteíamos o seguinte valo paa a gavidade (teóica): g pol = 9.80 Nkg -1 g eq = Nkg -1 Se medimos expeimentalmente o valo da gavidade nos polos e no equado, obteemos espectivamente : g pol = 9.81 Nkg -1 g eq = Nkg -1 o que mosta a existência de discepâncias significativas ente a apoximação esféica e a ealidade. Uma expessão um pouco mais igoosa do que (4.10) pode se a seguinte: cos M T ω φ GM T R J W = G + (sin φ 1) onde J tem o valo x 10 - SI. A existência da componente centífuga influencia necessaiamente a pópia foma da Tea: se a Tea fosse esféica então a sua supefície extena não seia uma supefície de nível, já que a gavidade não lhe seia pependicula. Nas constantes de tempo caacteísticas da históia do globo é expectável que esta se defome como consequência da otação axial e que, tendencialmente, a sua supefície física se apoxime da de uma supefície de nível do campo gavítico. 4. Vaiação tempoal da gavidade A gavidade sofe pequenas vaiações tempoais em magnitude e em diecção geadas pela acção combinada dos outos astos, em paticula, da Lua e do Sol. Estes efeitos podem se diectos, e povêm da atacção que cada um destes copos exece, ou indiectos, e têm po oigem a defomação elástica induzida na Tea. À conjugação destes efeitos denomina-se maé teeste, po semelhança com o fenómeno simila das maés oceânicas. Consideemos assim uma situação, ainda assim simplificada, na qual consideamos a Tea, a Lua, e o cento de massa (O) do sistema Tea-Lua: Em que a posição do cento de massa do sistema conjunto seá: ML b = M + M L T R O potencial gavitacional total execido em P devido à acção da Lua seá dado po: W P GM = R' L 1 ω L Pag 104

4 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos onde como se indica na figua 6.1, é a distância do ponto P ao eixo de otação, ωl é a velocidade angula da Tea, R é a distância ente o ponto P e o cento da Lua. Podemos esceve o valo de R sob a foma: ( R' ) = R + a ar cosψ (4.5) uma vez que a/r é uma quantidade pequena, podemos esceve uma apoximação de segunda odem do tipo: 1 a a a ( ) 1 = 1 R' R 1 + cosψ + cos ψ +... R R R (4.1) Uma vez que, e, cos ψ = sinθ cosλ (4.1) = b + (a sinθ) b(a sinθ)cosλ = b + a sin θ ba cosψ (4.14) A pati da teceia lei de Keple (cf cap. 1) T a 4π = GM podemos considea a como o eixo maio da elipse que a lua desceve em tono da Tea (aqui chamado R), e substitui o peiodo T pela velocidade angula da Lua em tono da Tea. Quanto à massa M, nota que a expessão (4.00) despeza o valo da massa do planeta peante a massa da estela em tono da qual ele gia, pelo que podemos genealiza da foma seguinte: L T+ ω R = G(M M ) (4.15) pelo que o potencial (6.) se esume a: L GML 1 M L GM La 1 1 W P = 1+ cos ψ ωla sin θ (4.16) R M + T ML R O pimeio temo da expessão anteio é o potencial (no cento da Tea) devido à Lua, o teceio temo é o potencial devido à otação da Tea em tono do seu cento, com a velocidade angula ω L. O segundo temo é o Potencial de maé. GMLa 1 W = cos ψ (4.17) R A epesentação gáfica deste temo é da foma indicada na figua. De nota, em paticula, a contibuição do potencial de maé paa o achatamento da Tea. Sob a acção combinada destes dois potenciais tanto a Tea sólida como os Oceanos são solicitados, dando assim oigem às maés oceânicas e às maés teestes. A atacção geada po este potencial de maé pode se calculada, a pati do gadiente da expessão anteio que, uma vez que W=W(R), se eduz simplesmente a: Lua GMLa δ g = (cos ψ 1) (4.18) R substituindo os valoes na expessão anteio (cf tabelas do cap 1) vemos que a atacção geada na supefície da Tea é infeio a 0.11 mgal. O Sol gea um potencial de maé simila ao da Lua. Cálculo semelhante ao anteio ealizado paa o Sol conduziia a ceca de mgal. Pag 105

5 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos Existem também vaiações não peiódicas na gavidade que podem se poduzidas po vaiações da distibuição da densidade na geoesfea ou na atmosfea. Po exemplo, se o nível de água subteânea sobe em deteminada áea, devido a fotes chuvadas, a atacção devida à água adicional vai altea os valoes da gavidade sobe essa áea. Supondo que a azão de vazios é 0%, 1 meto de elevação no nível feático faá vaia o valo da gavidade, devido à sua atacção, de ceca de 10 µgal. O valo da gavidade também pode vaia, po exemplo, devido a vaiações na pessão atmosféica. Uma baixa pessão muito fote epesenta uma deficiência anómala de massa de a e o esultante decéscimo de atacção paa cima vai aumenta o valo da gavidade. Em casos extemos o aumento da gavidade pode atingi váias dezenas de µgal. 4. Algumas Popiedades do Potencial 4..1 Equação de Laplace O potencial gavítiacional W possui uma popiedade muito impotante, e que se taduz matematicamente pelo facto de em cetas condições o seu laplaciano se nulo. Vejamos em quais, utilizando a expessão do laplaciano em coodenadas catesianas, já que a equação (4.9) está escita nestas coodenadas. V V V lapv = + + (4.19) x y z Se consideamos uma distibuição de massa (caacteizada po uma distibuição da densidade ρ(,θ,λ)), o potencial gavítacional foa da distibuição das massas que o geam pode se calculado genealizando a equação (4.6): = ρ (Q) V G dv (4.0) vol As deivadas paciais indicadas em (4.19) têm o valo: V = G x vol (x x') ρ(q)dv V = G y vol (y y') ρ(q)dv V = G z vol (z z') ρ(q)dv deivando de novo, obteemos as expessões: V = G x V = G y vol vol ρ ρ ρ(x x') + 5 ρ(y y') + 5 dv dv V = G z vol ρ ρ(z z') + 5 dv Adicionando os tês temos, obtemos finalmente a Equação de Laplace: lapv = 0 (4.1) Esta expessão é muito impotante poque mosta que o potencial gavimético de uma distibuição de massa é hamónico na egião foa da distibuição de massa, pelo que é possível empega os métodos matemáticos desenvolvidos paa a Teoia do Potencial paa o desceve. 4.. Equação de Poisson Dento da distibuição de massa, a deteminação feita anteiomente não pode se feita de foma tão simples po a distância ente as massas e o ponto de medição pode se nula. Nesse caso demonsta-se (ve po exemplo Kellog, 195) que se veifica: Pag 106

6 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos lapv = 4πGρ que se designa po Equação de Poisson. Note que a Equação de Laplace pode neste contexto se consideada como um caso paticula da Equação de Poisson. 4.. Teoema de Gauss g n ds = S v div gdv Um dos teoemas básicos da teoia do potencial chamado teoema de Gauss ou do Fluxo-Divegência diz-nos que o fluxo do campo gavitacional atavés de uma supefície fechada S iguala o integal de volume da divegência desse campo estendido ao volume v envolvido po aquela supefície: (4.) uma vez que lap V = div (gad V) e gad V é exactamente o vecto gavidade, podemos deduzi de (4.) que φ = g.nds = 4πGρdv = 4πGMT S ν (4.4) Em esumo, o teoema de Gauss aplicado ao campo gavitacional diz que o fluxo do vecto atacção gavítica atavés de uma supefície fechada S depende apenas da massa total situada no seu inteio. 4.4 O Geóide Quando falamos da foma da Tea podemos efeimo-nos a dois conceitos difeentes: o pimeio diz espeito à descição geomética da supefície física, e que constitui a peocupação dos Engenheios Geógafos; o segundo diz espeito à foma das supefícies equipotenciais do campo gavítico eal e é impotante paa a caacteização das popiedades deste campo. Uma das supefícies equipotenciais é paticulamente significativa: a que coincide em média com a supefície live dos oceanos, descontados os efeitos meteoológicos. Esta supefície equipotencial designa-se po geóide. Refeimo-nos a ela quando falamos de altuas acima do nível do ma. Qual a foma do geóide? O efeito centífugo da otação da Tea causa um empolamento equatoial, o que afasta à patida a hipótese da Tea possui uma supefície esféica. Se a Tea estivesse completamente cobeta pelos oceanos, então, ignoando os ventos e as coentes intenas, a supefície deveia eflecti as foças devidas à otação e à atacção gavitacional de copos extenos, como o Sol, a Lua e efeitos sugidos do inteio. Quando os efeitos de maé são emovidos, a foma da supefície é devida a vaiações na densidade do inteio. O nível médio do ma é uma supefície equipotencial. Sendo o geóide uma supefície equipotencial do Campo Gavítico Real da Tea a gavidade é-lhe pependicula em todos os pontos. Estutuas da custa, continentes, egiões montanhosas e cistas médias oceânicas, heteogeneidades do manto influenciam a foma do geóide A foma do geóide é agoa bastante bem conhecida, paticulamente nas egiões oceânicas, devido às contibuições da geodesia de satélite. Este tem uma foma muito póxima da de um elipsóide de evolução, de tal modo que a difeença ente os dois aamente excede os 100 m! A difeença ente o geóide e o elipsóide de evolução que melho o apoxima denomina-se ondulação do geóide e epesenta-se po N. Esta ondulação eflecte vaiações na tempeatua e densidade do inteio da Tea, que podem não se taduzi necessaiamente na foma da supefície física da Tea (SFT). Pag 107

7 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos Com a utilização cescente do Sistema de Posicionamento Global (GPS) tonou-se mais simples obte a posição de cada ponto da SFT em elação à figua matemática da Tea o elipsóide do que em elação ao nível do ma (geóide). Esse valo coesponde à soma da altitude com a ondulação do geóide (ve figua). No que diz espeito ao oceano, a sua supefície live coesponde em média ao geóide, pelo que, se medimos igoosamente a foma dessa supefície com o empego de satélites atificiais podemos detemina diectamente a ondulação geóidal. Muitas das catas gaviméticas globais da Tea epesentam N e não o valo diecto da gavidade. 4.5 Anomalias Gaviméticas As expessões matemáticas que temos vindo a apesenta paa deceve o campo gavítico da Tea patem sempe do pincípio de que esta é homogénea ou, pelo menos, veticalmente estatificada. Contudo, nos sabemos que os pocessos de génese e de dinâmica intena e extena da Tea conduzem necessáiamente à fomação de constastes petológicos e litológicos que se taduzem habitualmente po contastes de densidade. Tipo Rochas Sedimentaes Densidade (SI * 10 - ) Valo Médio (SI * 10 - ) Aluviões Agilas Aenitos Calcáio Dolomite Rochas Ígneas Rochas Metamóficas Riolito Ganito Andesito Sienito Basalto Gabo Xistos Gneisse Filitos Ganulito Anfibolite Eclogite Tabela 4.I: Densidades de alguns mateiais geológicos (extaido de Telfod, 1990). Estes contastes de densidade geam vaiações locais do campo gavítico da Tea de pequena magnitude, mas que se podem medi com os gavímetos de que dispomos. Contudo, paa que seja possível intepeta os valoes medidos do campo gavítico em temos de constastes de densidade, é necessáio coigi os valoes medidos da influência da altitude, da latitude, e da mofologia do teeno Coecção de A-Live Mesmo no caso simples em que consideamos a Tea como um copo esféico, o campo gavitacional geado Pag 108

8 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos (veifica a equação 4.), decesce com 1/. Quando ealizamos divesas medidas de g numa deteminada áea de estudo, temos que tona os valoes compaáveis, eduzindo-os todos a um mesmo nível de efeência de modo a sepaamos as vaiações devidas à altitude do ponto de medida (que não nos inteessam) das que são devidas a outos factoes (que nos podem inteessa). O gadiente vetical do campo gavitacional da Tea no nível do geóide (apoximação esféica) é dado po: g geóide g = geóide T (4.5) utilizando como valo paa o aio da Tea 671 km e paa a gavidade no geóide o valo médio de 9.8 N/Kg, obtemos um valo de gadiente vetical de: g geóide = NKg 1 m 1 (4.6) Uma dedução mais igoosa, que utilizasse uma apoximação elipsoidal conduziia ao valo que é ealmente o utilizado habitualmente em pospecção. É ainda habitual utiliza em pospecção a unidade mgal (miligal, do sistema CGS) cujo valo em SI é de 10-5 N Kg -1, pelo que o gadiente vetical da gavidade (teóica) é consideado como tendo o valo mgal/m. O gadiente vetical da gavidade teóica coloca a necessidade de se conhecida com muito igô a altitude dos pontos de medida utilizados paa os estudos gaviméticos. Os melhoes gavímetos disponíveis podem medi a gavidade com uma pecisão de mgal. Neste caso, paa se utilizada toda a pecisão disponível nesta medida, tona-se necessáio conhece a altitude com uma pecisão melho que mm. Quando coigimos valoes medidos da gavidade utilizando o gadiente vetical da gavidade teóica, de modo a eduzi-los a um mesmo nível (habitualmente o nível do geóide), diz-se que efectuamos uma coecção de a-live. Esta designação pende-se com o facto de nós estamos a considea que não existem massas ente os pontos de medida e o nível de efeência. Esta situação cumpe-se na integalidade, po exemplo, quando queemos compensa a altua do tipé utilizado paa sustenta um gavímeto Coecção de Latitude e Fómula Intenacional da Gavidade Da simples obsevação da equação (4.9) se pode conclui que a gavidade vaia com a latitude. Esta vaiação é induzida não só pela otação o efeito que está incluido na efeida equação mas também poque o campo gavitacional da Tea eal possui uma simetia apoximadamente elipsoidal. Modelos físicos complexos têm sido desenvolvidos paa desceve de foma igoosa o campo gavítico da Tea. Estes podem pati do pincípio de que o planeta se pode considea como um fluido muito viscoso em otação cuja supefície extena se enconta em equilíbio, ou seja, é uma supeficie equipotencial, ou são apoximações elipsoidas ajustadas a paãmetos geométicos da Tea medidos com o auxílio de satélites atificiais. Duante o século XX duas expessões têm sido utilizadas paa desceve matematicamente a vaiação da gavidade com a latitude. A pimeia é conhecida como a Fómula Intenacional da Gavidade de 190, e tem a expessão: gφ = g0 ( sin φ sin φ) (4.7) A segunda, conhecida como a Fómula GRS67 (Geodetic Refeence System) de 1967 tem a foma: 4 g φ = ( sin φ sin φ) (4.8) Os valoes da gavidade paa cada ponto de latitude ϕ, calculados com esta fómula, chamam-se valoes teóicos ou nomais da gavidade paa pontos sobe a supefície da Tea ao nível do geóide. Pode dize-se, de um modo Pag 109

9 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos apoximado, que ceca de 40% da vaiação de g com a latitude é devida ao facto da foma da Tea não se um esfeóide pefeito e os outos 60% são devidos à otação da Tea Coecção das Massas Topogáficas ou de Bougue Quando analisámos a coecção de a-live destacámos o facto de que o gadiente vetical da gavidade deteminado se aplicava apenas às situações nas quais não existissem massas topogáficas ente o ponto de medida e o nível ao qual se petendia eduzi as medições da gavidade. O geofísico belga Piee Bougue ( ) calculou expeimentalmente o efeito das massas topogáficas compaando a gavidade em duas cidades do Equado, Guayaquil ao nível do ma e Quito, a,850 m de altitude. Veificou assim que uma boa apoximação podeia se obtida se consideasse que o efeito das massas topogáficas ea idêntico ao de um cilindo de aio infinito ( platafoma de Bougue ), cuja densidade fosse epesentativa das fomações geológicas subjacentes, cuja base se situasse no nível de efeência (habitualmente o geóide) e cujo topo intesectasse o ponto de medição. g A Um copo finito gea uma atacção gavimética no espaço que o envolve. A foma matematica dessa atacção é a seguinte: ρ = G dv (4.1) Se integamos a expessão anteio paa o volume do copo, e deteminamos a sua componente vetical, concluiemos que a atacção gavitacional geada no Ponto de Medição pelo cilindo de Bougue (ve dedução em Heiskanen e Moitz) é dada po: g B = π Gρ h (4.9) Se substituimos as constantes na expessão anteio podemos obte: 8 g B = ρ h (4.0) Anomalia da Faye As coecções descitas nos pontos anteioes pemitem esolve em gande medida o poblema descito no início desta secção, que é o de tona compaáveis medidas da gavidade ealizadas em pontos de obsevação que possuem altitudes difeentes, de modo a daí extai infomação intepetável em temos de contastes de densidade. O caso mais simples é aquele no qual apenas consideamos a vaiação da gavidade com a altitude e com a latitude. Neste caso, podemos eduzi as nossas medidas ao plano do geóide, calculando o que se designa po Anomalia de A-live ou Anomalia de Faye, e que é dada po: 5 g = g γ h (4.1) F med em que gmed se efee ao valo medido no Ponto de Obsevação, γ é o valo dado pela Fómula Intenacional da Gavidade paa a latitude do Ponto de Obsevação, e h é a altitude desse ponto. Pag 110

10 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos Anomalia Simples de Bougue A anomalia de Bougue é a gandeza mais utilizada em pospecção geológica poque taduz mais fielmente os efeitos geados pelos contastes lateais da densidade. O seu valo é dado po: g B = g med γ h ρh (4.) No caso muito utilizado de a densidade de Bougue te o valo.67 x 10 Kg/m -, que é o valo caacteístico da custa continental, obtemos a expessão: g B = g med γ Anomalia Completa de Bougue h Nos casos em que a mofologia do teeno é muito acidentada, não é possível considea que a influência das massas topogáficas possa se dada pela platafoma de Bougue. A topogafia eal dá sempe oigem a uma edução da gavidade medida no ponto de obsevação, como pode se deduzido simplesmente pela obsevação da figua: que a egião que se enconta acima da altitude do Ponto de Medida, que a egião que se enconta abaixo da altitude do Ponto de Medida geam neste ponto um campo gavitacional adicional cuja componente vetical é paa cima. A coecção topogáfica que é necessáio adiciona à expessão da Anomalia de Bougue indicada anteiomente pode se calculada po integação do Modelo Digital de Teeno, ou, mais convencionalmente pela utilização de denominado Ábaco de Hamme ainda hoje utilizado em opeações de pospecção Coecção de Eötvos Quando um copo se enconta em movimento sobe a supefície da Tea, a sua velocidade de deslocação vai contibui paa o valo da aceleação gavítica. É este o caso típico dos levantamentos gaviméticos ealizados a bodo de navios. Suponhamos que o copo se move paa Este em elação à Tea; neste caso a sua velocidade angula vai aumenta e, consequentemente, a foça centífuga que actua sobe o copo também aumenta. Invesamente, se o copo se move paa Oeste, a sua velocidade angula diminuiá e, consequentemente, a foça centífuga que o actua também diminui. Se o copo se estive a move no equado com uma velocidade v na diecção Este, a sua velocidade aumentaá do seu valo oiginal ωr (7, x 10-5 x 6,4 x 10 = 0,5 km/s), paa (ωr + v). Consequentemente, a aceleação centífuga seá aumentada de ( ω R) / R paa ( ω R + v) / R. Se v << ωr, a difeença ente estas duas aceleações seá ( ωr + v) ( ωr) vω R R Se, po exemplo, a velocidade de deslocamento fo igual a 1m/s, po exemplo, vem vω = x10 x7,x x10 isto é, o valo da aceleação da gavidade, g, seá diminuído de 15 mgal. Este fenómeno não é de meno impotância, se nos lembamos que gande pate dos valoes da gavidade medidos sobe os oceanos são efectuados a pati de um baco em movimento. Paa se obte o valo coecto da gavidade, deve conhece-se a velocidade Este-Oeste do baco e deve pocede-se à coecção adequada. O valo desta coecção é de 15 mgal paa uma velocidade de 1m/s no equado (seá positiva se o baco se move na (4.) Pag 111

11 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos diecção Este e seá negativa se ele se move no sentido contáio). Se desejamos conhece o valo de g com uma pecisão de 1 mgal, deveemos conhece a velocidade do baco com uma pecisão de 50 m/h. Até à pouco tempo não ea possível obte-se uma pecisão deste tipo mas, actualmente, já é possível obtê-la ecoendo a GPS Intepetação das Anomalias da Gavidade Se obsevamos uma cata de valoes butos da gavidade medida numa qualque áea de estudo, facilmente veificaemos que a vaiação de g essencialmente espelha a vaiação de altitude. A anomalia gavimética de Bougue emove bem a influência da altitude e da topogafia, pelo que se pode considea epesentativa, desde que cosideemos apenas o que se passa nos pequenos compimentos de onda, infeioes a dezenas de km. Do ponto de vista da pospecção, este é o ponto de vista mais impotante, e a genealidade das catas gaviméticas deteminadas paa fins de pospecção mineia (po exemplo) são na vedade catas de anomalia de Bougue. A densidade escolhida paa a deteminação das anomalias de Bougue deve se intepetada como a densidade média da fomação onde o estudo tem luga, e o valo a utiliza é cítico, uma vez que condiciona todos os cálculos. Existem divesos métodos empíicos paa a sua deteminação, sendo o mais conhecido o poposto po Netletton, que se baseia no pessuposto de que a anomalia de Bougue deve te a meno coelação possível com a topogafia. Nos pontos seguintes, em que nos vamos peocupa com a atacção geada em estudos locais, podemos pati do pincípio que essa atacção é bem descita pela anomalia de Bougue, ou seja, que esta anomalia coesponde efectivamente à componente vetical da atacção gavitacional geada po contastes de densidade sob a supefície física da Tea. 4.7 Excesso de Massa Uma aplicação muito útil do teoema de Gauss é a estimativa do excesso de massa existente sob uma supefície, a pati do conhecimento da componente nomal da gavidade sobe essa supefície. Suponhamos que se conhece a componente nomal da gavidade, gz, numa supefície hoizontal SP. Toda a massa que causa gz está limitada em volume e localizada abaixo de SP. A massa está fechada numa supefície S, que é composta pela supefície SP e pelo hemisféio SH, de aio a, como se pode ve na figua. Nestas condições, o fluxo de g atavés de S, vem: S π π g.nds = g ds + z SP 0 π / V sinθdθdφ (4.4) onde utilizamos o facto de a nomal ao plano supeio pode se consideada a vetical. O potencial de uma distibuição de massa a gandes distâncias não é dependente dos detalhes da distibuição, pelo que se pode esceve: V(P) ρ G M = G dv ρdv = G ν ν T (4.5) onde MT é a massa total. Isto que dize que o potencial de qualque distibuição de massa apaece como uma fonte pontual, quando obsevado a gande distância. Então, como a, ( V / ) pode se passado paa foa do sinal de integal na equação (4.4): Pag 11

12 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos S g.nds = SP V gzds + π 0 dφ mas, de (4.5) V / = GM T /, logo g.nds = gzds GMT. π S SP π π / sinθdθ (4.6) (4.7) Mas, do teoema de Gauss (4.4) sabemos que o fluxo atavés da supeficie que estamos a considea iguala 4πGMT, pelo que: gzds = π. GMT (4.8) SP onde SP epesenta agoa todo o plano hoizontal. Isto que dize que, a componente vetical da gavidade integada ao longo de um plano infinito é popocional à massa total sob o plano, enquanto a massa estive limitada em volume. A equação (4.8) fonece um meio de estima o excesso de massa que causa uma anomalia nos valoes medidos da gavidade, se se consegui isola o campo anómalo do das outas fontes gavitacionais. Nem a sepaação da fonte anómala das outas fontes gavitacionais é um poblema simples nem os valoes da gavidade são deteminados num plano infinito. Assim, tenta-se-á obte um valo apoximado da massa anómala, integando os valoes medidos da gavidade ao longo de uma supefície que se estenda o mais possível paa foa da fonte de inteesse. 4.8 Anomalia Gavimética Geada po Copos de Geometia Simples Consideemos então o caso simples da deteminação da atacção gavitacional de uma esfea. Podemos considea que a atacção gavitacional geada po uma esfea possui simetia esféica, pelo que, se escolhemos de foma avisada o sistema de coodenadas a utiliza, apenas devemos espea a existência de uma componente adial. Neste caso, consideemos uma supeficie esféica supefície de contolo - que é concentica com a esfea cujo efeito queemos detemina, e que passa pelo Ponto de Medição. A aplicação do Teoema de Gauss dá oigem a: A g.ds = sup vol divgdv o pimeio membo da igualdade anteio tem o valo: sup A g.ds = 4π R g (4.9) uma vez que a nomal unitáia exteio à supeficie de contolo é colinea com o campo e onde o valo de g é po nós consideado como desconhecido mas que sabemos te simetia adial. O segundo membo de (4.9) tem pela Equação de Poisson, o valo: vol divg A dv = 4πGρ pelo que, igualando as expessões anteioes obtemos: A GM g = e (4.40) R Pag 11

13 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos que taduz o facto (impotante!) de que a atacção de uma esféica homogénea é idêntica à de uma massa pontual localizada no seu cento. O efeito gavimético desta esféica que designamos po anómala, vai-se adiciona ao efeito mais impotante da gavidade da Tea. Sendo assim, a gandeza a que temos acesso, não é o módulo da atacção gavitacional geada po esta esfea, mas sim a sua componente segundo a diecção do campo gavítico da Tea ou, o que é o mesmo, a sua componente vetical. Paa o cálculo desta componente consideemos a geometia indicada na figua ao lado. A componente vetical do campo descito na equação anteio tem a foma: A GM z GMz gz = = (4.41) / (x + z ) Consideemos a título de exemplo um doma de sal, epesentado po uma esfea de,000 m de aio cujo cento se localiza a 6,500 m de pofundidade. Se consideamos que o contaste de densidade ente o encaixante e o sal é de -0. x 10 kg/m podemos detemina de foma muito simples a anomalia de gavidade que oigina. O esultado enconta-se epesentado na figua ao lado. A anomalia máxima geada (na vetical do cento do doma) é de ceca de 1.0 mgal. Este valo da anomalia máxima pode se obtido fomalmente a pati da expessão anteio, uma vez que coesponde ao valo nulo de x. Note que esta consideação só é possível desde que o sistema de coodenadas seja escolhido de foma adequada. O valo máximo da anomalia gavimética seá então dado po: A,max GM g z = (4.4) z ou seja: A A,max z gz = gz (4.4) / (x + z ) Se conhecemos o valo máximo de gz e um outo pa de valoes (x, g) podemos detemina a pofundidade (z na expessão anteio) a que se enconta a esfea. Podemos ainda detemina a sua massa. Contudo não podeemos esolve o compomisso ente a massa volúmica (ρ) e o aio da esfea (R). Este é um exemplo muito simples dos métodos que podem se utilizados em pospecção gavimética e da sua indeteminação ineente. Existem fómulas um pouco mais complexos paa copos de geometia simples, ou copos tidimensionais que se possam epesenta po poliedos de faces tiangulaes, etc Isostasia Se bem que as anomalias de Bougue sejam epesentativas paa quando estudamos os pequenos compimentos de onda do campo gavítico da Tea, quando consideamos egiões extensas, veifica-se de imediato que elas espelham a influência dos mecanismos de compensação existentes na Tea. Estudando com atenção as anomalias de gavidade, pode-se apecia que estão distibuidas de foma que, sobe as Pag 114

14 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos montanhas são negativas e sobe os oceanos e zonas costeias são positivas. Isto é devido a um fenómeno já descobeto nos meados do século passado po John H. Patt ( 1871) e Geoge B. Aiy ( ), dois cientistas ingleses que fizeam medidas astonómicas na Índia, peto dos Himalaias. Se analisamos os valoes das medidas da gavidade efectuadas ao longo de toda a Tea (ou numa extensão apeciável) e após a aplicação de todas as coecções até agoa efeidas, veificou-se que as anomalias de Bougue apesentavam ainda uma coelação sistemática com a topogafia supeficial. Assim, nas áeas elevadas (gandes cadeias montanhosas) as anomalias de Bougue eam sempe negativas, enquanto que sobe os oceanos, elas eam sempe positivas; em tea, junto ao ma, a anomalia de Bougue média ea peto de zeo. Estas anomalias indicam a existência de vaiações lateais da densidade, isto é, vaiações na densidade das ochas que fomam a costa, de tal modo que a densidade das ochas sob as montanhas deveá se abaixo da média e, sob os oceanos, as ochas devem te uma densidade acima do valo médio. Este efeito denomina-se po isostasia e consiste na teoia de que o peso das montanhas deve esta compensado de alguma foma no inteio da Tea, paa que o mateial debaixo delas não esteja sujeito a tensões. Algo análogo, mas de sentido inveso, deve acontece nos oceanos, uma vez que a água do ma tem menos peso que as ochas dos continentes. Segundo Delaney (1940), Leonado da Vinci (séc XVI) foi o pimeio a constata que as massas visíveis à supefície da Tea se encontavam em equilíbio. Só muito mais tade, em 1749, P. Bougue e R. J. Boscovich chegaam à mesma conclusão. Contudo, as ideias definitivas sobe a compensação de massa sob as montanhas, sugiam no seguimento de uma campanha geodésica efectuada no note da Índia : se os Himalaias epesentassem um acéscimo de massa, a linha de pumo, ou vetical, devia desvia-se na diecção da montanha de uma quantidade coespondente ao excesso de massa epesentado pela montanha. Contudo, as medições efectuadas po Patt (1855) mostaam que a deflexão obsevada ea muito meno, ceca de 1/ da espeada. O temo isostasia, intoduzido pelo geólogo ameicano Dutton, epesenta o Pincípio de Aquimedes aplicado às camadas mais supeficiais da Tea, e pode se definido de dois modos: (i) é uma condição natual da Tea, de tal modo que são feitos ajustes contínuos paa se apoxima do equilíbio gavítico; (ii) epesenta uma vaiação na densidade da custa sistematicamente elacionada com as elevações à supefície, ou seja, com a topogafia supeficial. Duas hipóteses foam avançadas imediatamente, e paticamente em simultâneo, paa explica estas obsevações: a hipótese de Patt e a hipótese de Aiy Modelos de Patt-Hayfod Segundo Patt, os Himalaias ao "cesceem" diminuiam a sua densidade, de tal modo que quanto mais alta fo a montanha meno é a sua densidade. Ele genealizou a sua teoia, popondo uma camada supecficial que se estende até uma deteminada pofundidade (o chamado "nível de compensação"), e que apesenta vaiações lateais de densidade de acodo com a topogafia supeficial. Paa justifica geologicamente a sua hipótese, ele postulou que as montanhas eam fomadas po expansão vetical, sem vaiação de massa, de modo que é a densidade que sofe alteação sob um alto ou uma depessão da topogafia. Se consideamos que a pessão é idêntica no nível de compensação H, podemos iguala o seu valo paa o caso em que a altitude é 0 (paa a qual a densidade é consideada ρ0) e o caso onde a altitude é h. Neste último caso a densidade seá dada po: Pag 115

15 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos H ρ h = ρ 0 (4.44) H + h No caso em que a altitude é negativa, e a depessão se enconta peenchida po um oceano de densidade ρw, a densidade subjacente seá dada po: ρ 0H + ρ ρ wh h = (4.45) H + h 4.9. Modelo de Aiy-Heiskanen Segundo Aiy, a montanha assenta numa "aíz" de mateial menos denso que o manto, de tal modo que a massa total sobe a estutua montanhosa não é maio que a da planície adajacente; de acodo com esta teoia, quanto mais alta fo a montanha, maio seá a sua aíz. No nosso modelo da Tea tal é mateializado po uma custa que "flutua" sobe um manto, com maio densidade, admitindo-se que o equilíbio hidostático se veifica localmente. Consideemos assim que temos custa de massa volúmica ρc que se enconta sobe manto de densidade ρm que c onsideaemos constantes. Consideemos ainda que a elevação zeo coesponde a uma espessua custal H. Uma elevação da custa h acima do geóide deveá se compensada po uma aiz de espessua b de tal modo que: ρ b = ch (4.46) ρ ρ m c Se a altitude fô negativa, o que acontece num oceano, então teemos uma anti-aiz de espessua b dada po: ρ c ρ w b = h (4.47) ρ ρ m c onde supomos que a massa volúmica da água é dada po ρw. O facto de have isostasia não implica que a anomalia gavimética (de A-live ou Bougue) seja nula. Na vedade, podem mesmo obte-se expessões analíticas da ondulação do geóide coespondentes a estes modelos de equilíbio (ve po exemplo Tucotte e Schubet, 198). Quando se compaam estas ondulações do geóide com as ondulações obsevadas nas magens continentais passivas, conclui-se que são muito póximas, mesmo nos médios compimentos de onda, o que pemite conclui que que as magens continentais passivas se encontam póximas do equilíbio isostático Qual dos Modelos? As duas hipóteses são bastantes difeentes, se bem que os seus efeitos à supefície sejam equivalentes. Sabemos actualmente que os dois mecanismos estão pesentes na Tea. O modelo de Aiy explica bem o que se passa nas vaiações de espessua custal e que ocoem numa gama de pofundidades situada ente 5 e 50 km. Este modelo pode ainda se genealizado de modo a enta em linha de conta com a igidez litosféica, no que se designa gealmente po modelos de placa elástica. O modelo de Patt está pesente quando se estuda a expansão témica da litosfea, a estutua das dosais oceânicas ou das platafomas continentais. Uma situação de uma situação deste tipo é a que ocoe nos swells associados aos Pag 116

16 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos pontos quentes como no Hawai. Um outo tipo de modelo de compensação isostática está elacionado com o pocesso de aefecimento e espessamento da litosfea à medida que se afasta da dosal. Este pocesso temomecânico é acompanhado pela tansfeência de calo da litosfea paa o oceano cuja densidade aumenta, geando subsidência. Este pocesso que está na base do pefil dos oceanos na escala global é habitualmente designado po subsidência témica. 4.10Execícios 1. Moste a pati da expessão do opeado gadiente em coodenadas esféicas que a expessão (4.) se pode obte a pati de (4.6).. Considee o modelo simples em que o campo gavitacional da Tea pode se descito pela apoximação esféica. Considee que ao valo da gavidade é de 9.8 NKg -1 e a pati deste detemine o valo médio da densidade do planeta.. A pati da expessão do Campo Gavítico na apoximação esféica, esboce a vaiação da amplitude da gavidade com a latitude. 4. As equações 4.7 e 4.8 pemitem-nos calcula a gavidade teóica em qualque ponto da Tea. Calcule o valo da gavidade nomal paa Lisboa. Obtenha de uma cata as coodenadas geogáficas e a altitude média. 5. Considee a tabela de valoes seguinte, onde se indica a anomalia gavimética medida sobe o geóide, em mgal (10-5 N/kg) em função da distância: x g x g x g x g -00 0, ,07 0 0, , , , , , ,0-80 0, , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,00 Esboce a anomalia gavimética e detemine a pofundidade do cento de uma esfea capaz de gea esta anomalia. Detemine igualmente a massa espectiva. 6. Calcule qual deveá se o valo da coecção de A-Live no planeta Vénus. Utilize os valoes das tabelas do capítulo Considee uma cavena esféica cheia de água, e localizada numa fomação cuja massa volúmica é de.5 x 10 kg/m. Detemine o valo máximo da anomalia da gavidade geada no nível do geóide admintindo que o aio da cavena é de 150 m e que a cota mais elevada é de 75 m. 8. Na hipótese de Aiy considee custa de massa volúmica 700 Kg/m em equilíbio sobe manto de massa específica 000 Kg/m. Detemine qual a aiz geada po uma cadeia de montanhas com 500 m de altitude, e qual a anti-aiz geada num oceano de pofundidade 000 m. Considee que a água do oceano tem a massa volúmica de 100 Kg/m. Pag 117

17 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos Altitude (m) A eosão diminuiu a altitude de um maciço em 100 m. Admitindo que existe ecupeação isostática qual foi a espessua de mateial ealmente eodida? 10. Em deteminado local veificou-se que a custa sofeu uma sobe-elevação isostática de 75 m devido ao desapaecimento de uma camada de gelo. Detemine a espessua da camada de gelo inicial, sabendo que a sua massa volúmica é de 900 Kg/m, e admitindo os valoes de 700 Kg/m e 000 Kg/m paa as densidades da custa e do manto. 11. Considee o pocesso de sedimentação numa bacia oceânica, admitindo que a espessua de sedimentos é de 1000 m, e que as densidades da água, sedimentos, custa e manto são 1000 Kg/m, 1500 Kg/m e 700 Kg/m e 000 Kg/m, espectivamente. Detemine a vaiação da pofundidade antes e depois do pocesso de sedimentação. 1. Considee o pefil de altitude descito no gáfico anteio e cujos valoes são dados na tabela seguinte. Detemine a localização da inteface infeio utilizando o modelo de compensação de Aiy Bibliogafia x z x z Blakely, R., Potential Theoy in Gavity and Magnetic Applications, Cambidge Univesity Pess, USA, Dobin, M.B. and C.H. Savit, Intoduction to Geophysical Pospecting. McGaw-Hill Book Company, 4th Ed. Heiskanen e Moitz, Physical Geodesy, Shama, P.V., Geophysical Methods in Geology. Methods in Geochemisty and Geophysics,1. Elsevie Scientific Publishing Company. Sleep, N.H. and K. Fujita, Pinciples of Geophysics. Blackwell Science, Malden, Massachussetts, 586p. Pag 118

18 J M Mianda, J F Luis, P T Costa, F M Santos Sousa Afonso, J N V M, pp 167, Instituto Potuguês de Catogafia e Cadasto,1968. Stacey, Fank D., Physics of the Eath, Bookfield Pess, Austalia, pp 1-51, 199. Telfod, W.M., L.P. Geldat and R.E. Sheiff, Applied Geophysics. Cambidge Univesity Pess, nd Ed., Cambidge. Tsuboi, C., Gavity. Geoge Allen and Unwin, U.K. Pag 119