Microfísica das Nuvens

Transcrição

1 Sensoriamento Remoto e Modelagem dos Processos de Formação da Precipitação Microfísica das Nuvens Rachel I. Albrecht DSA - CPTEC INPE (rachel.albrecht@cptec.inpe.br) Carlos A. Morales DCA - IAG USP (morales@model.iag.usp.br) Outubro 2011, Rio de Janeiro, RJ

2 O que podemos encontrar dentro de uma nuvem?

3 Como as nuvens se formam? Uma parcela de ar tem que atingir 100% de umidade relativa (UR). O vapor tem que condensar ou sublimar. E finalmente os hidrometeoros tem que crescer.

4 Como uma parcela ar é levantada?

5 Como descrever o levantamento de uma parcela ar? PARCELA AINDA NÃO ESTA SATURADA (UR < 100%) 1) Parcela de ar que não interage com o ambiente: não há troca de massa não há troca de calor 2) Durante o processo de levantamento: a parcela sofre expansão adiabática (seco): 1º lei da termodinâmica (conservação de energia) temos que du = dq dw porém como dq = 0 (adiabático = sem troca de calor) du = -dw

6 Expansão adiabática seca: du = -dw du = c p dt e dw = - αdp c p dt = αdp, onde α = RT/p (eq. dos gases ideais) dt = (RT/c p p) dp diferenciando em relação a altura (z), temos: dt/dz = (RT/c p p) dp/dz mas dp/dz = -ρg (eq. hidrostática) e assumindo que a densidade do ambiente e da parcela são aproximadamente iguais e pressão da parcela se ajusta ao do ambiente temos: dt/dz = (RT/c p p) (-ρg), onde ρ = p/rt dt/dz = -g/c p -g ou lapse-rate adiabático seco: Γ d = dt/dz = -g/c p = -9,8ºC/km

7 PARCELA ATINGE A SATURAÇÃO, OU SEJA, A UR = 100% Isto implica em dq 0 uma vez que ocorre liberação de calor latente devido a condensação (T 0 o C) ou sublimação (T 0 o C) do vapor d água. Portanto podemos re-escrever a 1º lei da Termodinâmica para um processo pseudo-adiabático: Neste caso, o calor pode ser definido como: dq = -Ldw s onde L é o calor latente liberado e dw s a conteúdo de vapor d água condensado e ou sublimado.

8 du = dq dw du = c p dt, dw = - α dp, dq = -L dws -L dws = c p dt - α dp, onde α = RT/p (eq. dos gases ideais) dt/t = k dp/p (L/Tc p ) dw s diferenciando em relação a altura (z), temos dt/dz = (kt/p) dp/dz (L/c p ) dw s /dz utilizando a equação hidrostática e a de Clausius Clapeyron, temos: Γ s = - dt/dz = Γ[ 1 + Lw s /R T]/[1 + L 2 εw s /R c p T 2 ] Γ s ~ 6 ºC portanto, em um processo pseudo-adiabático a variação da temperatura é menor que em um processo adiabático seco.

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10 Estabilidade atmosférica

11 Estabilidade atmosférica

12 LCL = NCL = Nível de Condensação por Levantamento LFC = NCF = Nível de convecção livre CAPE = Energia Potencial Convectiva Disponível CINE= Energia Convectiva de Inibição

13 Movimentos verticais: Convecção Convecção está associada a movimentos verticais de elementos de ar. Esses movimentos podem ser provenientes das forças de empuxo e mecânica que são uma maneira eficiente de transportar calor, massa e momento verticalmente. Convecção através da força de empuxo está associada à formação de nuvens cumulus (convectivas) e representa a conversão de energia térmica em cinética.

14 Teoria de Parcela Para estimar a velocidade vertical utilizamos a teoria da parcela e a força de empuxo dz dt 2 2 = T g( T T ' ' ) onde T e T são as temperaturas da parcela e do ambiente, respectivamente. Adicionalmente, consideremos que a parcela não interage com o ambiente (as suas propriedades permanecem uniformes), e que a pressão se ajusta instantaneamente com a pressão do ambiente

15 = = = = = = = = = = = = = = = z z o z z o z z u u z z z z z z RT p z z z z z z u u u o o o o o o o o o o o p d T T R u u p d T T R u u p d T T R udu dp p T T R g dp R p T T g g dz dp mas dz R p T T g dz T T T g dz z B g dz z B g udu gbdz dt dt dz gb gbudt udu gbdt du vertical velocidade dt dz u T T T B ) ln( ) ' ( ' 2 ) ln( ) ' ( ' 2 ) ln( ) ' ( ' ' ' ' ' ' ' ' ', ' ' ' ' ' ' ) ( ) (, ' ' ρ ρ ρ ρ ρ T = parcela T = ambiente

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17 Limitações da Teoria da Parcela A velocidade vertical estimada por esta teoria é muito mais alta que as velocidades observadas, pois alguns efeitos não são levados em consideração: Peso da água liquida condensada Compensação de movimentos descendentes do ar vizinho Mistura com o ar ambiente Fricção aerodinâmica

18 Como são formadas as gotas dentro dessas parcelas de ar? gás Mudança de Fase líquido As moléculas de água estão constantemente saindo e voltando à superfície de água líquida: Evaporação: mais moléculas deixa a superfície água do que aderem. Condensação: mais moléculas aderem a superfície água do que deixam. Pressão de vapor (e): pressão exercida pelo vapor d'água contra a superfície de água líquida.

19 Equação de Clausius-Clapeyron des Lv = dt T ( α 2 α1) de dt s de dt de si sf dt L = v T ( α 1) 2 α L = s T ( α 3 ) 2 α L f = T ( α 3 ) 1 α >0 >0 < 0 Integrando a equação temos vapor/liquido: e s = e s0 L exp R v v 1 T 0 1 T

20 gás A taxa em que as moléculas de água chegam à superfíce de água líquida depende de: líquido Pressão de vapor de saturação (e s ) É a pressão de vapor na qual o vapor d'água está em equilíbrio (condensação =evaporação) num interface plana de água pura, numa dada temperatura.

21 gás líquido Fase da água (temperatura) Mais quente: moléculas vibram mais e escapam da gotícula Mais fria: moléculas vibram mais lentamente, poucas escapam da gotícula Equação de Clausius-Clapeyron: e s-líquido > e s-sólido para T < 0 o C 3) Forma da interface (plano X curvo) Menor curvatura requer maior supersaturação para produzir condensação.

22 gás líquido Pureza da interface (quantidade de soluto) Partículas higroscópicas Sal atrae água com umidade ~ 75% Gotícula com sal: sal adiciona massa ocupa espaços de moléculas de água que estariam expostas promove condensação em baixas umidades

23 Mistura de Massas de Ar Pode ser Mistura Isobária ou Adiabática Parcelas de ar não saturadas podem atingir a saturação após a mistura. Para que isso ocorra, a pressão de vapor final da mistura tem que ser maior que a pressão de vapor de saturação.

24 Processo Isobário: Parcela 1 Parcela 2 T = m1 m1 + m2 T1+ m2 m1 + m2 T 2 m 1,T 1,q 1, p m 2,T 2,q 2, p q = m1 m1 + m2 q1 + m2 m1 + m2 q2 O mesmo procedimento vale para a pressão de vapor (e), ou seja, a média ponderada pelas massas. Eq. C.C Se e > e s (T) uma nuvem irá se formar

25 Formação das gotículas de água Durante a formação de gotículas pequenas temos que a barreira de energia livre é alta e a fase de transição não ocorre geralmente no equilibrio de saturação da água. Basicamente se uma amostra de ar úmido for resfriado adiabaticamente até o ponto de equilíbrio de saturação da água, não deve-se esperar a formação de gotas. Na verdade, o vapor de água puro começa a condensar somente quando a umidade relativa alcançar algumas centenas (>>100%)!!!!!

26 O problema clássico em física de nuvens consiste em explicar porque as gotas de nuvem se formam na atmosfera quando o ar ascendido atinge o equilíbrio de saturação (NCC e NCL). Basicamente a presença de partículas (aerossóis) de tamanho de mícron e sub-mícron, as quais tem afinidade com a água servem como centros de condensação. Estas partículas são chamadas de núcleos de condensação (CCN). O processo no qual as gotas de água se formam em núcleos a partir da fase vapor é conhecido como nucleação heterogênea. A formação de gotas a partir do vapor em um ambiente puro (sem aerossóis), o qual requer uma supersaturação e não é muito importante na atmosfera, é conhecido como nucleação homogênea.

27 Diferentes tipos de núcleos de condensação estão presentes na atmosfera. Alguns tornam-se molhados a umidade relativa inferior a 100% e são associados aos nevoeiros. A medida que o ar úmido é esfriado em um levantamento adiabático, a umidade relativa se aproxima dos 100% e os CCNs começam a ser ativados. Se o levantamento do ar úmido continuar, a supersaturação será produzida pelo esfriamento e será usada pela condensação no núcleo de condensação. Sendo que a super-saturação é quando a umidade relativa excede o valor de equilíbrio de 100%. Logo uma parcela de ar com uma umidade relativa de 101,5% terá uma super-saturação de 1,5.

28 Nas nuvens, existem núcleos suficientes que não deixam a super-saturação crescer a valores acima de 1%. Uma das características importantes da atmosfera, é que existem núcleos de condensação suficiente para produzir a formação de nuvens quando a umidade relativa exceder um mínimo de 100%. Se uma nuvem continuar a ascender, o seu topo pode ser esfriado a temperaturas inferiores a 0 o C. Sendo que quando isso ocorrer, as gotas de água nesta nuvem são chamadas de gotas super-resfriadas, e elas podem ou não se congelar, dependendo ou não da presença de núcleos de gelo (IC). Para gotas de água pura, o congelamento homogêneo ocorrerá somente quando a temperatura atingir 40 o C.

29 Entretanto, quando um número razoável de núcleos de gelo estiver presente na nuvem, o congelamento pode ocorrer a alguns graus abaixo de zero. Apesar de que estes aerossóis não sejam completamente conhecidos, eles são significativamente escassos na atmosfera, quando comparados com os CCN. Conseqüentemente a supersaturação de alguns décimos são extremamente incomuns na atmosfera, apesar das gotas de água na forma de superresfriadas são um estado regular de afinamento. O super-resfriamento abaixo de 15 o C não são tão comuns. Por esta razão um dos métodos mais comuns para a modificação artificial de nuvens é a da adição de núcleos de gelo (IC).

30 Uma nuvem tem uma concentração de várias centenas por centímetro cúbico de gotículas com raio de ~ 10 µm. A precipitação se desenvolve quando a população de gotículas de nuvens torna-se instável, onde algumas gotículas crescem partir do custo das outras. Existem dois mecanismos os quais a micro-estrutura da nuvem pode se tornar instável: 1) Colisão direta e ou seguida de coalescência (se juntam) de gotas de água e podem ser importantes em qualquer nuvem. 2) Interação entre gotas de água e cristais de gelo e está confinado à nuvens que tem topos que excedem temperaturas inferiores à 0 o C.

31 Quando cristais de gelo existem na presença de um grande número de gotas de água super-resfriadas a situação é imediatamente instável. A pressão de vapor de equilíbrio sobre o gelo é menor que sobre a água sob a mesma temperatura e conseqüentemente os cristais de gelo crescem por difusão do vapor e as gotas evaporam para compensar. A transferência de vapor depende da diferença entre a pressão de vapor de equilíbrio da água e do gelo e é mais eficiente a temperaturas de ~ -15 o C.

32 Uma vez que os cristais de gelo cresceram por difusão a tamanhos apreciáveis e maiores que as gotículas de água, eles começam a cair relativamente em relação a elas e colisões tornam-se possíveis. Se as colisões são basicamente entre cristais de gelo, flocos de neve se formam. Se gotas de água são coletadas, pedras de gelo pequeno ou granizo podem se formar. Uma vez que as partículas caem abaixo da isoterma de 0 o C, o derretimento pode ocorrer e as partículas que emergem a partir da base da nuvem como gotas de chuva são indistinguíveis das que foram formadas por colisão/coalescência.

33 Dimensão das Partículas

34 Nucleação de água líquida a partir de vapor d'água Qual é a chance real de colisões e agregações de moléculas de água levar a formação de gotas embriônicas que estejam estáveis e continuem a existir sob uma dada condição ambiente? 1) A gota embriônica estará estável se o tamanho exceder um valor crítico. 2) Na média, as gotas maiores que um tamanho crítico crescerão, enquanto que as menores irão diminuir. 3) O que determina o tamanho crítico é o balanço entre as taxas opostas de crescimento (condensação) e decaimento (evaporação). 4) Estas taxas, dependem se a gota se forma em um espaço livre (nucleação homogênea) ou em contato com outro corpo (nucleação heterogênea).

35 A pressão de vapor de equilíbrio sobre a superfície de uma gota depende da sua curvatura e é dada por: e s ( r) = e s 2σ ( )exp rrv ρlt - e s (r): pressão de vapor de saturação sobre a superfície de uma gota esférica de raio r - σ: tensão superficial - ρ L, T e R v : densidade água líquida, temperatura, e constante dos gases para o vapor d água - e s ( ) é a pressão de vapor de saturação sobre a água (esta é a variável mais facilmente medida). Eq. de Kelvin r e s (r)

36 e : pressão de vapor ambiente (Taxa de crescimento) α e e s (r) e < e s (r) e > e s (r) evaporação (gota diminue) condensação (gota cresce) Assim quando e = e s (r), a gota estará em equilíbrio e o raio crítico r c será: r c = - S = e/ e s ( ): razão de saturação 2σ R v ρ L T ln S r < r c r > r c evaporação (gota diminue) condensação (gota cresce)

37 Nucleação homogênea: Gotas de tamanho crítico são formadas por colisões aleatórias das moléculas de água. A partir da termodinâmica estatística a taxa de nucleação por unidade de volume pode ser expresso aproximadamente por: J 2 e 4πr = r Z c 4π c n exp 2πmkT 3kT 2 σ - m : massa da molécula de água - k : constante de Boltzmann - n : número de densidade de moléculas de vapor - Z : fator de Zeldovich ou de não equilíbrio, e é da ~ de 10-2 em unidade de CGS.

38 - Taxa significante de nucleação homogênea: 1 cm -3 s -1 - S correspondente a J = 1 cm -3 s -1 é a razão de saturação crítica S c. - Teoria e dados experimentais, S c : S c = 4.3% para T = 273 K S c = 6.3% para T = 250 K S c = 3.5% para T = 290 K - Porém, na atmosfera S raramente excede 1 ou 2%. Nucleação homogênea de água líquida a partir do vapor não é possível na atmosfera!!!

39 A tabela acima mostra que são necessárias altas super-saturações para que pequenas gotículas se tornem estáveis. Por exemplo, quando a supersaturação é de 1%, S = 1.01, as gotas com raio menor que µm são instáveis e tenderão a evaporar.

40 Logo, o que é necessário para diminuir a S c ( ou e s (r c ) ) e formar então uma gota???? Adição de soluto!!!!! - Nucleação heterogênea Partículas higroscópias: CCN Cloud Condensation Nuclei Como resultado, a gota da solução pode estar em equilíbrio com o ambiente a uma super-saturação bem menor que a da gota de água pura de um mesmo tamanho.

41 Aerossóis Definição: Sistema constituído por uma fase dispersora (gasosa) e uma fase dispersa (sólida ou líquida) I II III Aitken* (nucleação de partículas)** 0,001µm<R i < 0,1µm Grandes (acumulação de partículas) 0,1µm<R i < 1,0µm Gigantes (partículas grossas) 1,0µm<R i * Junge (1955) **Whitby (1978) Produtividade: 1 kg/km 2.h (Alguma estimativa melhor?)

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43 Distribuição de tamanho marítimo continental rural urbano local complemento dn/dlogd (cm -3 ) ,1 0,01 0,001 0,01 0, D (µ m)

44 Equação de Köhler: (efeito da curvatura e soluto na S) Termo de curvatura (a/r): a Termo do soluto (b/r 3 ): b S e r críticos: T 4.3iM m s S 5 = e e s s ( r) ( ) a = 1+ r S c S c S c b r 3 Curvas de Köhler 3b r c = a 3 4a S c = 1+ 27b r c r c r c

45 Raio e Saturação Crítica 3b r c = a 3 4a S c = 1+ 27b

46 Núcleos de condensação de nuvem (cloud condensation nuclei - CCN):

47 CRESCIMENTO DE GOTÍCULAS POR DIFUSÃO DE VAPOR: r dr dt = ( S a 1) + b F k + F d b r 3 F k = termo termodinâmico, e F d = termo de difusão: F k L = 1 RvT Lρ l KT ρ R T Quando a gotíula é suficientemente grande, desconsidere a/r e b/r 3 : F d = l De s v (T ) dr ( S 1) ( S 1) r = rdr = dt dt Fk + F r d Fk + Fd 2 r( t) = r 2ξt 0 + t

48 Agora podemos avaliar a Saturação quando uma população de gotículas esta crescendo? ds dt = P C onde P é a produção por levantamento e C a redução por condensação. Abrindo os termos temos: ds dt = Q dz 1 dt Q 2 dχ dt 1º termo é o aumento da saturação devido ao esfriamento adiabático e o segundo termo é a diminuição da saturação devido à condensação d água. χ é o conteúdo de água líquida total.

49 r dr dt = ( S a 1) + r F k + F d Então, utilizando a equação de crescimento da gotícula com o efeito da saturação, curvatura e soluto, e a equação da variação da saturação, podemos avaliar a evolução do espectro de gotículas, a partir da definição de uma distribuição de CCN e uma velocidade vertical. b r 3

50 Então, utilizando a equação de crescimento da gotícula com o efeito da saturação, curvatura e soluto, e a equação da variação da saturação, podemos avaliar a evolução do espectro de gotículas, a partir da definição de uma distribuição de CCN e uma velocidade vertical. Por exemplo, temos uma simulação com 2 velocidades verticais, 0,5 e 2 m/s. Sendo que a população de NCN de cloreto de sódio é representado pela equação abaixo: NCN = onde S é a saturação. 3 0,7 [ cm ] 650S

51 Mas o crescimento por difusão de vapor é ineficiente quando as gotículas são grandes: r( t) = r ξt t

52 Como as gotas crescem dentro dessas parcelas de ar? Deve haver colisão + coalescência!!! CRESCIMENTO POR COLISÃO-COALESCÊNCIA: Colisões podem ocorrer a partir de diferentes respostas das gotículas com as forças: gravitacional, elétrica e aerodinâmica. O efeito gravitacional predomina nas nuvens: gotas grandes caem mais rápido que as pequenas, logo passando e capturando uma fração das gotículas que ficam ao longo do seu caminho. O efeito elétrico e turbulento necessário para produzir um número comparável de colisões, é muito maior que usualmente existe na natureza, apesar de que campos elétricos intensos em tempestades possam criar efeitos locais significativos

53 A colisão não garante coalescência, pois quando um par de gotas colide várias interações são possíveis: 1 Elas podem se rebater a parte; 2 Elas podem coalescer e permanecer unidas; 3 Elas podem coalescer temporariamente e se separar, aparentemente retendo suas identidades inicias; 4 Elas podem coalescer temporariamente e se quebrar em várias gotículas menores. Para tamanhos menores que 100 µm em raio as interações (1) e (2) são as mais importantes

54 Velocidade terminal das gotículas: equilíbrio entre as forças de fricção (F D ) e gravitacional (F G ) F F D G = 6πηrV, r < 50µ m = 4πr 3 3 ( ρ ρ ) g 4πr ρ g l ar l η é a viscosidade ρ l e ρ ar são as densidades do líquido e do ar r é o raio da gota V é a velocidade. Quando F D =F G temos que V V T (velocidade terminal da gota) Logo temos que V T pode ser expresso como: V T 2 = 9 r 2 ρl g η r (µm) V T (cm/s) 1 0, , , ,2

55 Definindo: Eficiência de colisão: número colisões E colisão = número gotículas no volume de varredura Eficiência de coalescência: E coalescência = Eficiência de coleta: número gotículas coalescidas número colisões E coleta = E coleta = E colisão E colescencia número gotículas coalescidas número gotículas no volume de varredura

56 X 2 0 R r X o é a distância mínima para colisão: 2 2 E πx = π ( R + ( ) 0 0 R, r = 2 2 r) ( R Portanto a eficiência de colisão é igual a fração das gotículas com raio r que são engolidas pela gota coletora de raio R que atualmente colide. Por outro lado, E(R,r) pode ser interpretado como sendo a probabilidade de colisão de uma gotícula se ela estivesse em um volume cheio de gotículas aglutinadas. X + r)

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58 Equação de crescimento por coalescência: Suponha uma gota coletora de raio R e velocidade terminal V 2, caindo em uma população uniforme de gotículas menores com raio r e velocidade terminal V 1. Durante uma unidade de tempo, a gota coletora irá coletar gotículas de raio r em um volume descrito por: ( ) 2 R + r ( V V )dt dv = π 2 1

59 Assumindo um crescimento contínuo, a massa da gota coletora crescerá: dm = dvw l onde W l é o conteúdo de água líquida (massa de água líquida por unidade de volume) dm 2 = dvwl = π ( R + r) ( V2 V1 ) Wl dt como a gota coletora somente coleta uma fração das gotículas, temos que: 2 dm = π R + r) ( V V ) Wl E( R, r) dt ( 2 1 onde E(R,r) é a eficiência de coleta, que é o produto da eficiência de colisão e coalescência, assumido E(R,r) =1 [E coleta = E colisão ].

60 Dessa maneira temos: mas a massa da gota coletora pode ser expressa por: logo temos: ), ( ) ( ) ( r R W E V V r R dt dm l + = π dr R dm d R R d dm R M l l l l πρ ρ π ρ π ρ π = = = = ), ( ) ( ) ( r R W E V V r R dt dr R dt dm l l + = = π πρ l l W r R E R V V r R dt dr ), ( 4 ) ( ) ( ρ + =

61 Assumindo que E(R,r) e W l são constantes e que V 2 >>V 1 : ( R + r) 2 R 1 temos que a equação do crescimento da gotícula por colisão coalescência pode ser descrita por: 2 dr dt E( R, r) V2 W = l Modelo de Bowen 4ρ l Crescimento por colisão-coalescência r Crescimento por difusão de vapor t

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63 Distribuição de Gotículas S 1 = 10 µm S 2 = 20 µm (a) Todas as colisões possíveis (b) Somente colisões entre a S1

64 Distribuição de Gotículas S 1 = 10 µm S 2 = 20 µm (c) Somente colisões entre as goticulas S1 e S2 (d) Somente colisões entre as goticulas S2

65 CRESCIMENTO DE CRISTAIS DE GELO: Quando a parcela de ar atinge T < 0 o C: Gotículas superesfriadas até T ~ -40 o C Congelamento de gotículas Sublimação Se vapor na nuvem esta saturado em relação à água líquida, estará supersaturado em relação ao gelo: e s-líq (r) > e s-sól (r) Crescimento ~ dezenas microns em alguns minutos

66 Nucleação homogênea: Ocorre quando moléculas de vapor formam embriões de gelo estáveis a partir de colisões. Cálculos teóricos prevêem que a deposição por nucleação homogênea deve ocorrer em condições extremas de super-saturação [~ 20 X maior que a super-saturação com respeito ao gelo para temperaturas ~ 0 o C, e valores mais alto ainda para temperaturas mais baixas]. Portanto podemos eliminar a idéia de deposição homogênea e afirmar que as gotículas de água se congelarão primeiro, e infelizmente não teríamos condição de identificar qual a formação original do cristal de gelo. Usualmente, um número apreciável de cristais de gelo aparece em nuvens quando estas atingem T < 15 o C, significando assim a presença de nucleação heterogênea.

67 Nucleação heterogênea: Ocorre sobre núcleos de condensação de gelo: IN Ice Nuclei Deposição heterogênea: sublimação (deposição vapor) condensação congelamento contato congelamento

68 Núcleos de Gelo

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71 Habitat dos Cristais de Gelo

72 Prismas simples Pratos estelares

73 Pratos setorias Dendrites estelares Dendrites estelares tipo samambaia

74 Colunas ocas agulhas

75 Coluna com chapeu ou limitada Pratos duplos

76 Pratos separados ou estrelas Cristal triangular Floco de neve com 12 lados

77 Balas de roseta Dendrites espalhadores Cristal que se congela rime/graupel

78 Cristal irregular Neve artificial

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81 Crescimento por difusão de vapor de cristais de gelo e gotículas de nuvem: Gotícula Cristal de gelo

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85 APLICANDO OS CONCEITOS DE CRESCIMENTO DE GOTÍCULAS E CRISTAIS DE GELO

86 DISTRIBUIÇÃO DE TAMANHO DE GOTÍCULAS DE CHUVA Rain drop size distribution (DSD) : Medido através de disdrômetros: Medem número de gotículas em vários intervalos de diâmetros Disdrômetro de impacto Joss-Waldvogel RD-69 Disdrômetro óptico de solo (2D) Disdrômetro óptico de avião (2D)

87 Exemplo de imagens de gotículas de chuva coletatas por um espectômetro óptico em nuvens do Havaí, com as maiores gotas já registradas na natureza (Ken Beard)

88 Típicas medidas de distribuições de gotas de chuva

89 A DISTRIBUIÇÃO DE MARSHAL-PALMER (DISTRUIÇÃO EXPONENCIAL) Derivada de amostras de gotas de chuva coletadas no em Washington D.C. por filtros de papel manteiga em 1948 pelos pioneiros em radar Marshall e Palmer. N ( D) = N ( ΛD) 0 exp 4 N 0 = 0.08 cm = 8 10 Λ = Λ R R R 0 R 1mm / hr c 6 4 m = 0 1 R = 41cm Λ 3.67 D 0= Λ

90 A distribuição exponencial tem propriedades úteis, facilitando a relação entre a distribuição de gotas e a taxa de precipitação, contéudo de água líquida e refletividade do radar. Propriedades gerais de uma distribuição de tamanho exponencial: Concentração total de gotas N T, = 0 N(D)dD = N 0 Λ Taxa de precipitação π 6 πan ( +b) R = wt D N(D)dD = 4+b 6 0 Λ Γ Conteúdo de água líquida W = w 0 πρ πn ρ D 6 6 Λ ( ) 3 0 w Γ 4 N(D)dD = 4 Refletividade do radar Z = 0 D ( ) 6 Γ 7 N(D)dD = N 0 7 Λ

91 DISTRIBUIÇÃO GAMMA Distribuição gamma: N(D) = N 0 D µ exp(-λd) µ : fator de forma (permite arrendontamento da distribuição) λ : termo de inclinação Ajusta melhor à distribuições convectivas e mistas Quando µ = 0, se reduz à distribuição exponencial distribuição gamma N 0 distribuição exponencial D

92 PRECIPITAÇÃO EM UM SISTEMA CONVECTIVO: N 0 D Convectiva Mista N 0 D Estratiforme N 0 D

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94 TRMM-LBA 1999 Regime de Oeste (+convectivo) Regime de Leste (+estratiforme)

95 DSDs medidas por disdrômetros em precipitações continentais e marítimas. Os disdrômetros são da Florida (Teflun B), Amazônia (LBA), Índia (Madras) e arquipélago de Kwajalein. N [mm m -3 \ mm hr -1 ] Florida Cont Florida Mar LBA Cont LBA Mar India Cont India Mar Kwaj Mar D [mm] Rosenfeld and Tokay, 2002

96 PROCESSOS QUE DETERMINAM A DISTRIBUIÇÃO DE TAMANHO DE GOTAS (ROSENFELD E ULBRICH, 2002) Coalescência A modificação da DSD apenas por coalescência diminui o número de gotas de diâmetro pequeno e aumenta aquelas de diâmetro maior. Conseqüentemente, D 0 deve aumentar e a concentração total de gotas N T deve diminuir. Z

97 Quebra Modificação da DSD apenas por quebra das gotas aumenta o número de gotas de diâmetro pequenos e diminui o número de gotas de diâmetros grande. Deve have então uma diminuição de D 0 e um aumento de N T. De acordo com isto, N 0 deve aumentar. ~Z

98 Coalescência e Quebra combinadas Quebra é mais importante para tamanhos mariores, e coalescência par tamanho menores. Ambos os processos agindo juntos diminui o número de gotículas bem pequenas e bem grandes, aumentando o número de gotículas médias. D 0 e N T (ou N 0 ) podem ficar inalterados.

99 Evaporação A evaporação resultará em uma perda muito maior de gotículas pequenas do que de gotículas grandes. Consequentemente, N T (N 0 ) não é constante e deve diminuir. Também haverá uma mudança substancial na DSD, de forma que µ aumenta. Além disso, D 0 também aumentará. Z

100 Correntes ascendentes A presença de correntes ascendentes elimina as gotas menores da DSD em nívens baixos da nuvem. O efeito, então é o mesmo da evaporação. Z

101 Correntes descendentes Neste caso assumimos que a corrente descendente está acelarando para baixo. Então haverá um fluxo maior de gotículas pequenas para baixo, aumentando N T (N 0 ), diminuindo D 0, e µ aumenta um pouco. Z

102 FIM DÚVIDAS? PERGUNTAS?

103 REFERÊNCIAS Rogers, R. R., e M. K. Yay (1989): A short course in cloud physics. International series in natural philosophy, v. 113, 290 p. Pruppacher, H. R., e J. D. Klett (1997): Microphysics of Clouds and Precipitation. D. Reidel, Dordrecht Holland, 714 p. Rosenfeld, D., e C. W. Ulbrich (2003): Cloud Microphysical Properties, Processes, and Rainfall Estimation Opportunities. Meteorological Monographs, 30,